Cтраница 1
Предшествующее рассмотрение касалось системы с одним электроном, который движется в электростатическом ntwte симметрично расположенных ядер. Очевидно, подобный подход можно выбрать и для изучения свойств симметрии гамильтониана, отвечающего модели независимых электронов [ см. (5.37) ], поскольку в этом случае эффективный потенциал V имеет симметрию, сходную с конфигурацией атомных ядер, образующих молекулу. [1]
Предшествующие рассмотрения естественно привели пас к новой чрезвычайно широкой и важной концепции интеграла, полностью развитой Radon ом в 1913 году. Правда, эта концепция была известна уже в 1894 году Stietjes y, употребившему ее в его исследованиях по анализу и арифметике; хотя, таким образом, Stieijos может быть рассматриваем, как первый изобретатель этого расширения интеграла, однако арифметическая форма его изложения замаскировала его физическое значение и, следовательно, его естественный генезис. Много, поэтому, было употреблено усилий различными авторами для того, чтобы понять то, что теперь столь очевидно. [2]
Предшествующее рассмотрение дает нам хороший пример ограниченности понятия частоты группы ( см. обсуждение этого вопроса на стр. [3]
Предшествующее рассмотрение касалось системы с одним электроном, который движется в электростатическом поле симметрично расположенных ядер. Очевидно, подобный подход можно выбрать и для изучения свойств симметрии гамильтониана, отвечающего модели независимых электронов [ см. (5.37) ], поскольку в этом случае эффективный потенциал V имеет симметрию, сходную с конфигурацией атомных ядер, образующих молекулу. [4]
Все предшествующее рассмотрение было посвящено анализу одномерного поиска, однако некоторые интересные и достаточно простые результаты могут быть получены и при исследовании влияния случайных ошибок на процесс поиска нескольких оптимальных настроек. [5]
Все предшествующее рассмотрение дает возможность поставить вопрос о фазовом состоянии поверхностных и межфазных слоев полимеров в дисперсных системах. Несмотря на неоднородность структуры поверхностных и межфазных слоев, они могут быть охарактеризованы присущими им размерами ( протяженностью), термодинамическими функциями ( энтропией, энтальпией, удельным объемом) и отличием средних локальных свойств от свойств полимера в объеме. В ряде случаев эти различия могут приближаться к различиям свойств между аморфными и кристаллическими областями в полукристаллических полимерах. Перераспределение в поверхностных слоях фракций разных молекулярных масс с учетом ограниченной термодинамической совместимости полимергомологов [302] также дает основание рассматривать переходной слой как фазу. [6]
Из предшествующего рассмотрения видно, что даже при физической перемене состояния наибольшая часть совершающейся работы идет на невидимую, внутреннюю работу ( преодоление сцепления), химическое же сцепление или сродство, очевидно, составляет громадную внутреннюю работу. [7]
Из предшествующего рассмотрения очевидно, что величина RGl k выше, чем желательно. В результате уже при таких малых величинах 8, как 2 или 3, наблюдается почти полная интерференция. Однако это компенсируется тем, что измерения рассеяния рентгеновских лучей можно проводить при величинах 8, намного меньших тех, которые достигают при изучении рассеяния видимого света. Таким образом, фактически мы можем определить радиус инерции частиц с помощью соответствующей экстраполяции. [8]
Из предшествующего рассмотрения может показаться, что предположение об однородном составе здесь выполняется. Однако известно, что в растворе будет присутствовать хлорид таллия, хотя и в малых количествах. Наличие этого дополнительного электролита изменяет химический потенциал в непосредственной близости от электрода амальгама таллия - хлорид таллия. Нельзя, конечно, допускать, чтобы хлорид таллия насытил весь раствор, поскольку он будет спонтанно реагировать с металлическим литием. Следовательно, возникнет градиент концентрации Т1С1 и электрохимического потенциала иона хлора, так что уже нельзя считать, что оба электрода контактируют с одним и тем же раствором электролита. [9]
Из предшествующего рассмотрения сложность внутренних механизмов преобразований случайного сигнала, при его дискретной передаче и обработке, оказывается достаточно очевидной. В связи с этим желательно получить особенно полную уверенность в работоспособности и объективности получаемого описания. Как и ранее, переход к соответствующим спектральным представлениям является хорошим способом проверить ( и подтвердить) верность получаемого описания, его адекватность физической природе рассматриваемого явления. [10]
Из предшествующего рассмотрения может показаться, что предположение об однородном составе здесь выполняется. Однако известно, что в растворе будет присутствовать хлорид таллия, хотя и в малых количествах. Наличие этого дополнительного электролита изменяет химический потенциал в непосредственной близости от электрода амальгама таллия - хлорид таллия. Нельзя, конечно, допускать, чтобы хлорид таллия насытил весь раствор, поскольку он будет спонтанно реагировать с металлическим литием. Следовательно, возникнет градиент концентрации Т1С1 и электрохимического потенциала иона хлора, так что уже нельзя считать, что оба электрода контактируют с одним и тем же раствором электролита. [11]
Из предшествующего рассмотрения вопроса следует, что радиоактивные изотопы по своим токсическим свойствам могут быть разделены соответственно обширности и тяжести вызываемых ими повреждений. Совершенная классификация должна бы основываться на сравнении токсичности радиоактивных изотопов, присутствующих в различных физико-химических формах. Однако работа над этим вопросом только начинается и токсикологическая классификация в большинстве случаев основывается только на радиоактивных изотопах, находящихся в растворимом, легкоусвояемом и способном к диффузии виде. [12]
Из всего предшествующего рассмотрения очевидно, что в задачах проектирования можно ограничить область вариации безразмерных параметров разумными пределами и не рассматривать трудные сочетания, которые в конечном счете почти всегда являются следствием неудачного решения самого проектировщика. [13]
В предшествующем рассмотрении мы не обращали внимания на особенности, которые могут быть вызваны размещением поглотителя вблизи зеркала с большим коэффициентом отражения. Такое действие тонкого контактного поглотителя обусловлено тем, что падающий на зеркало и отраженный импульсы перекрываются в насыщающемся поглотителе; это позволяет достигать насыщения при меньших интенсивностях или энергиях импульсов и благоприятствует процессу синхронизации мод. Таким путем к настоящему времени были получены наиболее короткие импульсы длительностью около 50 фс, возбуждаемые в резонаторе лазера ( ср. При этом максимальное перекрытие встречных импульсов в поглотителе обеспечивается системой автоматически, так как оно соответствует оптимальным условиям генерации, если только оба импульса одинаково усиливаются активной средой. Последнее обеспечивается таким размещением усилителя и поглотителя, когда расстояние между ними составляет четвертую часть длины резонатора. [14]
Разумеется, предшествующие рассмотрения еще ничего не говорят нам о том, при каких условиях предел, о котором идет речь в определении объема цилиндрического тела, действительно существует и обладает необходимой независимостью от элементов построения. Рассмотрение этого круга вопросов нам поэтому также еще предстоит в дальнейшем. [15]