Рассеяние - излучение
Cтраница 3
Измерение абсорбции или рассеяния излучения веществом не универсальный метод анализа, но в ряде случаев позволяет определить один из параметров бинарной системы. Плотность или поверхностную массу вещества, оставшегося после облучения, следует считать постоянной. [31]
Последовательным квантовомеханическим методом рассматривается рассеяние излучения на электронах ( волновое уравнение Дирака для электрона, квантование электромагнитного поля и материальных волн), а также подтверждается соответствующая формула для рассеяния, выведенная К л айном и Нишиной. При этом оказывается, что индуцированные излучением квантовые скачки электрона в промежуточные состояния отрицательной электронной энергии имеют решающее значение для рассеяния. В дальнейшем вычисляется вероятность спонтанных переходов электрона с положительных на отрицательные энергетические уровни. Вероятность этих переходов, которая согласно дираковской теории протонов должна соответствовать аннигиляции материи, равна классической вероятности столкновения двух электронов или протонов с относительной скоростью с. В § 2 приводится простой способ вычисления с волновыми функциями свободного электрона. [32]
Полное аналитическое решение для рассеяния излучения сферическими частицами, сравнимыми по размерам с длиной волны падающего излучения, было получено Ми24 в 1908 г. Однако, как отмечено Логаном 31, основы теории впервые были изложены датским физиком Лоренцем еще в 1890 г. Используя решение векторного волнового уравнения, полученное в 1881 г. Лембом, Дж. Томсон опубликовал в 1893 г. формулы, выведенные позже Ми, для идеально проводящей сферы. В 1899 г. Лав ( см. Хоук-сли 1Э) и Уокер показали, что решение Лемба - Томсона может быть использовано и для сферических частиц из диэлектриков. Теория Ми имеет весьма общее значение: она применима как к мелким частицам, лежащим в релеевской области, так и к крупным, к которым применима классическая геометрическая оптика, Причем не только к диэлектрическим, но и к поглощающим частицам. [33]
 |
Одномерная интерференц ионная функция Лауз. О - угловая отстройка от точного угла Брэгга. [34] |
Член - 7V описывает рассеяние излучения неупорядоченным скоплением, состоящим из N атомов. Второй член - квадрат модуля Фурье-образа формы кристалла - описывает Фраунгофера дифракцию на рассеива-теле в целом, к-рая приводит к очень слабому дифракц. [35]
Полное аналитическое решение для рассеяния излучения сферическими частицами, сравнимыми по размерам с длиной волны падающего излучения, было получено Ми24 в 1908 г. Однако, как отмечено Логаном31, основы теории впервые были изложены датским физиком Лоренцем еще в 1890 г. Используя решение векторного волнового уравнения, полученное в 1881 г. Лембом, Дж. Томсон опубликовал в 1893 г. формулы, выведенные позже Ми, для идеально проводящей сферы. В 1899 г. Лав ( см. Хоук - сли19) и Уокер показали, что решение Лемба - Томсона может быть использовано и для сферических частиц из диэлектриков. Теория Ми имеет весьма общее значение: она применима как к мелким частицам, лежащим в релеевской области, так и к крупным, к которым применима классическая геометрическая оптика, причем не только к диэлектрическим, но и к поглощающим частицам. [36]
Выше указывалось, что рассеяние излучения в атмосфере происходит главным образом из-за наличия в ней взвешенных частиц аэрозоля. Поскольку аэрозольное рассеяние включает в себя не только рассеяние на частице, но и поглощение излучения веществом, из которого последняя состоит, правильнее говорить об аэрозольном ослаблении. Наряду с аэрозольным ослаблением имеет место и молекулярное рассеяние, которым почти всегда можно пренебречь. [37]
Для другого крайнего случая рассеяния излучения частицами размером много больше длины волны излучения ( d К) индикатриса рассеяния вследствие дифракции имеет форму, вытянутую по направлению луча. [38]
Основной вклад в сечение рассеяния излучения на отдельной частице вносит 5-рассеяние и из-за интерференционных эффектов, приводящих к сложению амплитуд рассеяния. Сечение рассеяния излучения на кластере, деленное на число частиц в нем, может сильно превышать сечение рассеяния излучения на отдельной частице. Сечение рассеяния излучения на кластере, отнесенное к отдельной частице кластера, зависит от размера кластера и его фрактальной размерности. Сечение поглощения нерезонансного излучения кластером является суммой сечений поглощения для отдельных частиц. [39]
На основе использования свойств рассеяния излучений изотопов кобальта, цезия, стронция, селена и других излучателей созданы эффективные ядерно-геофизические методы поисков и разведки нефтяных, газовых и рудных месторождений. [40]
Последний возникает в результате рассеяния излучения источника возбуждения на оптич. При больших интенсивностях рассеянного света выделение из шума сигнала резонансной флуоресценции затруднено, поскольку длина волны аналит. Для подавления влияния шума макрокомпоненты пробы отделяют и анализируют концентрат микроэлементов. Применяют также нерезонансную флуоресценцию, при к-рой длины волн возбуждающего и рассеянного света не совпадают с длиной волны флуоресценции. В этом случае эффективное возбуждение достигается только с использованием лазеров. [41]
Другая проблема связана с рассеянием излучения в веществе. [42]
Если в среде происходит только рассеяние излучения, то эта величина равна ейш. [43]
Наконец, за третью составляющую рассеяния излучения на частице можно принять его перераспределение по направлениям, обусловленное преломлением излучения, проходящего сквозь частицу, и иногда связанное содно-или многократным внутренним отражением. [44]
Рэлей получил простое решение для рассеяния излучения сферическими частицами, размеры которых малы по сравнению с длиной волны излучения. [45]
Страницы: 1 2 3 4