Cтраница 4
Интересной иллюстрацией характерных Гособенностей рассеяния при различных значениях % является явление обмена, которое появляется при столкновении между одинаковыми частицами. Задача особенна проста для двух частиц со спином нуль, если начальное состояние представлено в системе координат центра инерции двумя скалярными волновыми пакетами одинаковой амплитуды и противоположного направления, фазы которых совпадают в центре поля. При х С 1 эти волны будут проходить через поле, практически не возмущаясь, и рассеянные в любом направлении волны от любого волнового пакета будут иметь ту же фазу, что и исходящие из центра. Мы должны, таким образом, ожидать, что полное рассеяние на угол 0 будет даваться квадратом суммы амплитуд, соответствующих отклонению на углы & и icft одной частицы в неподвижном поле. Этот результат соответствует формуле (1.18) при х, стремящемся к нулю. [46]
При р 2, а 0 и рассеяние частицами дымки становится неопределенным. Поскольку а р - 2, оно очень чувствительно к изменениям i и, таким образом, является мощным средством исследования аэрозольных распределений. Однако следует помнить, что при этом охватывается только небольшой участок всей прямолинейной области распределения - приблизительно от г 0 08 до / - 0 6 мк. Изменения ( i вне этой области мало сказываются на величине а, но внутри этой области оптические свойства дымки сильно зависят от малых отклонений и нерав-номерностей. Фольц [121] показал, что а изменяется в пределах между 1 5 и 0 5, если концентрация частиц с радиусом г 0 3мк изменяется в 2 раза в смежных распределениях. Фольц [121]: собрал и проанализировал все имеющиеся данные по а, Знзт чения а могут быть получены только из наблюдений зависи-хюсти полного рассеяния от длины волны. Полное атмосферное ослабление измеряется либо, путем, непосредственного использования солнечных лу. [47]