Рассмотрение - прохождение
Cтраница 1
Рассмотрение прохождения УЗ-волн через границы сред проведено без учета затухания волн, учет последнего не нарушает основных выводов. [1]
При рассмотрении прохождения фотонов через третий поляризатор рассуждаем аналогичным образом. [2]
При рассмотрении прохождения фотонов через поляризатор 3 рассуждаем аналогичным образом. [3]
При рассмотрении прохождения света через изотропную среду мы считали, что вектор электрической индукции D связан с вектором Е соотношением D eE, где е - скалярная величина и, следовательно, D и Е имеют одинаковые направления. В общем случае оптически анизотропной среды направления векторов D и Е не совпадают друг с другом. Связь между ними задается через тензор диэлектрической проницаемости. [4]
При рассмотрении прохождения сигнала Xi полагаем равным нулю Х2 и одновременно из структурной схемы исключаем сумматор для ввода второго воздействия. После этого структурная схема преобразуется согласно рис. 02 - 2 - 22 а-г. [5]
При рассмотрении прохождения космических лучей или искусственно ускоренных частиц больших энергий через вещество удобно использовать понятие радиационной длины Х0, так как ею определяются не только потери энергии, но и образование электрон-позитронных пар излученными фотонами и тем самым все развитие каскадных электронных ливней. [6]
В § 22 при рассмотрении прохождения тока через тонкий диод при больших уровнях инъекции считалось, что ток через тонкий n - слой переносится главным образом неосновными носителями - дырками и рекомбинация в лое незначительна. Аналогичные условия выполняются и в базовой области транзистора, где электронный и ре-комбинационный токи также малы по сравнению с током дырок. [7]
Пункты / и 2 будут объяснены при рассмотрении прохождения электрического тока через ионизированный газ и механизма ионизации. [8]
Обычные гидродинамические уравнения для движения жидкости применимы при рассмотрении прохождения жидкости в двойном электрическом слое. Это движение жидкости лами-нарно и носит стационарный характер, вследствие чего силы инерции в гидродинамических условиях могут быть опущены. [9]
Обычные гидродинамические уравнения для движения жидкости применимы при рассмотрении прохождения жидкости в двойном электрическом слое. Это движение жидкости лами-нарно и носит стационарный характер, вследствие чего силы инерции в гидродинамических условиях могут быть опущены. [10]
При таком соотношении в толщине реакционных слоев становится возможным рассмотрение независимого прохождения реакции в каждом реакционном слое, что позволяет независимым путем определять толщину реакционного слоя. Однако, если принять ii ц2, то это значит, что время жизни частиц АВ2, связанное с диссоциацией их на исходные АВ В, много меньше, чем время жизни частиц АВ, определяемое реакцией их диссоциации. [11]
С проблемой определения смысла величин Е и В приходится сталкиваться и при рассмотрении прохождения через вещество ( например через кристалл) ультра звуковой волны. Подчиняются ли они обычным макроскопическим уравнениям Максвелла ( описывающим вещество с помощью величин е и р), или здесь нужен другой подход. Ясно, что, строго говоря, эти поля не сов падают с максвелловскими. Трудности, возникающие в теории коротковолнового ультразвука, свидетельствуют о необходимости найти такую модель происходящих явлений, которая больше соответствовала бы сути задачи, чем обычный макроскопический подход. [12]
Характеристики сигналов, выражаемые уравнениями (9.49) - (9.52), встречаются часто при рассмотрении прохождения случайного сигнала через линейные системы. [13]
Характеристики сигналов, выражаемые уравнениями (9.59) - (9.62), встречаются часто при рассмотрении прохождения случайного сигнала через линейные системы. [14]
 |
Зависимость коэффициента. [15] |
Страницы: 1 2