Рассмотрим - частица
Cтраница 1
Рассмотрим частицы, способные производить новые такие же частицы. Некоторая частица образует начальное или нулевое поколение. Частицы каждого поколения размножаются независимо друг от друга. [1]
Рассмотрим частицы, размер которых таков, что в среднем один зародыш появляется за время a0 / ki, требующееся для продвижения реакционной поверхности раздела на расстояние а0, равное радиусу. [2]
Рассмотрим частицы, расположенные на отрезке, соединяющем экран с наблюдателем. [3]
 |
Зависимости внешнего давления от внутреннего радиуса ( / и внешнего радиуса от внутреннего ( 2 при обжатии втулки. [4] |
Рассмотрим частицы, лежащие на внутренней свободной границе. [5]
Рассмотрим частицы, которые могут передвигаться только по прямой линии. [6]
Рассмотрим частицы газа, которые описываются симметричными волновыми функциями, и взаимодействие между которыми настолько слабо, что им можно пренебречь. Числа заполнения квантовых состояний при этих функциях могут принимать произвольные значения. В частности, это означает, что в каждом квантовом состоянии может находиться любое количество частиц. [7]
Рассмотрим частицы радиуса а АО и предположим, что в процессе их движения в жидкости они полностью увлекаются теми турбулентными пульсациями, которые играют основную роль в механизме встреч взвешенных частиц. Тогда можно считать, что перенос частиц осуществляется изотропной турбулентностью. [8]
Теперь рассмотрим частицы, импульс которых составляет четверть этого значения. В этом случае также существуют ограниченные области прицельного параметра, при котором частица достигает поверхности Земли. Казалось бы, это дает прекрасное объяснение того, почему полярные сияния наблюдаются только на определенных широтах - в авроральной зоне. В действительности, как станет ясно, когда мы обсудим взаимодействие солнечного ветра с магнитным полем Земли, причина возникновения полярного сияния в этих областях иная. [9]
Задача 15.2. Рассмотрим N частиц, каждая из которых обладает вектором магнитного момента у. Энергия взаимодействия каждой частицы с магнитным полем Н равна - fi / fcos 9, где 9 - угол между i и Н, который, согласно классической теории, может иметь любое значение между 0 и те. [10]
Ориентация ( по-английски - position) должна быть здесь уточнена так: рассмотрим частицы, которые лежат на какой-нибудь прямой, параллельной главному направлению расширения. Каждое изменение направления, образованной этими частицами прямой, в пространстве называется изменением ориентации. Это изменение ориентации влияет на вращение вихрей совершенно так же, как поворот подставки или кожуха гироскопа влияет на вращение находящегося внутри него волчка. [11]
 |
К теореме Лармора. [12] |
Для того чтобы заранее исключить влияние ориентацион-ного парамагнетизма, вызванного собственным магнитным моментом атома или молекулы, мы рассмотрим частицы, заведомо лишенные как спинового, так и орбитального магнитного момента. [13]
Рассмотрим частицы, беспорядочно перемещающиеся вдоль оси Ох. Предположим, что их достаточно много, так что справедливо допущение сплошной среды. [14]
Физический смысл стационарности станет понятным, если мы представим себе большое число одновременно протекающих процессов. Конкретнее, рассмотрим N частиц, независимо совершающих случайные блуждания одного типа. После достаточно длительного промежутка времени распределение станет приблизительно ин-вариантньш, и физик в такой ситуации сказал бы, что он наблюдает частицы в равновесии. Поэтому распределение uh называется также равновесным распределением. [15]
Страницы: 1