Cтраница 2
Естественно, что при переходе через граничные поверхности, отделяющие тела друг от друга, происходит резкое, скачкообразное изменение материальных постоянных а, е и ц, которыми характеризуются процессы в этих телах. При макроскопическом рассмотрении электромагнитного поля такие изменения должны рассматриваться как разрывы непрерывности. [16]
На простых примерах иллюстрируется относительность электрического и магнитного полей и их неразрывная связь; подчеркивается условность рассмотрения только одного из этих полей. Здесь же указывается общий метод рассмотрения электромагнитного поля - дифференциальная форма записи основных соотношений - и приводятся примеры технических задач, решаемых только методами теории поля; тем самым подчеркивается практическая необходимость изучения ТЭМП. Указывается, что для - математического описания явлений используется адэкватный ТЭМП векторный анализ, часто называемый математической теорией поля. [17]
Поскольку здесь не выделяются связанные заряды, то этот случай эквивалентен электромагнитному полю в вакууме. Этот случай является наиболее общим и соответствует рассмотрению электромагнитного поля в веществе. [18]
Поскольку здесь не выделяются связанные заряды, этот случай эквивалентен электромагнитному полю в вакууме. Этот случай является наиболее общим и соответствует рассмотрению электромагнитного поля в веществе. [19]
Название данного раздела может смутить тех, для кого даже простое квантование оказалось достаточно трудной темой; утешить таких читателей можно только тем, что дальше вторичного квантования дело не зайдет. Вторичное квантование - это просто элегантный прием, позволяющий облегчить исследование систем из многих частиц, включая рассмотрение электромагнитного поля. К введению вторичного квантования приводят следующие рассуждения: первичное квантование ( которое мы обычно называем квантованием) заменяет наблюдаемые величины операторами, а поведение систем и результаты экспериментов рассчитываются как результат действия этих операторов на волновые функции, полученные решением уравнения Шредингера для рассматриваемой системы. Предположим теперь по аналогии, что мы интерпретируем функции ty ( x) как операторы, действующие на что-то иное. [20]
Полученные нами при помощи феноменологического метода результаты следуют и из теории излучения Дирака. Другим выводом, дающим правильный результат для вынужденных процессов, но не дающим спонтанного излучения, является рассмотрение электромагнитного поля как возмущения, используя тот вид теории возмущения, в котором возмущение рассматривается как причина переходов. [21]
Этому уравнению должен удовлетворять потенциал скорости невихревого течения несжимаемой жидкости. U зависит только от места, но не от времени. Точно так же в [118] мы получили уравнение Лапласа при рассмотрении стационарного электромагнитного поля. [22]
Этому уравнению должен удовлетворять потенциал скорости невихревого течения несжимаемой жидкости. U зависит только от места, но не от времени. Точно так же в [ 118 [ мы получили уравнение Лапласа при рассмотрении стационарного электромагнитного поля. [23]
Наличие входящих в требуемую теоремой Нетер группу преобразований симметрии зависит, конечно, от природы физической системы. Однако уже сделанные выше общие допущения позволяют утверждать, что для рассматриваемых нами ( замкнутых. В соответствии с этим у всякой замкнутой системы должны существовать 7 сохраняющихся величин, отвечающих указанным преобразованиям. Если система такова, что она допускает еще и другие преобразования симметрии, то сохраняющихся величин может оказаться больше - с одним таким примером мы встретимся во второй части курса при рассмотрении электромагнитного поля. [24]