Рассеяние - нейтрон
Cтраница 3
Методом рассеяния нейтронов изучена [276] конфигурация цепей в полиэтилене, кристаллизованном под давлением. Результаты интерпретированы с помощью модели складчатых цепей в предположении, что молекула связана с поверхностями ла-мелярного блока. [31]
Исследование рассеяния нейтронов на магнитных моментах в ферро - и антиферромагнитных материалах дает возможность изучать важные для понимания природы магнитного состояния вещества характеристики магнитных материалов. [32]
Интенсивность рассеяния нейтронов атомными ядрами изотопов должна существенно различаться. Предполагается, что замена атомов одного изотопа атомами другого не меняет структуру раствора. Это предположение в большинстве случаев справедливо. [33]
При рассеянии нейтронов на водороде максимальная энергия, получаемая протоном отдачи, равна начальной энергии нейтрона. Поэтому замедление нейтронов в водороде или водородсодержа-щих веществах ( например, в парафине) в расчете на 1 г максимально велико. [34]
В рассеянии нейтронов важную роль играет также ядерный спин. Для ядра со спином / должны быть определены две длины рассеяния Ь и Ь, которые соответствуют образованию составных ядер со спинами / - - V2 и / - V2 с относительными вероятностями w и w соответственно. Тогда в соответствии с представлениями, которые будут изложены в гл. [35]
Мигдал, Рассеяние нейтронов в парамагнетиках. [36]
Далее, рассеяние нейтронов на протонах при небольших энергиях, до 10 MeV соответствует сферически симметричному ядерному потенциалу, что доказывает как короткодействующий характер сил, так и их в основном центральный характер. [37]
 |
Сопоставление изменения амплитуд рассеяния. [38] |
Такой характер рассеяния нейтронов является основной чертой, отличающей его от рассеяния, рентгеновских лучей. В последнем случае наблюдают постепенное возрастание амплитуды рассеяния; с увеличением атомного номера и очень быстрое уменьшение амплитуды для каждого элемента по мере увеличения угла рассеяния, обусловленное расширением электроннбго облака атома. [39]
В случае рассеяния нейтронов на протонах в состоянии с антипараллельными спинами ( синглетное рассеяние) длина рассеяния отрицательна as - 2 5 - 10 - 12 см. В синглетном состоянии нейтрон и протон не образуют связанной системы. [40]
Эффективные сечения рассеяния нейтронов на атомных ядрах определяются ядерными силами и зависят от свойств ядер и энергии относительного движения нейтрона и ядра. Точное вычисление эффективных сечений рассеяния в настоящее время невыполнимо из-за плохого знания волновых функций, определяющих основное и возбужденные состояния атомных ядер, и больших математических трудностей. Приходится прибегать к некоторым упрощениям. Одно из таких упрощений базируется на малом радиусе ( - 10 - 1а см) действия ядерных сил. Область взаимодействия нейтрона с ядром практически совпадает с объемом ядра. Нейтроны таких энергий называют медленными нейтронами. [41]
Полное сечение рассеяния нейтрона оказывается независящим от энергии нейтрона и равным сечению а рассеяния отдельным ядром. [42]
Зависимость амплитуды рассеяния нейтрона от ориентации спина ядра и от изотопного состава приводит к тому, что кристалл отражает нейтроны в различных направлениях, а не только в тех, которые разрешены условием (10.18) Брэгга - Вульфа. [43]
При описании рассеяния нейтронов молекулами возникают трудности, обусловленные тем, что этот процесс является суммарным эффектом я д е р-н о г о и молекулярного взаимодействия. При энергиях нейтрона выше нескольких электронвольт молекулярный эффект в процессе рассеяния не играет роли. Однако ниже электронвольта, и особенно в области тепловых энергий, силы молекулярных связей сравнимы по величине с силой удара нейтрона и молекулярные связи вносят свой вклад в процесс столкновения. Сечение поперечного рассеяния молекул для тепловых нейтронов определяется несколькими различными видами взаимодействия частиц: 1) рассеяния на ядрах; 2) возбуждения химических связей, которые удерживают ядра мишени в молекуле на различных колебательных уровнях молекулы; 3) возмущения вращательных энергетических состояний молекулы и 4) интерференции нейтронов от многих рассеивающих центров ( ядер) в молекуле. [44]
Поскольку факторы рассеяния нейтронов не уменьшаются с ростом брэггов-ских углов ( как это происходит с рентгеновскими факторами рассеяния), погрешности, возникающие при переходе к конечному числу членов ряда в методе Фурье ( разд. [45]
Страницы: 1 2 3 4