Рассмотрение - движение - электрон
Cтраница 1
Рассмотрение движения электрона в системе трех координат х, у, г приводит к тому, что решения волнового уравнения будут похожи на решения для одной координаты, но придется вводить не одно, а сразу три квантовых числа. [1]
 |
Траектории движе - Ускоряющего ПОЛЯ ( 10 - 54. Этот. [2] |
Из рассмотрения движения электрона в постоянных полях следует, что сила, искривляющая его траекторию, тем больше, чем сильнее магнитное поле, следовательно, тем меньше будет радиус витков и тем больше уложится их между анодом и катодом. [3]
При рассмотрении движения электронов в электростатических линзах следует учитывать то, что в отличие от кванта света в оптических средах электрон в линзе изменяет свою энергию в соответствии с изменением потенциала пространства. Очевидно также, что характер изменения траектории электрона будет зависеть от скорости, с которой он попадает в поле линзы. Более быстрые электроны отклоняются в поле линз слабей, чем более медленные. Следовательно, параметры линз связаны со скоростями электронов. Обычно все потенциалы электродов электронно-оптических систем отсчитываются от катода, потенциал которого принимается за нуль. В этом случае, если пренебречь величиной начальных скоростей электронов, выходящих из катода ( обычно термоэлектронного), параметры линз определяются геометрией н потенциалами электродов. [4]
 |
Движение электрона в неоднородном магнитном поле. [5] |
При рассмотрении движения электрона в однородном магнитном поле ( см. § 3 - 3) было выяснено, что он движется вокруг направления поля так, что направление его движения образует правовинтовую систему с направлением индукции В. [6]
 |
Статическая характер.. - некоторый постоянный ток / стика диода в магнитном поле., , 0. [7] |
Представляет практический интерес рассмотрение движения электронов в цилиндрическом диоде, помещенном в магнитном поле, которое направлено вдоль оси катода. [8]
Трудность возникает при рассмотрении движения электрона в поле с большой разностью потенциалов. [9]
Несколько работ [26; 27] посвящено рассмотрению движения электрона в периодическом поле решетки, искаженном атомом примеси. При наличии возмущающего потенциала появляются локальные энергетические уровни. Если они попадают в зону проводимости металла, то электрон атома примеси ( например, водорода) коллективизируется. Напротив, если локальный уровень оказывается между зонами, то электроны принадлежат атомам примеси. [10]
Представляется, что при рассмотрении движения электрона в полупроводнике лучше отбросить эти малопригодные представления и рассматривать полупроводник как непрерывную среду с тепловыми флюктуациями плотности и электрического поля и с местными резкими искажениями структуры или локализованными зарядами примесей. [11]
Представляется, 4to п ] ш рассмотрений движения электрона в полупроводнике лучше отбросить эти малопригодные представления и рассматривать полупроводник как непрерывную среду с тепловыми флюктуациями плотности и электрического поля и с местными резкими искажениями структуры или локализованными зарядами примесей. [12]
Таким образом, задача сводится к рассмотрению движения электрона в поле центрального атома или иона и к отысканию значения волновой функции в пределах выбранного полиэдра. [13]
Понятие о фононах является основным при рассмотрении движения электронов в кристаллической решетке. Мы увидим, что взаимодействие электронов с колеблющейся решеткой и рассеяние их на атомах решетки обусловливает появление электрического сопротивления. Это взаимодействие, как будет видно из дальнейшего, можно формально описывать как взаимодействие сталкивающихся частиц и электронов, свободно движущихся в объеме тела. [14]
Особенной наглядностью отличаются выводы, проистекающие из рассмотрения движения электронов в металле при использовании приближения полусвободных электронов. Нетрудно показать, что основное для этей теории соотношение, указывающее на наличие запрещенных для электронов металла областей энергий, формально совпадает с соотношением Вуль-фа - Лауэ-Брегга, выражающим закон селективного отражения рентгеновских лучей от кристаллических плоскостей решетки металла. С формальной точки зрения это позволяет, после перехода к пространству импульсов и использования представления о волнах де - Брогля, длина волны которых связана с импульсом движущегося электрона известным соотношением X hfp, рассматривать задачу о движении электронов в металле с помощью удобных геометрических образов и аналогий. [15]
Страницы: 1 2 3