Слишком большее расстояние

Cтраница 1

Слишком большие расстояния между скважинами также не всегда выгодны, так как при этом в пласте может остаться очень большое количество нефти, текущая добыча будет занижена. [1]

При слишком больших расстояниях часть газа в промежутках между скважинами может остаться недобытой, и суммарный дебит со всей площади при малых расстояниях может оказаться больше, чем при слишком больших расстояниях. Надо найти рациональное расстояние: не слишком малое и не слишком большое. Нужно добыть минимальным количеством скважин весь тот газ, который можно с выгодой добыть. [2]

Распределение шаровых молний по наименьшим расстояниям до наблюдателя ( данные 1976 г., 965 случаев. ордината точек кривой дает вероятность того, что наименьшее расстояние во время наблюдения не превышало значения абсциссы. [3]

Возможно, что при не слишком больших расстояниях это и было бы так, если бы шаровая молния наблюдалась в открытом пустом пространстве. В действительности же с ней чаще сталкиваются внутри строений, где трудно ожидать таких простых закономерностей. [4]

При отсутствии измерительных подсоединений к трубопроводу или слишком больших расстояний между ними, а также ввиду низкой точности измерение электродных потенциалов трубопроводов нецелесообразно. В этих случаях более выгодны измерения разности потенциалов. На рис. 3.28 представлены более подробные данные о размещении электродов сравнения вокруг локального ( местного) анода, а также схемы распределения потенциалов и результаты измерений. При этом электроды сравнения Вм, Вх и В, располагаются над трубопроводом, а электрод Во - на той же высоте, что и Вх, но чуть в стороне. Электрический потенциал земли не зависит от места и на рис. 3.28, б показан сплошной линией или линией с крупными штрихами. Изменение потенциала на поверхности земли над трубопроводом показано штриховой линией с мелкими штрихами; оно отличается от соответствующего графика потенциала на поверхности трубопровода на величину омической составляющей т) д различную в разных местах. Потенциалы электродов сравнения справедливы только для мест, указанных на рис. 3.28, а. Разности потенциалов электрод сравнения - земля согласно определению одинаковы и соответствуют двойным стрелкам Вм, Вх, Вх, и Во. Разности потенциалов на границе раздела фаз труба - земля показаны двойными стрелками Дфк и Дфд для катода и анода. Эти значения могут быть измерены при помощи зондов только теоретически. Поддающиеся измерению потенциалы труба - грунт, содержащие также и омическую составляющую, определяются согласно формуле (2.33) как разности потенциалов ( фме-фвк) UK и ( флге - Фвх) л для катода и анода. [5]

Порядок же величины самой скорости v определяется ( на не слишком больших расстояниях от тела) скоростью и. Производная же dv / dt - порядка величины ош, где uj - частота колебаний. [6]

Сдвиг соседних букв слова ближе друг к Другу, чтобы ликвидировать слишком большие расстояния между ними. [7]

Уравнение Томаса-Ферми становится неприменимым как на слишком малых, так и на слишком больших расстояниях от ядра. Область его применимости при малых г ограничивается неравенством (49.12); при меньших расстояниях в кулоновом поле ядра становится непригодным квазиклассическое приближение. Полагая в (49.12) а Z, находим в качестве нижней границы расстояний величину 1 / Z. Квазиклассическое приближение становится непригодным в сложном атоме также и при больших г. Именно, легко видеть, что при г 1 дебройлевская длина волны электрона становится порядка величины самого этого расстояния, так что условие квазиклассичности полностью нарушается. [8]

Уравнение Томаса-Ферми становится неприменимым как на слишком малых, так и на слишком больших расстояниях от ядра. Область его применимости при малых г ограничивается неравенством (49.12); при меньших расстояниях в кулоновом поле ядра становится непригодным квазиклассическое приближение. Полагая в (49.12) а Z, находим в качестве нижней границы расстояний величину / Z. Квазиклассическое приближение становится непригодным в сложном атоме также и при больших г. Именно, легко видеть, что при г - 1 дебройлевская длина волны электрона становится порядка величины самого этого расстояния, так что условие квазиклассичности полностью нарушается. [9]

С другой стороны, вычисление возбужден / ых состояний ядер по данной модели дает слишком большие расстояния между уровнями. [10]

Уравнение Томаса - Ферми становится неприменимым как на слишком малых, так и на слишком больших расстояниях от ядра, Область его применимости при малых г ограничивается неравенством ( 49 12); при меньших расстояниях в кулоновом поле ядра становится непригодным квазиклассическое приближение. Полагая в ( 49 12) а Z, находим в качестве нижней границы расстояний величину 1 / Z. Квазиклассическое приближение становится непригодным в сложном атоме также и при больших г. Именно, легко видеть, что при г - 1 дебройлевская длина волны электрона становится порядка величины самого этого расстояния, так что условие квазиклассичности полностью нарушается, В этом можно убедиться оценкой членов в уравнениях ( 70 2), ( 70 4); впрочем, результат очевиден и заранее, без вычислений, поскольку уравнение ( 70 4) не содержит Z. Однако в сложных атомах в этой области находится большая часть электронов. [11]

Во-вторых, возникновение кавитационных флуктуации в жидкостях следует рассматривать как следствие малой устойчивости или даже неустойчивости правильного расположения частиц при слишком больших расстояниях между ними. Это обстоятельство было подробно разъяснено нами выше на примере трехатомной модели твердого или жидкого тела. Поскольку плавление кристалла обусловливается неустойчивостью правильного расположения частиц, представляется вполне естественным, что и в образующемся при этом жидком теле частицы стремятся располагаться не на равных расстояниях друг от друга, но в виде более или менее компактных пачек, разделенных флуктуирующими трещинками, или, выражаясь точнее, в виде относительно компактной массы ( с плотностью, лишь немного меньшей, чем у соответствующих кристаллов), прорезанной системой подобных трещинок. [12]

Гнутые компенсаторы. [13]

Первый случай может быть применен только для труб небольшого диаметра, работающих при невысоких температурах, и когда между загибами и закруглениями трубопроводов не слишком большие расстояния. Во всех прочих случаях применяются компенсаторы. [14]

Заметим, что на практике расстояние между бандажами делается не меньше 10 - 15см я не больше 40 - 50 см, так как при слишком больших расстояниях трудно гарантировать герметичность сосуда вследствие прогиба клепки. [15]

Страницы: 1 2 3