Дальнейшее распространение - волна
Cтраница 1
Дальнейшее распространение волны приводит к тому, что фронт ее по форме приближается к сферическому, газовый пузырь, продолжая расширяться в осевом направлении, начинает схлопываться в радиальном и также приближается по форме к сфере. Параметры на фронте воздуПЕНОЙ волны в радиальном направлении резко падают и становятся меньше параметров в осевом направлении. [1]
 |
Изменение напряжений и деформаций в отдельных сечениях. тержня при распространении упруго-пластической волны, вызванной ступенчатым изменением скорости на конце стержня ( М0 2Е, . 1. [2] |
После этого их рост прекращается, а с дальнейшим распространением волны у конца стержня образуется плато постоянной величины напряжений и деформаций, в том числе пластических деформаций, сохраняющихся после разгрузки. [3]
В результате на некотором расстоянии от излучателя в волне останется лишь составляющая основной частоты и дальнейшее распространение волны подчиняется линейной теории. Для каждой гармонической составляющей существует определенный интервал расстояний ( называемый областью стабилизации), в пределах которого скорость передачи энергии в данную гармонику приблизительно равна скорости уменьшения ее энергии за счет затухания. Именно в этой области каждая гармоника достигает максимума и затем начинает спадать по амплитуде. [4]
Для этой цели сначала рассматривается взаимодействие колеблющегося тела со средой и определяется фронт волны в непосредственной близости от этого тела. Дальнейшее распространение волны в среде определяется при помощи принципа Гюйгенса и принципа суперпозиции. [5]
В результате неустойчивости и постоянного изменения профиля волны на нем возникают такие точки, в которых частные производные от напряженности полей по координате превращаются в бесконечность. При дальнейшем распространении волны значения Е и Н образуют разрыв, так как одновременно в одной и той же точке пространства не может быть несколько значений напряженности. [6]
Это легко проверить, проследив, например, за волнами на поверхности воды, образующимися от двух брошенных камешков. Перекрещивающиеся кольцевые волны, разойдясь, снова представляют собой правильные окружности с центрами в местах падения камешков, и никакого влияния волн от одного источника на дальнейшее распространение волн от другого источника обнаружить не удается. [7]
Условиями, накладываемыми на распространение волны, являются подмножества свободных, занятых и запрещенных элементов для каждого фронта волны, моделируемого на определенном шаге. Одновременно на каждом шаге моделирования осуществляют проверку: входит ли элемент, к которому проводится трасса, в состав данного фронта волны и имеется ли возможность дальнейшего распространения волны. [8]
При изучении волновых процессов в самом общем случае ставится следующая задача: дано тело определенной формы и размеров, совершающее колебания в некоторой среде, свойства которой известны; даны амплитуды, фазы и направления колебаний всех точек тела; требуется определить форму и расположение фронта волны или волновой поверхности в среде в каждой интересующий нас момент времени, а также - амплитуды колебаний в различных точках этих поверхностей. Для этой цели сначала рассматривается взаимодействие колеблющегося тела со средой и определяется фронт волны в непосредственной близости от этого тела. Дальнейшее распространение волны в среде определяется при помощи принципа Гюйгенса и принципа суперпозиции. [9]
При изучении волновых процессов в самом общем случае ставится следующая задача: дано колеблющееся тело некоторой формы и размеров, причем известны амплитуды, фазы и направления колебаний всех его точек, и даны свойства среды; требуется определить форму и расаоложение фронта волны или волновой поверхности в среде в каждый интересующий нас момент времени, а также - амплитуды колебаний в различных точках этих поверхностей. Для этой цели сначала рассматривается взаимодействие колеблю-щегося Чела со средой и определяется фронт волны в непосредственной близости от этого тела. Дальнейшее распространение волны в среде определяется при помощи принципа Гюйгенса и принципа суперпозиции. [10]
При ударном сжатии воды до давлений, больших 30000кГ / см2, происходит изменение начальной энтропии. Учет адиабатности процесса приводит к необходимости использования в расчете III семейства характеристик, которое сводится к зависимости давления и плотности вдоль линии тока. При дальнейшем распространении волны объем области с переменной энтропией быстро падает и уже при гуд Юг о составляет - 0 5 % всего охваченного волной объема. [12]
Для шаровой поверхности геодезическими линиями являются большие круги. За экватором пучок сужается до точки В противоположного полюса. При дальнейшем распространении волн картина повторяется. [13]
Итак, можно принять, что волновые картины при дифракции прямолинейных волн не отличаются от тех, которые создает шеренга синфазных точечных источников, густо и равномерно расположенных по всей ширине щели. Этот общий метод предсказания путей дальнейшего распространения волн посредством замены фронтов волн рядами точечных источников был применен Гюйгенсом ко многим задачам в области отражения и преломления волн. [15]
Страницы: 1 2