Cтраница 1
Рассмотрим волны, длина которых мала по сравнению с глубиной жидкости. [1]
Рассмотрим волны внутри одного из таких кубов. Для того чтобы волны были бегущими, необходимо равенство всех величин, характеризующих каждую волну, на противоположных гранях куба. Действительно, тогда волны во всем пространстве окажутся простым повторением волн в исходном нормировочном кубе. [2]
Рассмотрим волны, распространяющиеся от точек плоскости АВ в направлении, составляющем некоторый угол ф с первоначальным. При наблюдении их глазом, адаптированным на бесконечность ( или через трубу), соответствующие лучи после преломления хрусталиком сойдутся в одну точку на сетчатке и будут интерферировать друг с другом. Можно также поставить линзу, параллельную плоскости А В, и тогда, как показано на том же рисунке, эти параллельные лучи после преломления сойдутся в некоторой точке М в фокальной плоскости линзы. [3]
Рассмотрим волны, распространи ющиеся по поверхности раздела между двумя слоями покоящейся жидкости большой глубины. [4]
Рассмотрим волны, распространяющиеся от точек плоскости АВ в направлении, составляющем некоторый угол ср с первоначальным. При наблюдении их глазом, адаптированным на бесконечность ( или через трубу), соответствующие лучи после преломления хрусталиком сойдутся в одну точку на сетчатке и будут интерферировать друг с другом. Можно также поставить линзу, параллельную плоскости А В, и тогда, как показано на том же рисунке, эти параллельные лучи после преломления сойдутся в некоторой точке М в фокальной плоскости линзы. [5]
Во-вторых, рассмотрим волны, проходящие через одну и ту же пространственную точку KI ха. [6]
Для этого рассмотрим волны, распространяющиеся только в одном направлении вдоль цепочки. [7]
Прежде всего рассмотрим волны, распросграняющиеся в одном направлении. По оси ординат отложим частоту, а по оси абсцисс-волновое число. [8]
Рассмотрим волны, распространяющиеся в направлении - х, н определим амплитуды этих волн на обеих сторонах n - го электрода. [9]
Рассмотрим поперечную линейно поляризованную волну h, распространяющуюся в направлении оси z, которая совпадает с направлением статического поля И z ( фиг. Рассмотрим волны, прошедшие некоторый путь I; складывая опять обе компоненты, мы снова получим волну с линейной поляризацией. [10]
Факты, которые были рассмотрены в предыдущих пунктах, относились к поверхностным волнам любой длины. Теперь мы рассмотрим волны, длина которых велика по сравнению с глубиной воды. [11]
Рассмотрим сначала случай, когда частота непотенциальной волны много больше ионной циклотронной, но много меньше сояб, причем kz не слишком мала. Будем считать ионы неподвижными и рассмотрим волны с фазовыми скоростями, намного превышающими тепловые скорости заряженных частиц. [12]
В системах отсчета, где первоначально покоились стержни, рассмотрим волны, порожденные движением соприкасающихся торцов, и волны, отраженные от свободных торцов. Деформации снимаются одновременно, при этом контакт исчезает. Когда отношение длин стержней не равно отношению скоростей звука, один из стержней останется деформированным к моменту исчезновения контакта. Удар в этом случае не абсолютно упругий, ибо внутренняя энергия после него возросла. [13]