Cтраница 1
Расстояние точки наблюдения от всех точек дифрагирующего отверстия должно быть бесконечно велико по сравнению с линейными размерами отверстия. Поэтому мы приписываем последнему конечные размеры. [1]
Так как р означает здесь расстояние РА точки наблюдения Р от изобра-женяя А точки А, то ясно, что Ut действительно представляет собой потенциальную функцию. [2]
В выражениях (6.10) и (6.11) г обозначает расстояние точки наблюдения от источника, ге - расстояние произвольной точки на входной грани от того же источника. Для дальнейшего содержания данной главы существенное значение имеет точное определение величин, обозначаемых г и ге. Так как формулы (6.10) и (6.11) относятся к плоским волнам, то ге можно рассматривать как вектор, проведенный от источника к любой точке входной грани. [3]
В формуле (98.4) под R можно понимать расстояние точки наблюдения от произвольной точки объема У, занимаемого нашей системой зарядов, ибо выбор положения центра системы О внутри этого объема никаким условием в предыдущем ограничен не был. [4]
В формуле (98.4) под R можно понимать расстояние точки наблюдения от произвольной точки объема V, занимаемого нашей системой зарядов, ибо выбор положения центра системы О внутри этого объема никаким условием в предыдущем ограничен не был. [5]
Дифракционные явления принято разделять на дифракцию Френеля и дифракцию Фраунгофера в зависимости от расстояния точки наблюдения от дифракционной системы. Обычно дифракционная система ( например, отверстие в непрозрачном экране) имеет размеры, сравнимые с длиной волны или превышающие ее. [6]
Множитель 1 / в подынтегральном выражении в этой зоне можно заменить множителем / г и вынести его из-под знака интеграла ( г - расстояние точки наблюдения до начала координат, выбранного где-либо внутри источника); тем самым мы пренебрегаем членами, убывающими быстрее, чем 1 / г, которые все равно не дают вклада в интенсивность уходящих на бесконечность волн. [7]
Принимаем, что плоскость рисунка перпендикулярна к направлению тока и что ТТ представляет собой линию разреза земной поверхности, х - АВ есть расстояние точки наблюдений от проекции А тока О на горизонтальную плоскость. [8]
Множитель / R в подынтегральном выражении в этой зоне можно заменить множителем 1 / г и вынести его из-под знака интеграла ( г - расстояние точки наблюдения до начала координат, выбранного где-либо внутри источника); тем самым мы пренебрегаем членами, убывающими быстрее, чем 1 / г, которые все равно не дают вклада в интенсивность уходящих на бесконечность волн. [9]
При этом несущественно, от какой именно точки этой системы токов измеряется расстояние R, ибо сама формула (57.8) получена нами в предположении, что расстояние точки наблюдения от системы токов велико по сравнению с размерами этой системы. [10]
Множитель 1 / R в подынтегральном выражении в этой зоне можно заменить множителем 1 / г и вынести его из-под знака интеграла ( г - расстояние точки наблюдения до начала координат, выбранного где-либо внутри источника); тем самым мы пренебрегаем членами, убывающими быстрее, чем 1 / г, которые все равно не дают вклада в интенсивность уходящих на бесконечность волн. [11]
При этом несущественно, от какой именно точки этой системы токов измеряется расстояние R, ибо сама формула (57.8) получена нами в пред-пол ожении, что расстояние точки наблюдения от системы токов велико по сравнению с размерами этой системы. [12]
При этом несущественно, от какой именно точки этой системы токов измеряется это расстояние R, ибо сама формула (57.8) получена нами в предположении, что расстояние точки наблюдения от системы токов велико по сравнению с размерами этой системы. [13]
AL, p 2nD0 / AL, AL v0 / v, fi f / 2aL, D представляет собой толщину образца вдоль направления пучка, DQ - расстояние точки наблюдения вдоль пучка от правой грани металлического образца. [14]
VzAT, где 2 - расстояние точки наблюдения от экрана, X - длина волны. При падении параллельного пучка света на отверстие пучок становится расходящимся с углом расходимости ф X / fo ( диф-ракц. Названа по имени И. [15]