Рэлеевское рассеяние

Cтраница 2

Зависимость рэлеевского рассеяния от направления получается при умножении выражения ( 3 - 50) на множитель ( 1 - f - cos2 Э), где 6 - угол между направлениями падения и рассеяния света. [16]

Закономерности рэлеевского рассеяния соблюдаются для частиц с радиусом г, меньшим 0 1 - 0.05 Я; при этом все составляющие частицу молекулы поляризуются в одной фазе, так что частица в световом потоке может рассматриваться как суммарный осциллирующий диполь. Для частиц с размером, соизмеримым с длиной волны падающего света, поляризация молекул не совпадает по фазе, и возникающий дипольный момент ц не пропорционален объему частицы. [17]

Помимо рэлеевского рассеяния существует несколько других видов рассеянного излучения, заслуживающих хотя бы краткого упоминания. [18]

Случай Рэлеевского рассеяния мы рассмотрим подробнее несколько ниже, здесь же теорией интегрального уравнения ( 152) заниматься не будем, так как она представляет лишь частный случай задач, рассматриваемых в следующих параграфах. [19]

Структура молекулы воды. [20]

Напротив, рэлеевское рассеяние является когерентным, что вытекает как из классической, так и квантовой теории. [21]

Мы рассмотрим только рэлеевское рассеяние, происходящее без существенного изменения частоты и без возникновения смещенных по частоте линий относительно первичной волны, как это происходит при комбинационном рассеянии. Применительно к растворам полимеров уширение линии рэлеевского рассеяния связано с излучением вторичных рассеянных волн с небольшими частотными сдвигами из-за сравнительно медленных поступательного и вращательного движений макромолекулы в растворе или ее отдельных фрагментов. [22]

Экспериментальная установка для определения временных зависимостей концентрации и температуры при помощи рамановскои и рэлеев-ской спектроскопии [ Masri et al., 1988 ]. [23]

В случае рэлеевского рассеяния фотон переизлучается и молекула возвращается в исходное состояние. Из виртуального возбужденного состояния молекула не обязательно переходит в основное невозбужденное состояние. В таком случае излученный фотон имеет меньшую ( или большую) энергию, чем поглощенный фотон лазерного излучения. Этот неупругий процесс называется стоксовым ( или антистоксовым) рамановским ( комбинационным) рассеянием. В любом случае разность энергий фотона лазерного излучения и переизлученного фотона пропорциональна разности энергий соседних колебательных уровней Ei. Поскольку эта величина индивидуальна для каждой молекулы, частоты излучения отдельных молекул после комбинационного рассеяния несколько отличаются. При помощи спектрометра можно легко отстроить каждую длину волны и измерить интенсивность излучения комбинационного рассеяния. [24]

Физическая природа рэлеевского рассеяния достаточно ясна. Большинство из его характеристик не представляет для нас здесь интереса. [25]

Спектр полусферического рассеяния света поверхностью монокристалла кремния. Средняя высота микрошероховатости Rz 0 05 мкм. [26]

Переход к рэлеевскому рассеянию вероятен в инфракрасной области. [27]

УЗ, рэлеевском рассеянии света именно в области 0 001 XROH 0 02 - 0 03 наблюдаются важные особенности в свойствах изучаемых растворов. [28]

Рассмотрим для примера рэлеевское рассеяние, когда со - ш Ссо. [29]

В чем проявляется рэлеевское рассеяние света. [30]

Страницы: 1 2 3 4