Рассмотрим - условие - равновесие
Cтраница 3
Отбросим одну из них, заменив ее действие на оставшуюся усилием, и рассмотрим условия равновесия оставленной части. [31]
 |
При таком расположении динамометров равновесие возможно.| При таком расположении динамометров равновесие невозможно. [32] |
Из сказанного в предыдущем параграфе следует, что при выяснении условий равновесия тела; закрепленного на оси, можно не рассматривать силу, действующую со стороны оси, так как она не может вызвать вращения тела. Рассмотрим условия равновесия тела, закрепленного на оси, при действии на него только двух сил, причем примем, что эти силы направлены перпендикулярно к радиусам точек их приложения. Для равновесия необходимо, во-первых, чтобы эти силы, действуя в отдельности, поворачивали тело в противоположных направлениях. [33]
 |
При таком расположении динамометров равновесие возможно.| При таком расположении динамометров равновесие невозможно. [34] |
Из сказанного в предыдущем параграфе следует, что при выяснении условий равновесия тела, закрепленного на оси, можно не рассматривать силу со стороны оси, так как она не может вызвать вращения тела. Рассмотрим условия равновесия тела, закрепленного на оси, при действии на него только двух сил, причем примем, что эти силы направлены перпендикулярно к радиусам точек их приложения. [35]
Затем проведем сечение pq, параллельное нейтральному слою. Этими тремя разрезами выделим из балки элемент mnpq. Представим его на отдельном рис. 9.12 в крупном масштабе и рассмотрим условия равновесия. [36]
Теперь определим приближенно величину касательных напряжений т при поперечном изгибе. Вычислить эти напряжения проще всего через парные им касательные напряжения, возникающие в продольных сечениях бруса. Продольным горизонтальным сечением, проведенным на расстоянии у от нейтрального слоя ( рис. 145, б), разделим элемент на две части и рассмотрим условия равновесия верхней части. [37]
Теперь определим приближенно касательные напряжения т при поперечном изгибе. Вычислить эти напряжения проще всего через парные им касательные напряжения, возникающие в продольных сечениях стержня. Продольным горизонтальным сечением, проведенным на расстоянии у от нейтрального слоя ( рис. 4.26, б), разделим элемент на две части и рассмотрим условия равновесия верхней части. [38]
Теперь определим приближенно касательные напряжения т при поперечном изгибе. Вычислить эти напряжения проще всего через парные им касательные напряжения, возникающие в продольных сечениях стержня. Продольным горизонтальным сечением, проведенным на расстоянии у от нейтрального слоя ( рис. 147, б), разделим элемент на две части и рассмотрим условия равновесия верхней части. [39]
Теперь определим приближенно величину касательных напряжений 1 при поперечном изгибе. Вычислить эти напряжения проще всего через парные им касательные напряжения, возникающие в продольных сечениях бруса. Продольным горизонтальным сечением, проведенным на расстоянии у от нейтрального слоя ( рис. 146, б), разделим элемент на две части и рассмотрим условия равновесия верхней части. [40]
Прослойки между твердыми телами имеют при заданных температуре, давлении и химических потенциалах компонентов только еще одну степень свободы - толщину. В отличие от этого смачивающая пленка, даже если вначале она была плоскопараллельной, может менять свой профиль, приобретая неодинаковую толщину на разных участках. Кроме того, она может обмениваться компонентами со смежной газовой фазой за счет их испарения или конденсации. Рассмотрим условия равновесия системы, состоящей из твердой нерастворимой подложки, на которой находится объемная жидкая фаза и тонкая плоскопараллельная смачивающая прослойка, являющаяся ее частью, и над ними - газовая фаза. Ввиду того что подложка твердая и ее поверхность мы будем считать нерастяжимой, площадь пленки А не является одной из степеней свободы системы, как в случае жидкой подложки. Рассмотрим сначала случай, когда система состоит только из одного летучего компонента. [41]
Каждой такой площадке соответствует свое напряжение, определенное по величине и на правлению. Наша дальнейшая задача заключается в том, чтобы выразить напряжение по любой площадке через несколько определенных величин, вполне характеризующих напряженное состояние в данной точке. Покажем, что напряжение на любой площадке, проходящей через О, может быть найдено, если известны напряжения по трем взаимно перпендикулярным площадкам, проходящим через ту же точку. Пусть v - направление нормали к той площадке, для которой нужно найти напряжение. Проводим плоскость ABC ( рис. 2), перпендикулярную к v, так, чтобы она с координатными плоскостями вырезала из тела бесконечно малый тетраэдр ОАВС, и рассмотрим условия равновесия этого тетраэдра. Принимая во внимание малый объем выделенного элемента, при составлении уравнений можно ограничиться лишь поверхностными силами и допустить, что эти силы по каждой из граней тетраэдра распределены равномерно. [42]
Страницы: 1 2 3