Рассеяние - тепловой нейтрон
Cтраница 1
Рассеяние тепловых нейтронов сопровождается их поглощением и последующим делением ядра. При более высоких энергиях нейтроны также могут вызывать деление. [1]
Поскольку рассеяние тепловых нейтронов вообще не зависит явно от атомного номера исследуемого вещества, то с помощью дифракции нейтронов легко выявляется различие атомов с близкими. Z ( например, при исследовании упорядочения атомов Fe и Со в системе Fe - Co), что трудно сделать рентгенографически и электронографически. При использовании дифракции нейтронов возможно изучение изотопических ( часто рассеивающие способности изотопов одного и того же элемента значительно различаются) и спиновых различий атомов, входящих в решетку, причем такие различия не замечают ни рентгеновские лучи, ни электроны. В то же время при дифракции нейтронов могут оказаться неразличимыми ( имеющими приблизительно равную амплитуду рассеяния) совершенно разные атомы. Такие структуры нельзя исследовать с помощью рентгеновских лучей и затруднительно с помощью электронов из-за незначительного рассеяния их легкими элементами. [2]
Изучая асимметрию рассеяния тепловых нейтронов в ксеноне, Ферми и Маршалл сделали вывод, что она является свидетельством существования неэлектромагнитного взаимодействия между нейтронами и электронами. При анализе их опытных данных необходимо, однако, учитывать, что асимметрия рассеяния может, помимо специфических короткодействующих сил неэлектромагнитного характера, вызываться также интерференцией волн, рассеянных различными атомами газа. Интерференция возникает вследствие корреляции во взаимном расположении атомов, обязанной тому, что расстояние между центрами двух атомов, практически не может быть меньше двух атомных радиусов. Хотя этот интерференционный эффект, будучи пропорциональным плотности газа, оказывается малым при давлениях порядка атмосферы ( при таких давлениях производились опыты) сам эффект, исследованный авторами, также очень мал. Простой расчет показывает, что эффект корреляции оказывается того же порядка величины, что и исследованный эффект. Расчету этого интерференционного эффекта и посвящена настоящая заметка. [3]
Вычислим теперь усредненное по спиновым состояниям сечение рассеяния тепловых нейтронов двумя одинаковыми ядрами с некоррелированными спинами. [4]
Когерентная н пекогерентная амплитуды являются единств, ядерными характеристиками в рассеянии холодных и тепловых нейтронов. [5]
 |
Ядерно-физические свойства карбидов вольфрама. [6] |
Среди ядерно-физических свойств наиболее важное значение имеют макроскопическое сечение поглощения и рассеяния тепловых нейтронов. [7]
Об этом свидетельствует, в частности, обсуждение результатов исследования структуры полимеров методом рассеяния тепловых нейтронов. [8]
Если поглощение графита равно нулю, то коэффициент при экспоненте определяется только геометрическими размерами призмы с небольшой поправкой, в которую входит длина свободного пути для рассеяния теплового нейтрона. Если графит поглощает нейтроны, зависимость также остается экспоненциальной, но изменение плотности тепловых нейтронов при удалении источника получается более быстрым. Потеря числа нейтронов в точке наблюдения при удалении источника будет связана не только с уходом нейтронов из призмы, но и их поглощением атомами графита. [9]
Для тепловых нейтронов безусловно выполняется неравенство / ш С 1, где a - размер атомного ядра. Следовательно, рассеяние тепловых нейтронов сферически симметрично. [10]
Для тепловых нейтронов безусловно выполняется неравенство ka tC 1, где а-размер атомного ядра. Следовательно, рассеяние тепловых нейтронов сферически симметрично. [11]
В соответствии с потенциальным характером рассеяния амплитуды ( как а, так и а) должны быть действительными и положительными. Однако ядерные резо-нансы могут в нек-рой мере нарушать потенциальный характер рассеяния холодных и тепловых нейтронов. [12]
Действительно, точные данные для связи М - Н были получены именно с помощью этого метода. Этот факт обусловлен несколькими причинами. Рассеяние нейтронов зависит не просто от атомного номера; это скорее эмпирически определяемая величина. Вообще говоря, большинство ядер рассеивают тепловые нейтроны одинаково хорошо. Так, рассеяние тепловых нейтронов водородом равно по абсолютной величине рассеянию атомов иридия. Однако, поскольку большинство атомов рассеивают нейтроны примерно одинаково, для расшифровки структуры нельзя использовать метод тяжелого атома. Поэтому большинству исследований с применением дифракции нейтронов предшествует рентгеноструктурный анализ, позволяющий установить положения всех атомов, кроме водорода. Кроме того, такой распространенный лиганд, как Р ( С6Н5) з, содержит 34 атома с примерно одинаковой по отношению к нейтронам рассеивающей способностью. Поэтому определение положения гидрид-иона в КЬН ( СО) [ Р ( СвН5) з ] з в присутствии 105 других атомов с примерно равной рассеивающей способностью было бы очень трудной задачей. [13]
Страницы: 1