Многократное кулоновское рассеяние

Cтраница 1

Многократное кулоновское рассеяние приводит к искривлению траектории заряж. [1]

Вследствие многократного кулоновского рассеяния некоторые а-частицы, испускаемые осевшими на электродах дочерними продуктами и вначале двигавшиеся в направлении металла, попадут в измерительный объем и освободят энергию, достаточную для возникновения импульсов, которые и будут зарегистрированы. [2]

Описанное явление объясняется многократным кулоновским рассеянием, испытываемым заряженной частицей при ее прохождении через вещество. При каждом акте рассеяния заряженная частица несколько изменяет направление своего движения, так что для достаточно большого пробега суммарное отклонение от первоначального направления может оказаться довольно значительным. [3]

Описанное явление объясняется многократным кулоновским рассеянием, испытываемым заряженной частицей при ее прохождении через вещество. [4]

При малых импульсах становится важной ложная кривизна, обусловленная многократным кулоновским рассеянием, особенно для газов с высоким атомным номером. [5]

Этот процесс последовательных рассеяний частицы ядрами, мимо которых она движется, называется процессом многократного кулоновского рассеяния. Разумеется, проследить за всеми деталями этого процесса экспериментально невозможно. Из предыдущего ясно, что угол многократного рассеяния тем больше, чем меньше ( при прочих равных условиях) масса частицы. Так, например, след медленного электрона в фотоэмульсии из-за многократного рассеяния имеет существенно извилистый характер, в то время как след протона такой же скорости практически прямолинеен я для обнаружения эффекта многократного рассеяния нужны специальные очень точные измерения. Сильная зависимость величины угла многократного рассеяния от массы частицы может быть использована для ее определения. Для получения соответствующей формулы рассмотрим процесс многократного рассеяния более детально. [6]

В них было показано, что поскольку расстояния, на которых происходит тормозное излучение электрона, растут с ростом энергии электрона, при достаточно высоких энергиях в процессе тормозного излучения одновременно участвует целая совокупность атомов среды. Действие большого числа атомов вызывает многократное кулоновское рассеяние электрона во время акта тормозного излучения и приводит к тому, что формулы Бете - Гайтлера оказываются неприменимыми при высоких энергиях. В работах Л. Д. Ландау и И. Я. Померанчука были получены качественные оценки влияния многократного рассеяния на тормозное излучение и рождение пар. В дальнейшем эта задача переросла в целую область физики. [7]

Фотографии следов частиц, полученные на пропановоа камере ( ОИЯИ. Я 1SS Тл. облучение релятивистскими ядрами на синхрофазотроне ( ОИЯИ. Ядро. Ne с импульсом 92 4 ГэВ / с в точке А взаимодействуете мишенью из Та ( темные поперечные полоски-пластины Та, образуя св. 50 заряженных частиц. Плотные следы принадлежат останавливающимся протона. Иалучаемый v-квант ( от А до В в точке Б конвертирует в е - - е - пару. в точке В излучается у-квант, давший в точке Г комптоновский электрон. [8]

При движении в жидкости частица испытывает многократное кулоновское рассеяние и торможение ( потери. [9]

Мюоны высоких энергий идентифицируют по их способности проникать через толстые слои вещества, в которых все адроны ( а тем более электроны) поглощаются. В этих поглотителях траектории мюонов искажаются вследствие многократного кулоновского рассеяния. Это ограничивает точность измерения эффективной массы мюонных пар, определяемой импульсами мюонов и углом между ними. [10]

При столкновении с атомами среды частица не только теряет энергию, но и изменяет направление своего движения. Отклонение частицы от первоначального направления характеризуется средним углом многократного кулоновского рассеяния. [11]

Имеется еще дополнительное влияние кулоновского поля на дейтрон, а в случае реакции ( d, p) и на вылетающий протон. Помимо этсго, анализ экспериментов включает оценки многократного кулоновского рассеяния дейтрона другими ядрами до реакции и протона после реакции. В цитированной выше статье Сербера и связанной с ней экспериментальной работе Гельмгольца, Мак-Миллана и Сьюэлла были получены убедительные указания на справедливость общей картины. Оказалось, что ширина углового распределения, измеренная для разных ядер как расстояние между точками, где интенсивность составляет половину от максимального значения, описывается формулой 0, 155 - ] - 0, 00060 Z; Z - атомный номер ядра-мишени. Увеличение полуширины было качественно объяснено в работе Сербера. Оценки Сербера показали, что влияние на полуширину кулоновского взаимодействия дейтрона с ядром изменяется примерно как Z2M2 4 а влияние многократного рассеяния пропорционально Z-Q / A, где Q - плотность вещества мишени. Величина Q меняется при изменении материала мишени нерегулярно. [12]

Кулоновское рассеяние частиц с различными спинами. [13]

При прохождении через вещество частица испытывает большое число небольших отклонений из-за кулоновского рассеяния. Суммарный эффект большого числа таких столкновений называется многократным кулоновским рассеянием. [14]

Обозначения Стернхаймера для. [15]

Страницы: 1 2