Распространение - плоская электромагнитная волна
Cтраница 1
Распространение плоских электромагнитных волн рассмотрено также в книге Вайнштейна [122] и в монографии Альпер-та, Тинзбурга и Фейнберга [120] по распространению радиоволн. [1]
Рассмотрим распространение плоской электромагнитной волны. [2]
Изложение вопросов распространения плоской электромагнитной волны в диэлектрике и в проводящей среде целесообразно связать с теорией длинных линий, использовав аналогию соответствующих дифференциальных уравнений. [3]
В результате математического исследования распространения плоской электромагнитной волны будет получен ряд выводов: вывод выражения для скорости распространения волн, доказательство, что плоская волна, излучаемая радиостанцией, поляризована; вывод выражения для мощности потока энергии волны. [5]
Физический смысл инвариантов (2.51) и (2.52) легко понять на примере распространения плоской электромагнитной волны в вакууме. Ковариантность уравнений Максвелла означает, что определенные свойства такой волны должны сохраняться во всех инерциальных системах отсчета. [6]
Обратим внимание на аналогию, которую можно провести между рассмотренным явлением распространения плоской электромагнитной волны в диэлектрике, характеризующейся напряженностями Ех к Ну и явлением распространения волн напряжения и и тока i в однородной линии при отсутствии потерь в линии. Уже было отмечено, что выражение для Ех совершенно аналогично выражению для и и, соответственно, выражение для Ну аналогично выражению для i. Это обстоятельство не является случайным. Действительно, можно рассматривать величину Е как падение напряжения, отнесенное к единице длины линии напряженности электрического поля и, соответственно, величину Н как ток, отнесенный к единице длины линии напряженности магнитного поля. [7]
Обратим внимание на аналогию, которую можно провести между рассмотренным явлением распространения плоской электромагнитной волны в диэлектрике, характеризующейся напряженностямн Ех и Ну, и явлением распространения волн напряжения и и тока i в однородной линии при отсутствии потерь в линии. Это обстоятельство не является случайным. Действительно, можно рассматривать величину Е как падение напряжения, отнесенное к единице длины линии напряженности электрического поля, и соответственно величину Я - как ток, отнесенный к единице длины линии напряженности магнитного поля. [8]
Обратим внимание на аналогию, которую можно провести между рассмотренным явлением распространения плоской электромагнитной волны в диэлектрике, характеризующейся напряженностями Ех и Ну и явлением распространения волн напряжения и и тока t в однородной линии при отсутствии потерь в линии. Уже было отмечено, что выражение для Ех совершенно аналогично выражению для и и, соответственно, выражение для Ну аналогично выражению для L Это обстоятельство не является случайным. Действительно, можно рассматривать величину Е как падение напряжения, отнесенное к единице длины линии напряженности электрического поля и, соответственно, величину Я как ток, отнесенный к единице длины линии напряженности магнитного поля. [9]
Обратим внимание на аналогию, которую можно провести между рассмотренным явлением распространения плоской электромагнитной волны в диэлектрике, характеризующейся напряженностями Ех и Ну, и явлением распространения волн напряжения и и тока г в однородной линии при отсутствии потерь в линии. Уже было отмечено, что выражение для Ех совершенно аналогично выражению для и и соответственно выражение для Ну аналогично выражению для L Это обстоятельство не является случайным. Действительно, можно рассматривать величину Е как падение напряжения, отнесенное к единице длины линии напряженности электрического поля, и соответственно величину Н - как ток, отнесенный к единице длины линии напряженности магнитного поля. [10]
В данном параграфе в качестве примеров использования приведенных общих положений будут получены характеристики распространения плоских электромагнитных волн в некоторых наиболее важных средах. [11]
В данном параграфе в качестве примеров использования приведенных общих положений будут получены характеристики распространения плоских электромагнитных волн в некоторых наиболее важных средах. [12]
Дифракция Фраунгофера наблюдается в особо интересном для практических применений случае, когда на пути распространения плоской электромагнитной волны находится плоский экран. Ниже рассматривается только этот простейший случай. [13]
С этой точки зрения он в полной мере является аналогом ранее рассмотренного нами волнового сопротивления однородной среды при распространении плоских электромагнитных волн. [14]
Обычно глубина проникновения электромагнитной волны в тело преобразователя настолько мала по сравнению с радиусом кривизны поверхности преобразователя, что можно говорить о распространении плоской электромагнитной волны из пространства, окружающего преобразователь, в его тело. [15]
Страницы: 1 2