Cтраница 1
Распространение детонации может сопровождаться тепловыми потерями в стенки канала, как прямыми - теплопроводностью ( здесь - турбулентной), так и косвенными, связанными с трением. При наличии потерь скорость детонации и определяемые ею давление и температура будут ниже, чем в адиабатическом процессе. Они соответствуют тепловыделению к моменту достижения точки Жуге ( см. рис. 44) на ударной адиабате. Оба эти фактора усиливают снижение давления и температуры в детонационной волне. [1]
Распространение детонации в узких каналах сопровождается перестройкой зоны реакции за фронтом ударной волны, значительно сокращающей вто ричный рост давления при отражении волны от нормальной направлению ее движения поверхности датчика давления. Хотя закономерности такого изменения структуры зоны реакции еще не ясны, само установление этого эффекта, представляет практический интерес. Разрушающее действие детонации всегда определяется свойствами отраженной, а не падающей золны. [2]
Распространение детонации может сопровождаться тепловыми потерями в стенки канала, как прямыми - теплопроводностью ( здесь - турбулентной), так и косвенными, связанными с трением. При наличии потерь скорость детонации и определяемые ею давление и температура будут ниже, чем в адиабатическом процессе. Они соответствуют тепловыделению к моменту достижения точки Жуге ( см. рис. 44) на ударной адиабате. Оба эти фактора усиливают снижение давления и температуры в детонационной волне. [3]
Скорость распространения детонации в зависимости от состава газовой смеси колеблется в пределах от 1000 до 3500 - м / сек, что в несколько раз больше скорости звука в этих смесях при обычных температурах и давлениях. [4]
Скорость распространения детонации при взрыве пероксидов относительно невысока, а чувствительность к удару некоторых оксидных соединении близка к чувствительности инициирующих веществ. В зависимости от величины кислородного баланса, а следовательно, и от силы взрыва пероксидные соединения разделяют на способные и не способные к эзрывча-тому разложению. [5]
Скорость распространения детонации мало меняется при изменении начального давления и температуры газовой смеси. [6]
Возможность распространения детонации в газовой смеси и взрывчатых веществах существенна для техники взрывобезопасности. [7]
Скорость распространения детонации при взрыве пероксидов относительно невысока, а чувствительность к удару некоторых оксидных соединений близка к чувствительности инициирующих веществ. В зависимости от величины кислородного баланса, а следовательно, и от силы взрыва пероксидные соединения разделяют на способные и не способные к взрывчатому разложению. Пероксиды с более отрицательными кислородными балансами разлагаются без взрыва. [8]
Скорость распространения детонации в массе взрывчатого вещества возрастает, особенно в том случае, когда взрыв происходит в ограниченном пространстве без потери тепла и давления. Эти два фактора ускоряют реакцию. Скорость распространения увеличивается до максимума и затем остается постоянной до израсходования вещества. Максимальная скорость детонации является характерной константой для каждого взрывчатого вещества. За такое предельно короткое время детонации образующиеся газы в первый момент не могут распространяться и производить механическую работу. Выделяющаяся при взрыве энергия передается с указанной выше скоростью в форме мгновенного давления, называемого взрывной или ударной волной. Явления, названные дефлаграцией и взрыв ом, происходят со скоростью, изменяющейся от нескольких сантиметров до нескольких сотен метров в секунду. [9]
При распространении детонации в газовых смесях условия воспламенения газа на фронте детонационной волны принципиально такие же, как и при воспламенении быстрым адиабатическим сжатием. Реакция непосредственно возникает вслед: ствие сильного скачка температуры в веществе, сжатом ударной волной. [10]
При распространении детонации в жидких взрывчатых системах давление на фронте ударной волны обычно достигает порядка 2 - 3 105 атм температура в сжатом слое, как уже было ранее выяснено, при этом возрастает до 900 - 1000 К. [11]
При распространении детонации в твердых взрывчатых веществах условия возникновения реакции в детонационной волне, по-видимому, принципиально не отличаются от тех условий, которые создаются при механическом ударе. [12]
При распространении детонации Чепмена - Жуге скорость ее фронта относительно продуктов сгорания равна скорости звука, поэтому за фронтом детонации Чепмена - Жуге возможно распространение волны разрежения. Но скорость ее фронта известна, она равна скорости газа за фронтом детонации. [13]
У пределов распространения детонации ц определенных условиях наблюдается значительно больший рост Давления, чем это соответствует теории, изложенной в гл. [14]
Такой характер распространения детонации обусловлен тем, что участок детонационной волны, образующий голову спина, расположен под углом к стенке трубы. При косом распространении ударная волна отражается от стенки. Образуется пересжатая детонационная волна, в которой давление и температура выше соответствующих точке Жуге. [15]