Рассмотрение - обратимый процесс
Cтраница 1
Рассмотрение произвольного кругового обратимого процесса приводит к следующему аналитическому выражению второго за. [1]
Из рассмотрения обратимого процесса разделения следует, что для уменьшения необратимости действительного процесса тепло конденсации орошения необходимо отводить по всей высоте укрепляющей секции, а тепло образования паров подводить по всей высоте отпарной секции. [2]
 |
Изотермическое, изобарное испарение конденсированной фазы в равновесных условиях, т. е. совершаемое обратимо. [3] |
Итак, рассмотрение гипотетического обратимого процесса позволило нам получить совершенно общее соотношение ДЯИСП ГД5ИСп, в которое входят лишь легко измеряемые функции состояния. [4]
Это выражение получено из рассмотрения обратимых процессов, и поэтому dQ представляет собой количество теплоты, полученной системой от внешних источников теплоты при одинаковых температурах этих источников и системы. Ап относятся к равновесному состоянию системы. [5]
Итак, если только ограничиться рассмотрением обратимых процессов, то предположение об аналогичном характере тепловой энергии и других видов энергии в том отношении, что энергию любого вида можно представить как произведение потенциала на фактор емкости, приводит к уравнениям для вычисления коэффициентов полезного действия тепловых машин. Эти уравнения аналогичны уравнениям, применяющимся для расчета коэффициентов полезного действия других обратимых машин и для установления абсолютной шкалы температур. Заметим попутно, что влияние необратимого течения процессов на коэффициент полезного действия будет рассмотрено в приложении С. Обычно вопросы, упомянутые выше, излагаются в учебниках после того, как сформулировано второе начало термодинамики. Но сейчас ясно, что они связаны с элементарным толкованием действия обратимых машин, основанным на приложении уравнений (11.1) - ( 11 - 4) к тепловой энергии. Если бы мы были готовы принять представление о тепловой энергии еще до подробного обсуждения первого начала термодинамики, то можно было бы § 11.8 поместить после § 11.4. И действительно, существует ряд данных, свидетельствующих, что этим ходом рассуждений пользовался Сади Карно, правда, возможно, в известной мере интуитивно и е отдавая себе полного отчета о вытекающих из него практических следствиях. [6]
В термодинамике часто удобно пользоваться рассмотрением воображаемых обратимых процессов ( вместо необратимых) как предельных случаев последних, имеющих место при бесконечно малых изменениях параметров систем. [7]
В термодинамике часто бывает удобным пользоваться рассмотрением воображаемых обратимых процессов ( вместо необратимых) как предельных случаев последних, имеющих место при бесконечно малых изменениях параметров систем. [8]
Точка зрения Гельмгольца может быть также вполне последовательно доведена до конца, и, пока мы ограничиваемся рассмотрением обратимых процессов, трудно отдать одной из них предпочтение. Однако, с принципиальной точки зрения, вывод Гельмгольца имеет то преимущество, что он более удовлетворяет нашему стремлению объединить систему физики. В энергетическом представлении независимые переменные V и S не стоят ни в какой связи друг с другом; теплота есть форма энергии, по существу отличающаяся от энергии механической, к которой она никаким образом не может быть сведена. У Гельмгольца тепловая энергия сведена к движению, а это представляет такой же шаг вперед, как сведение световых волн к электромагнитным. [9]
В термодинамике рассматриваются, главным образом, обратимые процессы. Необходимость в рассмотрении обратимых процессов вытекает из того, что любой обратимый процесс поддается полному термодинамическому анализу, если известны свойства рабочего агента. [10]
Возможно это только при допущении, что начальное и конечное состояния рабочего тела являются равновесными. Тогда разность энтропии Sj - S2 AS в двух конечных равновесных состояниях может быть определена из рассмотрения любого обратимого процесса ( или группы процессов), проведенного между заданными равновесными состояниями. Таким образом, дей - ствительный и поэтому необратимый процесс заменяется фиктивным обратимым процессом, соединяющим оба крайних равновесных состояния рабочего тела. [11]
 |
К доказательству теоремы Карно. [12] |
Клаузиус предпринял попытку доказать теорему Карно, отбросив понятие теплорода. Оказалось, то теорема не может быть доказана без дополнительного постулата. Для Карно таким постулатом было признание существования теплорода - нематериального носителя теплоты, количество которого не изменяется при обратимых процессах в изолированной системе. Применяя этот постулат, отражающий характер неравновесного теплообмена, к рассмотрению обратимых процессов, с использованием всех особенностей этих процессов, Клаузиус доказал теорему Карно и на этой основе ввел понятие энтропии. Это привело к тому, что факт существования энтропии стал неразрывно связан с законом, отражающим особенности неравновесных процессов, с фактом возрастания энтропии. Однако доказательство теоремы Карно получилось кажущимся. Рассмотрим доказательство теоремы Карно с постулатом: Теплота не может, сама собой, переходить от холодного тела к горячему и выясним его некорректность. [13]
Страницы: 1