Дифракционное рассеяние

Cтраница 2

Впоследствии экспериментальное изучение дифракционного рассеяния было проведено другими методами в широком интервале энергий и для различных атомных ядер. [16]

Поэтому нейтроны, испытавшие дифракционное рассеяние, в пределе практически не выбывают из пучка. Тем самым для вычисления сечения поглощения надо исключить из рассмотрения углы порядка й / нейтр - Исследование ширины дифракционного пика само по себе представляет интерес. Действительно, при абсолютно прозрачном ядре дифракция исчезнет полностью. [17]

Поэтому нейтроны, испытавшие дифракционное рассеяние, в пределе практически не выбывают из пучка. Исследование ширины дифракционного пика само по себе представляет интерес. Действительно, при абсолютно прозрачном ядре дифракция исчезнет полностью. [18]

Обычно при этом наблюдается значительное дифракционное рассеяние из-за острых концов царапин, размеры которых намного превышают длину волны излучения. [19]

Кулоновское рассеяние в У а превышает дифракционное рассеяние. Отсюда следует, что при 0 - 2а / и0 происходит резкое изменение эффективного сечения рассеяния. [20]

Конус Тиндаля. [21]

Ю-5 см), то наблюдается дифракционное рассеяние света в результате огибания частиц световой волной. [22]

Первое слагаемое в последнем выражении описывает дифракционное рассеяние частиц абсолютно черным ядром, а второе - рассеяние, обусловленное кулоновским полем ядра. Мы видим, что при п 1 интерференция между обоими видами рассеяния отсутствует. [23]

Вследствие низкой проникающей способности электронов интенсивность дифракционного рассеяния от решетки никеля при адсорбции кислорода на его поверхности уменьшается. Степень уменьшения рассеяния с увеличением экспозиции для Подвергнутых ионной бомбардировке поверхностей почти не зависит от интенсивности прогрева. Однако различие в плотности дефектов приводит к тому, что дифракционное рассеяние от кристаллической решетки газа значительно сильнее на поверхности, подвергнутой незначительному прогреву, чем на хорошо прогретой поверхности. [24]

Начнем с рассмотрения простейшей задачи о дифракционном рассеянии нейтральных точечных частиц поглощающими ядрами, которые мы будем считать абсолютно черными. [25]

Постоянные уравнения Эльдера и Стронга. [26]

Было установлено, что характер и интенсивность дифракционного рассеяния зависит от соотношения между радиусом рассеивающих частиц г и длиной волны падающего излучения Я. [27]

Аналогичным образом может быть рассмотрена задача о дифракционном рассеянии на черном ядре быстрых заряженных частиц. При этом граничное значение / о надо определять из условия, чтобы кратчайшее расстояние между ядром и частицей, движущейся по классической траектории в кулоновом поле, было как раз равно радиусу ядра. [28]

Аналогичным образом может быть рассмотрена задача о дифракционном рассеянии иа черном ядре быстрых заряженных частиц. При этом граничное значение 10 надо определять из условия, чтобы кратчайшее расстояние между ядром и частицей, движущейся по классической траектории в кулоновом поле, было как раз равно радиусу ядра. [29]

Структура / - плоскости вблизи / 1 и дифракционное рассеяние при высоких энергиях. [30]

Страницы: 1 2 3 4