Рассмотрим - явление
Cтраница 2
Рассмотрим явления, происходящие в области соприкосновения двух полупроводников с различными видами проводимости. Такая область создается сплавлением пластин р-полупроводника и n - полупроводника или введением в чистый полупроводник с двух сторон соответственно донорных и акцепторных примесей. [16]
 |
Потенциальная диаграмма р-п перехода. [17] |
Рассмотрим явления, происходящие в области соприкосновения двух полупроводников с различными видами проводимости. Такая область создается путем сплавления пластин / 7-провод ника и - проводника или введением в чистый полупроводник с двух сторон соответственио до-норных и акцепторных примесей. [18]
 |
Схема процессов, происходящих иа границе раздела мембрана - раствор. [19] |
Рассмотрим явления, происходящие на границе раздела катио-нитовая мембрана - раствор, содержащий катионы, по отношению к которым избирательна данная мембрана. Допустим, что активность катионов в мембране выше, чем в каждом из растворов. Тогда после погружения мембраны в раствор начнется переход катионов из мембраны в растворы, вследствие чего поверхность мембраны со стороны растворов будет заряжаться положительно, а на внутренней поверхности появится избыток отрицательных зарядов. Так как а а2, то вероятность выхода катионов в раствор с поверхности / / меньше, чем с / / / /, что отражено на рис. 6.14 различной концентрацией зарядов на этих поверхностях. [20]
Рассмотрим явления, происходящие на капельном электроде, когда в растворе содержится значительная добавка постороннего электролита, так что его концентрация весьма велика по сравнению с концентрацией восстанавливающегося вещества с. В этом случае, как было показано в § 53, миграцией ионов можно пренебречь и диффузия заряженных и незаряженных частиц определяется одними и теми же законами диффузии. [21]
Рассмотрим явления, связанные с выходом электронов за пределы проводника. [22]
Рассмотрим явления, которые происходят в генераторе при перестройке внешнего контура. Перестройка его приводит к изменению частот связи, одна из которых лежит ниже, а вторая выше частоты обоих контуров. Поэтому в генераторе возбуждаются колебания на верхней частоте связи, на которой потери в анодном контуре меньше. [23]
Рассмотрим явления, происходящие при контакте р - и п-полупрозодников. Основными носителями заряда в полупроводнике типа п являются электроны. Их концентрация значительно превышает при комнатной температуре концентрацию неосновных носителей - дырок. В полупроводнике р-типа, наоборот, основными носителями заряда являются дырки, а неосновными - электроны. При контакте этих полупроводников начинается диффузия основных носителей. Электроны из - области будут перемещаться в р-область, и их концентрация в приконтактном слое в я-полупроводнике будет уменьшаться. [24]
 |
Схема отрыва изоляции от поверхности трубопровода газом. [25] |
Рассмотрим явления, связанные с разрушением изоляции накапливающимся под ней водородом. [26]
Рассмотрим явления, возникающие при соприкосновении металлов, обладающих разными полными работами выхода и разными концентрациями свободных электронов и, значит, разными граничными энергиями Ферми Wf. Первоначальное положение уровней потенциала представлено на рис. 103, б, где принято, что наружный потенциал одинаков вблизи обоих металлов, и потенциальные поверхностные барьеры для простоты изображены вертикальными прямыми. Среди разрешенных уровней, лежащих выше уровней Ферми при любой температуре, всегда имеется много вакантных, вследствие чего через поверхность контакта начнется интенсивный обмен электронами. Из рис. 103 легко понять, что обмен электронами через контакт сначала будет протекать неравновесно и больше электронов сначала будет переходить от металла 2 к металлу /, чем в обратном направлении. Электронный обмен будет быстро повышать потенциал металла 2 относительно потенциала металла /, и уровни металла 2 будут понижаться. [27]
Рассмотрим явления, в которых происходит изменение свободной поверхности жидкости. [28]
Рассмотрим явления, которые при этом возникают на границе раздела диэлектрика и полупроводника, приняв в последнем наличие основных и неосновных носителей. [29]
Рассмотрим явления в цепи, представленной на рис. 1.7, предполагая, что, кроме сварочной дуги, в ней содержатся только линейные сопротивления. Допускаем, что продолжительность повторного возбуждения сварочной дуги бесконечно мала. Допущение о бесконечно малом времени существования пика зажигания позволяет не учитывать его при выводе уравнения для тока дуги. Пик зажигания может быть учтен в дальнейших расчетах при наложении дополнительного условия. [30]
Страницы: 1 2 3 4