Cтраница 1
Аэрозольное рассеяние является основным физическим процессом в земной атмосфере по изменению пространственного распределения и поляризации оптического излучения при его взаимодействии с атмосферным аэрозолем, изменения состояния поляризации рассеянного излучения по сравнению с падающим. [1]
Как молекулярное, так и аэрозольное рассеяние приводит к ослаблению падающих лучей. [2]
Уменьшение среднего уровня сигнала 7 определяется молекулярным и аэрозольным рассеянием, поглощением озона в полосе Шаппюи и рефракционным ослаблением. [3]
Угловое, высотное и спектральное распределения интенсив-ностей поля коротковолновой радиации определяются процессами отражения солнечного излучения подстилающей поверхностью, молекулярным и аэрозольным рассеянием радиации, молекулярным и аэрозольным поглощением коротковолновой радиации Солнца. В связи с изменением освещенности на верхней границе атмосферы в зависимости от угла визирования Солнца и вариациями оптической толщи аэрозоля, поглощательной способности газовых компонентов по линии визирования в зависимости от зенитного и азимутального углов наблюдения спектральные интенсивности коротковолновой радиации при фиксированном состоянии атмосферы в значительной мере будут определяться положением Солнца на небосводе. [4]
Наиболее доступным является метод определения коэффициента пропускания тр ( Я) tpi ( A) tp2 ( A) при учете суммарного ослабления излучения за счет молекулярного и аэрозольного рассеяния на основе данных о метеорологической дальности видимости 1 Ьъил. [5]
Разработанный нами метод многочастотного лазерного зондпро вания [12] позволил получить информацию не только о профиля сечений рассеяния, как при одночастотных методах, но и вое становить микрофнзические характеристики аэрозолей, данные которых сверх того были использованы для исключения влпяни аэрозольного рассеяния на определение концентрации озона. [6]
Выше указывалось, что рассеяние излучения в атмосфере происходит главным образом из-за наличия в ней взвешенных частиц аэрозоля. Поскольку аэрозольное рассеяние включает в себя не только рассеяние на частице, но и поглощение излучения веществом, из которого последняя состоит, правильнее говорить об аэрозольном ослаблении. Наряду с аэрозольным ослаблением имеет место и молекулярное рассеяние, которым почти всегда можно пренебречь. [7]
Пусть на верхнюю границу облачного слоя в плоскости XOZ падает единичный поток солнечной радиации: 0 и фо 0 - зенитный и азимутальный углы Солнца. В видимой области спектра можно пренебречь рэлеевским и аэрозольным рассеянием света; альбедо подстилающей поверхности положим равным нулю, что приблизительно соответствует альбедо океана. Расчеты статистических характеристик поля видимой солнечной радиации, выполненные при ненулевых альбедо ламбертовской подстилающей поверхности, специально отмечаются в тексте. Индикатриса рассеяния рассчитывается по теории Ми для модельного облака Ct [1] и длины волны 0 69 мкм. Облачное поле генерируется пуассоиовским ансамблем точек в пространстве. [8]
Система (IV.45) является переопределенной, поэтому для ее решения необходимо применять метод наименьших квадратов. Этим методом решалась модельная обратная задача относительно коэффициентов аэрозольного рассеяния. [9]
Пусть на облачный слой в направлении оао ( 0Ьо со) падает параллельный единичный поток солнечной радиации. Абсолютные значения можно получить, если умножить приводимые ниже средние спектральные потоки на 5 с0, где S - спектральная солнечная постоянная, co cos. Известно, что в видимой области спектра вне линий и полос поглощения атмосферных газов рэлеевское и аэрозольное рассеяния незначительно изменяют радиационные параметры облачной атмосферы [20, 31], поэтому при средних и больших значениях балла облачности их влиянием можно пренебречь. Большинство результатов расчетов, обсуждаемых в этой главе, получено при оптических характеристиках, соответствующих облаку GI [3] и длине волны 0 69 мкм, и без учета отражения от подстилающей поверхности; вычисления при других оптических характеристиках и ненулевом значении альбедо поверхности специально отмечаются в тексте. [10]
Принцип работы лидара на дифференциальном поглощении рассеянного излучения заключается в поглощении выбранного вида молекул атмосферы. При этом используется по крайней мере два лазерных пучка с различными длинами волн, которые последовательно ил и одновременно посылаются вдоль одной и той же трассы в атмосферу. Один лазерный пучок поглощается исследуемыми молекулами, в то время как другой с близкой длиной волны - поглощается не очень сильно. Поскольку пучки спектрально разделены небольшим промежутком длин волн, то сечения аэрозольного рассеяния можно считать практически одинаковыми для обоих случаев. [11]