Вынужденное комбинационное рассеяние
Cтраница 2
При вынужденном комбинационном рассеянии света наблюдаются как стоксово, так и антистоксово излучения. Наблюдение вынужденного антистоксова комбинационного рассеяния [7.9] было неожиданным, так как из простой теории двухфотон-ных переходов следует, что коэффициент усиления для антистоксова рассеяния при тепловом равновесии, как это мы увидим позднее, является отрицательным. Антистоксово излучение в действительности генерируется посредством параметрического связывания с лазерным и стоксовым излучением. Это также объясняет, почему антистоксово излучение, генерируемое в жидкостях и твердых телах, всегда имеет интенсивные компоненты, распространяющиеся под углом к падающему лазерному лучу. [16]
В этом смысле вынужденное комбинационное рассеяние является обратным по отношению к поглощению света. [18]
Таким образом, вынужденное комбинационное рассеяние позволяет преобразовывать мощное лазерное излучение из одной спектральной области в другую. На этом основаны интересные и многообещающие практические применения данного явления. [19]
В работе [491] получено вынужденное комбинационное рассеяние монокристаллов алмаза, кальцита и серы. [20]
При изучении эффекта вынужденного комбинационного рассеяния в § 2.4 мы рассмотрели ту форму взаимодействия электромагнитного излучения с молекулами, при которой возбуждаются молекулярные колебания. Если же молекулы макроскопического образца образуют молекулярный кристалл, то, как показывают дальнейшие исследования, возбуждаются решеточные колебания оптической ветви; при этом разность частот возбуждающего и рассеянного излучений оказывается равной частоте решеточных колебаний оптической ветви. Это явление получило название рассеяния Бриллюэна. [21]
При исследовании спектров вынужденного комбинационного рассеяния в области первой стоксовой компоненты в работе [530] было обнаружено своеобразное расщепление линий на несколько составляющих. [23]
Сначала интерес к вынужденному комбинационному рассеянию света был обусловлен тем, что оно давало интенсивное когерентное излучение на новых частотах и могло объяснять механизм потерь при распространении мощных лазерных пучков в среде, например в атмосфере. Это явление известно под названием вынужденного рассеяния света поляритонами. Частота рассеянного света также может варьироваться непрерыгао с помощью изменения зеемановского расщепления внешним магнитным полем. Так как переходы с переворотом спина могут вызываться непосредственно излучением в далекой инфракрасной области, эта проблема имеет много общего с проблемой вынужденного рассеяния света поляритонами. [24]
В работе [14.14] изучено вынужденное комбинационное рассеяние квазизвуковых волн в тетрагональных антиферромагнетиках с различной обменной магнитной структурой. [25]
 |
Схема опыта для наблюдения вынужденного комбинационного рассеяния.| Сопоставление процессов усиления ( а и поглощения ( б света. [26] |
Схема опыта по наблюдению вынужденного комбинационного рассеяния показана на рис. 36.7. Поток лазерного излучения фокусируется линзой L в середину кюветы К с исследуемым веществом. За кюветой находится светофильтр F, который задерживает возбуждающее излучение и пропускает рассеянное излучение с измененной частотой. Это рассеянное излучение направляется линзой L2 на щель спектрального аппарата С. [27]
Оказывается возможным связать характеристики вынужденного комбинационного рассеяния с характеристиками обычного ( спонтанного) рассеяния, о котором будет идти речь в гл. [28]
Итак, основные результаты наблюдения вынужденного комбинационного рассеяния, перечисленные в начале параграфа, объясняются с помощью представлений об усилении стоксова рассеяния и об интерференции вторичных антистоксовых волн, возникающих в результате раскачки ядер молекул под действием возбуждающего и первого стоксова излучений. [29]
Выразить коэффициент усиления для стоксова вынужденного комбинационного рассеяния через интегральную ( по частотам и углам) мощность спонтанного комбинационного рассеяния. [30]
Страницы: 1 2 3 4