Cтраница 3
Предыдущее рассмотрение было сделано в предположении, что передаточная функция регистрирующей среды является плоской вплоть до частоты отсечки ( практически нереализуемое предположение для фотопленки), объект и голограмма имеют прямоугольную форму, а в качестве критерия разрешения выбран критерий Рэлея. [31]
Предыдущие рассмотрения относились к ограниченным областям; для неограниченных областей, например, для полуплоскости нужно особое исследование. [32]
Предыдущее рассмотрение пинч-эффекта, очевидно, применимо только для короткого интервала времени после включения тока. Наша упрощенная модель показывает, что за время порядка R0 / v0 радиус плазменного столба обращается в нуль. Ясно, однако, что, прежде чем это случится ( даже приближенно), характер процесса изменится. [33]
Предыдущее рассмотрение процессов в электронном потоке с виртуальным катодом в плоском пролетном промежутке проводилось в рамках предположения, что ионы, заполняющие междусеточное пространство и составляющие ионный фон с плотностью положительного заряда п Pi / pe 1 неподвижны. [34]
Предыдущее рассмотрение вопроса было упрощено тем обстоятельством, что все В, за исключением одного, принимались равными нулю; однако и в наиболее общем случае смещение qk определяется уравнением (34.17), которое, очевидно, представляет сумму смещений, обусловленных отдельными нормальными колебаниями. Отсюда видно, что вне зависимости от того, насколько сложным является действительное колебательное движение молекулы, его можно рассматривать как эквивалентное суперпозиции Зга - 6 отдельных, сравнительно простых, нормальных колебаний, связанных с данной молекулой. Имеется несколько аспектов вопроса о физической сущности нормальных колебаний, которые имеют отношение к проблеме молекулярных спектров; некоторые из них будут рассматриваться ниже. [35]
Предыдущее рассмотрение кинетики реакций сильно упрощено. Многие усложняющие факторы не рассмотрены, например такие, как обратимые, побочные или последовательные реакции. Чтобы разобраться во всей сложности этих вопросов, необходимо иметь больше времени и места, чем мы здесь располагаем. [36]
Предыдущее рассмотрение свойств псевдоожиженных систем было ограничено слоями, состоящими из независимо перемещающихся твердых частиц. Однако, большинство промышленных установок работает в условиях, когда твердые частицы могут в той или иной мере образовывать агрегаты, что усложняет работу оборудования. Интенсивность агрегирования в псевдоожиженном слое может изменяться от едва заметного слипания отдельных частиц до предельного состояния, когда происходит их поверхностное оплавление. Между этими двумя экстремальными случаями возможно множество промежуточных состояний, однако, для удобства изложения мы разделим эти состояния на три группы: незначительное, среднее и интенсивное агрегирование. [37]
Предыдущие рассмотрения дискретных и непрерывных ансамблей с плотностями вероятностей оказываются подходящими для того, чтобы иметь дело практически со всеми задачами в теории информации, представляющими технический интерес, в особенности, если использовать некоторые разумные ограничения при рассмотрении более общих случаев. Однако для того чтобы точно сформулировать более общие результаты, не расчленяя их на множество частных случаев, часто желательна более абстрактная точка зрения. В этом параграфе будут кратко описаны те результаты, относящиеся к общему случаю, которые могут быть поняты без теории меры. Эти результаты будут использованы в гл. [38]
Согласно предыдущим рассмотрениям, если пространство L циклично относительно /, то его размерность п равна степени минимального многочлена оператора f и, стало быть, минимальный многочлен совпадает с характеристическим. [39]
Согласно предыдущим рассмотрениям, если пространство V циклично относительно Л, то его размерность п равна степени минимального многочлена оператора А и, стало быть, минимальный многочлен совпадает с характеристическим. Обратное тоже верно ( см. упр. [40]
Предыдущими рассмотрениями эта теорема полностью доказана. [41]
Все предыдущее рассмотрение демонстрирует исключительные адаптивные возможности лазеров на смешении волн. Часть излучения, когерентно рассеянного на оптических неоднородностях нелинейной среды, попадает в управляемый лазер без переднего зеркала и после отражения от заднего зеркала 34 вновь попадает в нелинейный элемент. Рассеянное излучение играет роль затравочного сигнального пучка для возникновения в направлении 34 сопряженного пучка, т.е. образования обращающего зеркала с внешними пучками накачки. [42]
Наше предыдущее рассмотрение справедливо, когда б J & B-Если / дв постоянна, а величина сдвига уменьшается, то возникает сложная зависимость между о, /, интенсивностями компонент и расстояниями между центрами мультиплетов. При б / спектр превращается в тесный дублет. Наконец, при 6 0 получаем случай химически эквивалентных ядер. [43]
Наши предыдущие рассмотрения о представлении квадратичных форм в виде суммы квадратов остаются справедливыми и для эрмитовых форм. [44]
Все предыдущее рассмотрение было посвящено движению в одном измерении, а теперь мы коротко остановимся на движении в пространстве трех измерений. Рассмотрим движение частицы Р в трехмерном пространстве. Эта глава началась с обсуждения одномерного движения легковой машины, а именно с вопроса, на каком расстоянии от начала движения находится машина в различные моменты времени. [45]