Cтраница 3
Эта модель тесным образом связана с методом эйконала для потенциального рассеяния при высокой энергии, обсуждавшемся в разд. [31]
Амплитуду / () ( 0) называют амплитудой потенциального рассеяния, а второй член в формуле (134.12) - амплитудой резонансного рассеяния. [32]
Однако анализ по массовым числам осколочных ионов и отсутствие фона потенциального рассеяния ( замечаются только резонансные процессы) дают возможность изучать резонансы в сечениях рассеяния электронов сложными молекулами, которые для методов СЗУ пока недоступны. К настоящему времени основная информация по резонансным состояниям сложных ( многоатомных) молекул получена масс-спектрометрическим изучением образования отрицательных ионов. Поскольку методические вопросы масс-спек-трометрии подробно изложены в многочисленных обзорных статьях и монографиях, рассмотрим в следующих разделах только некоторые проблемы методики изучения отрицательных ионов, специфичные для этой области масс-спектрометрии. [33]
Для того чтобы исследовать свойства реджевских разрезов, нужно вместо потенциального рассеяния полагаться в основном на модели с диаграммами Фейнмана. Но, как будет видно из следующего раздела, существует целый ряд трудностей, связанных с неоднозначным соответствием между диаграммами Фейнмана и унитарными диаграммами и сходимостью рядов теории возмущений, что ограничивает применимость этих моделей к сильным взаимодействиям. Эта схема, которая будет рассматриваться в разд. [34]
Второе слагаемое в ( 125 8) описывает интерференцию между резонансным и потенциальным рассеянием. [35]
Функция Ьо ( Е) определяет, согласно (134.9), фазу потенциального рассеяния. [36]
Разделение амплитуды упругого рассеяния на две части: амплитуду резонансного и амплитуду потенциального рассеяния - зависит от выбора значения R и является некоторым формальным приемом. [37]
Величина 1 / с / фигурирует в теории Сербера и пропорциональна усредненному сечению потенциального рассеяния нуклона на нуклоне. Другие выражения, естественно, более сложны и мы их не приводим. Клементель и Вилли используют для ядра модель ферми-газа и вычисляют Vc / как функцию энергии вплоть до энергий падающего нуклона 200 Мэв. Кинд и Вилли используют модель независимых частиц и потенциал Юкавы для взаимодействия между нуклонами; они провели сопоставление с экспериментальными данными по рассеянию нейтронов в области от 50 до 300 Мэв. В этих трех исследованиях спин-орбитальный потенциал во внимание не принимается. Поэтому значения не зависящего от спина потенциала, полученные указанным образом, изменятся при учете спин-орбитального потенциала. Ими были получены значения, согласующиеся с экспериментами по рассеянию при 290 Мэв. [38]
В 1959 г. Редже показал, что при рассмотрении решений уравнения Шредингера для нерелятивистского потенциального рассеяния полезно считать угловой момент / комплексной переменной. Он доказал, что для широкого класса потенциалов единственными син-гулярностями амплитуды рассеяния в комплексной плоскости являются полюса, называемые сейчас реджевскими полюсами. Если эти полюса существуют при целых положительных значениях /, то они соответствуют связанным состояниям или резонансам, а в общем случае важны для установления некоторых аналитических свойств амплитуды рассеяния. Однако скоро стало ясно, что метод Редже может быть применен также и к физике элементарных частиц высокой энергии, и в настоящее время именно в этой области теория комплексных угловых моментов, обычно называемая для краткости реджевской теорией, применяется наиболее плодотворно. [39]
О учитывается конечность радиуса ядра, находится в соответствии с выражением (24.11), определяющим потенциальное рассеяние. [40]
Мы попробуем придать им больше правдоподобия, показав, как они включены в теорию нерелятивистского потенциального рассеяния и в квантовую теорию поля, которые благодаря этому служат полезными источниками физической интуиции. [41]
Эти амплитуды обладали очень важным достоинством, что кинематически они очень похожи на амплитуды в потенциальном рассеянии, для которых первоначально были сформулированы и развиты основные идеи реджевской теории. Стоит также отметить, что есть богатая экспериментальная информация о процессах с двухчастичными конечными состояниями, которую можно сравнить с предсказаниями теории. [42]
Указанная связь функции f ( p) с функцией Иоста позволяет перенести ряд результатов из теории потенциального рассеяния непосредственно в пороговую теорию фотоэлектронной эмиссии. [43]
Процесс упругого рассеяния нейтрона представляется состоящим из двух частей; чисто резонансного с образованием составного ядра и потенциального рассеяния, при котором нейтрон не проникает в ядро, а отражается от его поверхности. Резонансное и потенциальное рассеяния когерентны и интерферируют. [44]
Однако реджевские траектории, которые образуются при итерациях основной обменной силы в лестнице некоторого типа, как в потенциальном рассеянии ( см. разд. [45]