Cтраница 2
Рассеяние рентгеновских лучей обусловлено колебаниями электронов атома: когда падающее излучение заставляет их колебаться, они излучают. Рассеяние нейтронов - это ядерное явление: нейтроны проходят через электронную структуру молекулы и взаимодействуют с ядрами с помощью тех же сил, которые ответственны за связывание в ядрах. Поэтому дифракция нейтронов показывает положения протонов в молекулярной структуре, тогда как рентгеновские лучи выявляют их слабо. [16]
Рассеяние рентгеновских лучей на атоме ( томсоновское) отличается от рассеяния видимого света ( рэлеевско-го), которое зависит от частоты излучения. [17]
Термодиффузное рассеяние рентгеновских лучей в кристалле влияет на интенсивность дифракционных лучей лишь незначительно, и при обычных ( не прецизионных) структурных исследованиях его можно не учитывать. [18]
Изучая рассеяние рентгеновских лучей, мы получаем кривую рассеяния как функцию только одной переменной-угла рассеяния. Одна из этих функций должна быть найдена каким-либо другим независимым способом. Поэтому при теоретическом анализе кривой рассеяния рентгеновских лучей в молекулярных жидкостях приходится значительно шире, чем в случае одноатомных жидкостей, привлекать результаты, полученные с помощью других методов. [19]
Изучая рассеяние рентгеновских лучей газом, мы получаем сведения о рассеянии одной молекулой. [20]
За рассеяние рентгеновских лучей, попадающих в кристалл, ответственны электроны атомов кристалла. Интенсивность дифракционных максимумов рассеяния определяется плотностью электронов в атомах тех кристаллических плоскостей, от которых происходит рассеяние. Расшифровывая картину дифракционных максимумов, кристаллографы устанавливают расстояние между плоскостями кристалла, степень их заполнения атомами, размеры элементарной ячейки и получают полное представление о структуре кристалла. Исследование с помощью дифракции рентгеновских лучей белков и других биохимически важных веществ принесло огромную пользу при установлении их строения. Классическим примером возможностей рентгеноструктурного метода является расшифровка с его помощью строения столь сложного вещества, как дезокси-рибонуклеиновая кислота ( см. гл. [21]
Изучая рассеяние рентгеновских лучей газом, мы получаем сведения о рассеянии одной молекулой. [22]
Рассматривая рассеяние рентгеновских лучей веществом, обычно исходят из рассеяния отдельным электроном. [23]
Изучая рассеяние рентгеновских лучей, мы получаем кривую рассеяния как функцию только одной переменной-угла рассеяния. Одна из этих функций должна быть найдена каким-либо другим независимым способом. Поэтому при теоретическом анализе кривой рассеяния рентгеновских лучей в молекулярных жидкостях приходится значительно шире, чем в случае одноатомных жидкостей, привлекать результаты, полученные с помощью других йетодов. [24]
Случай рассеяния рентгеновских лучей упорядоченным сплавом типа CuAu I представляет собой не только иллюстрацию того, как два, казалось бы, столь различных определения параметра дальнего порядка оказываются полностью эквивалентными. Рассмотренный пример свидетельствует также о том, что представление вероятности заполнения узлов решетки упорядоченной фазы в виде суперпозиции статических плоских волн во многих отношениях может быть более плодотворным, чем традиционное представление упорядоченного состояния через вероятности заполнения подрешеток. Как будет показано в следующих параграфах и в гл. Ill, это в первую очередь относится к феноменологической и статистической теориям фазовых переходов типа порядок - беспорядок. [25]
Характер рассеяния рентгеновских лучей телами при аморфизации зависит от наличия порядка в расположении атомов. В то же время в твердом растворе полное отсутствие порядка в расположении атомов обеспечивает монотонное убывание, а стремление атомов окружить себя атомами того же или другого компонента приводит к различным немонотонным изменениям интенсивности фона с ростом величины угла дифракции. [26]
Интенсивность рассеяния рентгеновских лучей 1 ( К), монохро-матизированных отражением от кристалла, должна быть очищена от комптоновского рассеяния, а также исправлена на абсорбционный и поляризационный факторы. [27]
Законы рассеяния рентгеновских лучей, электронов и нейтронов существенно различны. Рентгеновские лучи рассеиваются только электронами атома, электроны - электрическими полями электронов атома и атомных ядер, а нейтроны, не имеющие электрического заряда, рассеиваются только под действием ядерных сил. Эффективные сечения рассеяния электронов - величины того же порядка, что и действительные сечения атомов, а абсолютные амплитуды рассеяния на 2 - 3 порядка превышают абсолютные амплитуды рассеяния рентгеновских лучей. [28]
Методом рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами установлено, что вирус карликовой кустистости томатов имеет сферическую форму, причем диаметр вирусных частиц в растворе равен 310 А. Чему равен радиус инерции этих частиц. [29]
Кривая рассеяния рентгеновских лучей сферическими частицами, равномерно заполняющими пространство, близка по форме к гауссовой кривой. [30]