Неупругое рассеяние - нейтрон
Cтраница 1
Неупругое рассеяние нейтронов является относительно новым методом исследования низкочастотных колебаний в полимерах. Хотя этот метод не относится к ИК-спектроскопическим методам, целесообразно упомянуть о нем, так как результаты, полученные с его помощью, дополняют данные спектроскопии в дальней ИК-области и дают новые сведения о молекулярных движениях, происходящих в полимерных телах. Для более эффективного использования информации, содержащейся в спектрах рассеяния нейтронов, и для отнесения наблюдаемых полос к определенным типам движения молекул необходимо, как и для других спектральных методов, знать механизм взаимодействия, приводящего к рассеянию нейтронов. [1]
Неупругое рассеяние нейтронов является наиб, информативным методом, позволяющим определить закон дисперсии С. Использование поляризованных нейтронов, кроме того, дает возможность получить сведения о поляризации С. [3]
Неупругое рассеяние нейтронов не позволяет исследовать спектр С. [5]
Рассмотрим теперь неупругое рассеяние нейтронов в веществах, содержащих водород. Мы будем рассматривать протон в молекуле такого вещества, как гармонический осциллятор. [6]
Сечение неупругого рассеяния нейтронов ядрами урана составляет около 2 барн, а сечение деления для спектра деления - около 0 4 барна. [7]
Для неупругого рассеяния нейтронов энергия падающих нейтронов по порядку величины выбирается равной энергии молекулярных колебаний, а длина волны - сравнимой с межатомными расстояниями. Таким образом, нетрудно наблюдать небольшой перенос энергии и количества движения, характерный для межмолекулярных колебаний с модой ниже 900 см-1 и диффузионного движения. Поскольку рассеяние нейтронов определяется короткодействующим нейтронно-ядерным, а не электромагнитным взаимодействием, интенсивности наблюдаемых колебаний не зависят от величины дипольных моментов молекул, их поляризуемости или оптических правил отбора. Таким образом, рассеяние нейтронов является чувствительным ко всем видам движения независимо от их импульса. [8]
Измерения неупругого рассеяния нейтронов монокристаллами приводят к непосредственному определению частотно-волнового вектора дисперсионного отношения кристалла. По этим данным при использовании, если нужно, модели силовых постоянных Борна - фон Кармана может быть вычислено частотное распределение, а следовательно, и, теплоемкость. [9]
При неупругом рассеянии нейтронов состав ядра остается прежним, но оно приходит в возбужденное состояние. Затем ядро отдачи переходит в основное первоначальное состояние излучением гамма-квантов. Неупруго рассеянный нейтрон в результате этого взаимодействия отдает часть своей кинетической энергии, равной энергии возбуждения ядра отдачи. [10]
В случае неупругого рассеяния нейтронов ( п, п) величина сечения и выход реакции находятся в удовлетворительном согласии с теорией составного ядра. Отклонение от предсказаний теории заметить трудно. [11]
 |
Средние значения параметров некоторых частиц. [12] |
В результате неупругого рассеяния нейтронов на ядрах может возникать гамма-излучение. Доля энергии этих процессов может составлять до 20 % всей передаваемой энергии. Тепловые нейтроны в отличие от быстрых не могут образовывать вторичные заряженные частицы с высокими значениями LA. Энергия тепловых нейтронов часто не превышает энергии связи атомов в молекулах водородсодер-жащих соединений. Однако эти нейтроны могут вызывать возбуждение атома, а также возбуждать колебательные переходы в молекулах, что приводит к разогреву вещества. Кроме того, тепловые нейтроны могут поглощаться некоторыми ядрами с образованием радиоактивных продуктов. Однако ядра атомов, которые в основном составляют живую ткань, имеют небольшие сечения поглощения нейтронов. [13]
 |
Кривые радиоактивного каротажа. [14] |
В результате неупругого рассеяния нейтронов, излучаемых источником, происходит замедление скорости нейтронов. Такие нейтроны называются тепловыми. Вероятность захвата тепловых нейтронов тем выше, чем меньше их скорость; она наиболее велика для медленных надтепловых нейтронов. Захват медленного нейтрона сопровождается испусканием гамма-квантов, в результате чего происходит вторичное излучение. [15]
Страницы: 1 2 3 4