Квантовомеханическое рассмотрение

Cтраница 1

Энергетическая плотность состояний для полупроводников различного типа. [1]

Квантовомеханическое рассмотрение показывает, что поведение электронов частично заполненной зоны аналогично поведению свободных электронов. [2]

Квантовомеханическое рассмотрение этой задачи можно кратко изложить следующим образом. [3]

Квантовомеханическое рассмотрение подтверждает принцип Франка - Кондона: вертикальные переходы на диаграмме потенциальной энергии действительно оказываются наиболее вероятными. Напомним, что осциллятор, соответствующий реальной молекуле, никогда не бывает в состоянии покоя, а вероятность распределения колеблющихся масс на нулевом колебательном уровне ( v 0) определяет область возможных расстояний между ядрами в этом состоянии. [4]

Квантовомеханическое рассмотрение по сути своей сводится к вычислению вероятности найти электрон с некоторой кинетической энергией S - В р, где § - полная энергия и ур - потенциальная энергия. [5]

Квантовомеханическое рассмотрение показывает, что действительно так оно и есть. [6]

Квантовомеханическое рассмотрение ( компьютеры, в которых детерминированным образом меняются не сами состояния, а вероятности найти систему в разных состояниях) не меняет этого вывода. [7]

Первое удовлетворительное квантовомеханическое рассмотрение таких молекулярных комплексов было проведено Малликеном. [8]

Квантовомеханическое рассмотрение двойной связи позволяет сделать следующие важные выводы. [9]

Квантовомеханическое рассмотрение взаимодействия света с молекулами сопряжено со многими трудностями, и ниже мы приведем лишь некоторые приближенные методы исследования. [10]

Функция распределения колебательной энергии для серии уровней ангармонического осциллятора. [11]

Квантовомеханическое рассмотрение осциллирующего движения в молекулах приводит к заключению, что поведение зависимости вероятности перехода от межъядерного расстояния определяется квантовым числом v и имеет ( w - f - 1) максимумов и v узловых точек между ними. На рис. 2.2 изображен вид данной функции для набора уровней ангармонического осциллятора: большая высота максимумов для большего межъядерного расстояния при больших значениях 1) соответствует КЛ9С - сическому результату: молекула проводит больше времени в крайних точках, где возвращающая сила меньше. Теперь можно предсказать относительную интенсивность переходов в соответствии с принципом Франка - Кондона. [12]

Приближенное квантовомеханическое рассмотрение вопроса о значениях физических величин многоатомных молекул при условии, что формула строения и ядерная конфигурация заданы, приводят к формулам, математическая структура которых целиком определяется формулой химического строения и закономерностями в геометрической конфигурации молекул. [13]

Более строгое квантовомеханическое рассмотрение задачи об энергетическом спектре кристалла с дислокациями показало, что дислокация приводит к появлению не локальных уровней и даже не зоны, а сплошного спектра энергетических состояний в запрещенной зоне. Но так как плотность этих состояний не велика, то этот спектр можно представить в виде тонкой вуали, наброшенной на запрещенную зону. [14]

Последовательное квантовомеханическое рассмотрение электронной подсистемы молекулы, а тем более кристалла, является чрезвычайно сложной задачей и практически осуществимо лишь на основе приближенных методов. [15]

Страницы: 1 2 3 4