Магнитное рассеяние - нейтрон
Cтраница 2
Второй метод заключается в изучении дифракции нейтронов при 2 темп - pax рассеивателя - ниже и выше критической. В последнем случае магнитное рассеяние нейтронов дает лишь диффузный некогсрептный вклад. При этом надо иметь уверенность в том, что при указанном изменении темн-ры не происходит изменения крнсталло-хим. В этом случае sin аны 0 и нейтронная дифракция обусловливается исключительно ядерным рассеянием. Измеренный таким путем вклад в дифракцию нейтронов со стороны ядерного рассеяния может быть затем вычтен из экспериментальных результатов в отсутствие указанного намагничивания. Тем самым будут выделены данные по магнитной дифракции нейтронов. [16]
Такой тип фазовых переходов второго рода был указан Л. Д. Ландау при анализе некоторых экспериментально наблюдавшихся скачков теплоемкости. Впоследствии опыты по магнитному рассеянию нейтронов подтвердили, что в точке перехода действительно меняется симметрия магнитных свойств кристалла. Пока спины соседних атомов направлены в противоположные стороны, решетка имеет магнитную периодичность через один атом. Когда же направления всех спинов равновероятны, магнитный период равен структурному. Это обнаруживается при дифракции нейтронов, происходящей от их магнитного взаимодействия со спинами атомов. [17]
S - спин атома в единицах h; Рш - структурный фактор для данного отражения, аналогичный структурному фактору для ядерного когерентного рассеяния; а [ М - угол между вектором намагниченности домена и вектором рассеяния х А - / с0, где fe0 - волновой вектор падающего нейтрона, a k - волновой вектор рассеянного нейтрона. Таким образом, в сечение когерентного магнитного рассеяния нейтронов входит фактор, зависящий от ориентации магнитных моментов атомов кристалла по отношению к кри-сталлографич. [18]
Описывается методика нейтронсграфического изучения ферритов со структурой шпинели. Приводятся результаты определения кислородного параметра и степени обращенности ферритов системы Mgi Zn Fe2O4 ( O - je - l) для различных температур закалки. Из анализа интенсивностей магнитного рассеяния нейтронов рассчитаны параметры, характеризующие степень коллинеарности спинов в подрешетках шпинельной структуры. Определены пределы применимости модели Нееля к системе нормальная-обращенная шпинель с немагнитным двухвалентным катионом. [19]
 |
Зависимость атомной амплитуды от угла рас. [20] |
Если в рассеянии участвует не одно ядро, а некоторый коллектив ядер, то рассеяние медленных нейтронов будет иметь когерентную и некоге-составляющие. Когерентное рассеяние вызывается упорядо-расположением ядер. В некогерентном рассеянии ядра участвуют несогласованно, что говорит о беспорядке в расположении ядер. Наличие у нейтрона магнитного момента приводит к магнитному рассеянию нейтронов веществом. Если магнитные моменты атомов или ионов рассеивателя ориентированы хаотически ( парамагнетики), то магнитное рассеяние имеет диффузный характер. [21]
Не очень большие различия в абсолютных значениях амплитуд позволяют проводить с помощью дифракции нейтронов определения структур с атомами, сильно различающимися по атомным номерам, например исследовать строение гидридов или карбидов тяжелых металлов, определять положение атомов водорода в соединениях тяжелых элементов. Другое применение дифракции нейтронов - это исследование соединений из атомов с близкими атомными номерами ( например, сплав CoNi с Z соответственно 27 и 28), которые практически неразличимы в рентгеновском или электронографическом эксперименте, но имеют разные амплитуды рассеяния нейтронов. Нейтронографически можно отличить, следовательно, случаи, когда указанные атомы в сплаве статистически замещают друг друга или когда они упорядочение размещены по различным положениям. Наконец, нужно упомянуть и о так называемом магнитном рассеянии нейтронов, вызываемом атомами, электронная оболочка которых имеет магнитный момент. С помощью магнитного рассеяния исследуется ориентировка моментов в ферро - и антиферромагнитных материалах. [22]
Страницы: 1 2