Рассеяние - радиоволна
Cтраница 1
Рассеяние радиоволн на нестационарном сферическом возмущении ионосферной плазмы / / Тезисы докл. [1]
Рассеяние радиоволн на турбулентном потоке / / Тезисы докл. [2]
Рассеяние радиоволн происходит на высоте 70 - 90 км, что ограничивает максимальную протяженность линии радиосвязи расстоянием в 2000 - 2300 км. Основная часть энергии волны, падающей на ионосферу, рассеивается в направлении первоначального движения волны. Чем больше угол, составляемый направлением на приемную антенну с направлением первоначального движения волны, тем меньше уровень мощности рассеянного сигнала. Поэтому прием возможен только на расстояниях более 800 - 1000 км. Напряженность поля рассеянного сигнала убывает с повышением рабочей частоты и применимыми для связи оказываются волны частотой 30 - 60 МГц. Сигналы при этом виде радиосвязи на метровых волнах подвержены быстрым и глубоким замираниям. [3]
 |
Рассеяние радиоволн турбулентной неоднородностью. О - излучатель. А - приемник.| Отражение радиоволн инверсионным слоем. h - высота слоя. hi, 12 - высоты передающей и приемной антенн. [4] |
Рассеяние радиоволн па тур булептных неодпородностях ( рисунок 7) и отражение от инверсионных слоев ( рис. 8) обусловливают д а л ь п е о троп о-с ф е р и о е р а с, п р о с т р а-п е н и е УКВ ( ДТР) в области глубокой тени. Обычно область ДТР, характеризующаяся значительно более медленным убыванием Е, чем это следует из обычной теории дифракции [18, 19], начинается на расстоянии ок. [5]
Рассмотрено рассеяние радиоволн на возмущениях концентрации электронов замагниченной плазмы, вызываемых механизмами нейтрализации и отражения ионов телом, движущимся в столкновительной плазме с электрическим полем. Оценки когерентной составляющей рассеянного KB сигнала показывают, что для всех рассмотренных механизмов возмущения концентрации электронов движущимся КА в максимальном значении величина дифференциального эффективного сечения рассеяния не превосходит сечения рассеяния на самом теле. Таким образом, на рассеяние радиосигнала рассмотренные механизмы не могут оказывать существенного влияния. [6]
Исследовано рассеяние радиоволн на сильных флуктуациях диэлектрической проницаемости плазмы, сосредоточенных вблизи поверхности тел вращения: конуса и параболоида. Рассмотрены три типа диаграмм переизлучения турбулентных неоднородностей: изотропная, ламбертовская и квазизеркальная. Проведенные расчеты показывают, что при возвратном зондировании частотный спектр сигнала, рассеянного на коническом потоке, характеризуется монотонным возрастанием энергии с увеличением доплеровского сдвига частоты. [7]
Рассмотрено рассеяние радиоволн на возмущениях концентрации электронов, вызываемых механизмами нейтрализации и отражения ионов телом, движущимся в разреженной магнитоактивной столкно-вительной плазме с электрическим полем. Оценки когерентной составляющей рассеянного KB сигнала показывают, что для всех рассмотренных механизмов возмущения концентрации электронов движущимся КА соответствующее максимальное значение величины дифференциального эффективного сечения рассеяния радиоволн не превосходит сечения рассеяния на самом теле. Таким образом, на рассеяние радиосигнала рассмотренные механизмы не могут оказывать существенного влияния. [8]
Исследовано рассеяние радиоволн на турбулентных неоднородностях слабоионизованной плазмы, сосредоточенных вблизи поверхности тел вращения: конуса и параболоида. Рассмотрены три типа диаграмм переизлучения турбулентных неоднородностей: изотропная, ламбертовская и квазизеркальная. Получены аналитические выражения и проведены численные расчеты частотного спектра и сечения рассеяния радиоволн на расширяющемся турбулентном потоке. При возвратном зондировании частотный спектр сигнала, рассеянного на коническом потоке, характеризуется монотонным возрастанием энергии с увеличением доплеровского сдвига частоты. [9]
 |
Геометрия задачи при радиозондировании внешней поверхности турбулентного плазменного образования. [10] |
Рассматривается рассеяние плоской радиоволны на турбулентных плазменных неоднородностях, сосредоточенных вблизи поверхности тел вращения: конуса и параболоида. [11]
Используя прямое рассеяние радиоволн ОВЧ на не-однородностях тропосферы, можно передавать сигналы далеко эта пределы горизонта. Как показали эксперименты, такую связь удобно осуществлять в диапазоне от 100 Мгц до 10 000 Мгц. На более высоких частотах используются клистроны, например, мощностью порядка 1 кет на частоте 3 000 Мгц. [12]
Явление рассеяния радиоволн проводящими предметами и лежит в основе радиолокации. [13]
Анализ рассеяния радиоволн на возмущениях концентрации электронов, вызываемых механизмами нейтрализации и отражения ионов телом, движущимся в столкновительной плазме с магнитным и электрическим полем, содержится в § 1.5. Проводятся оценки когерентной составляющей KB сигнала, рассеянного на возмущениях концентрации электронов, вызываемых КА в ионосфере. [14]
Результаты численного моделирования рассеяния радиоволн на внутренней поверхности турбулентного плазменного тела вращения, проведенного в настоящей работе, приведены на рис. 4.5.2. Рассматривается случай радиозондирования вдоль оси полого турбулентного плазменного образования. На рис. 4.5.2 штриховой и штрихпунктирной кривыми представлены частотные спектры многократно рассеянного радиосигнала. [15]
Страницы: 1 2 3 4