Cтраница 1
Рассмотрим выражения для энергии, индуктивности и усилий применительно к стационарным магнитным полям. [1]
Рассмотрим выражения, полученные в [50] для мягкого нагружения, с целью их обобщения на случай промежуточного нагружения. [2]
Рассмотрим выражения для термодинамических величин в лестничном приближении, справедливые для потенциалов с малым радиусом действия. [3]
Рассмотрим выражения для параметров газа за детонационной волной в случае, когда ее интенсивность лишь немного превосходит интенсивность волны Чепмена-Жуге. [4]
Рассмотрим выражения сопротивления, емкости и индуктивности для некоторых пневматических элементов, наиболее часто встречающихся в измерительных системах. [5]
Преаде всею рассмотрим выражения для и 1, содержат-щие квадрат функции Грина. [6]
Поскольку счетно-решающие AT обычно работают в компенсационных схемах, рассмотрим выражения для /, Ur Ег и ZBX в режимах холостого хода. [7]
Поскольку счетно-решающие AT обычно работают в компенсационных схемах, рассмотрим выражения для А, 0 % и ZBX в режиме холостого хода. [8]
Так как основные расчетные соотношения получаются приравниванием деформаций на контактах ( Л. Б. Измайлов), то рассмотрим выражения для деформаций. [9]
Для того чтобы понять, почему настроенные демпферы могут быть эффективными при управлении динамическими перемещениями некоторых конструкций и оказываются малоэффективными в других конструкциях, рассмотрим выражения для энергии двух различных типов конструкций с настроенными демпферами. Первый тип такой конструкции - защемленная по обоим концам балка с настроенным демпфером, установленным в середине пролета. Если демпфер настроен на основную форму колебаний, то он будет лишь незначительно влиять на формы, соответствующие высшим частотам колебаний. Сказанное останется справедливым даже в том случае, если бы демпфер можно было спроектировать так, чтобы он обеспечивал такое же поглощение энергии за один цикл колебаний третьей формы, что и на частоте, примерно в 5 5 раз большей частоты первой формы. Установленный в середине пролета демпфер не влияет на вторую форму колебаний, поскольку он располагается в узловой точке. [10]
Пусть А - точка области Zs, ближайшая к нулю, ц пусть w - произвольная точка множества D. Рассмотрим выражения w - Wj, и пусть dj есть наибольшее значение, которого достигают w - Wj, когда w пробегает все точки множества D. Однако невозможно предположение, что А - со, так как тогда область неопределенности состояла бы из одной точки w ос. В том и другом случаях мы имели бы не существенную, а трансцендентную особую точку - случай, невозможность которого выше была доказана. [11]
При расчете плоских пластинок в качестве расширенной области целесообразно взять либо полубесконечную, либо бесконечную пластинку. Рассмотрим выражения, определяющие напряженно-деформированное состояние полубесконечной пластинки. [12]
Рассмотрим выражения в элементарных функциях, представленные в записи без скобок. Хп, где индекс п означает показатель степени. Выражение в элементарных функциях в записи без скобок содержит формулы вида аАВ, где а - знак двуместной операции, и формулы вида рЛ, где р - знак одноместной операции. [13]
Это утверждение верно для любого кольца коэффициентов и почти очевидно следует из того, что степень результата операции меньше степени ( любого) операнда. Рассмотрим выражения, составленные из элементов F с помощью четырех указанных операций. Глубина такого выражения не превосходит максимальной степени многочленов из F, поскольку каждая операция уменьшает степень. Поэтому таких выражений конечное число, и их множество очевидным образом замкнуто относительно указанных операций. [14]
Большинство каталитических процессов протекает через ряд последовательных стадий. На стадиях, которые не лимитируют процесс, устанавливается квазиравновесное состояние. Можно выделить два принципиальных механизма каталитических реакций: слитный и стадийный. Воспользовавшись положениями формальной кинетики, рассмотрим выражения для скорости простейших каталитических процессов, в которых принимает участие катализатор. [15]