Нулевое расстояние

Cтраница 2

Такие распределения всегда обладают центральной симметрией с максимумом в начале координат, который выражает тот факт, что каждый атом находится на нулевом расстоянии от самого себя. [16]

МЕТРИЗУЕМОЕ ПРОСТРАНСТВО - пространство, топология к-рого порождается нек-рой метрикой по правилу: точка принадлежит замыканию множества в том и только в том случае, если она лежит на нулевом расстоянии от этого множества. Если такая метрика существует, то она не единственна - за исключением того случая, когда пространство пусто или состоит из одной лишь точки. Но ни одно из названных условий, ни их совокупность недостаточны для метризуемости пространства. Достаточное условие метризуемости было найдено П. С. Урысоном ( 1923): каждое нормальное пространство ( и даже каждое регулярное пространство - А. Н. Тихонов, 1925) со счетной базой метризуемо. [17]

Замыкание А есть множество всех точек, находящихся на нулевом расстоянии от А в то время как граница 93 - 4 состоит из всех точек, находящихся одновременно на нулевом расстоянии как от множества А, так и от его дополнения. [18]

МЕТРИЗУЕМОЕ ПРОСТРАНСТВО - топологическое пространство, топология которого порождается некоторой метрикой по правилу: точка принадлежит замыканию множества в том и только в том случае, если она лежит на нулевом расстоянии от этого множества. [19]

Если был выбран вариант До вершины, введите в это поле расстояние между указанной вершиной и торцем элемента. Если нужно выдавить объект точно до вершины, введите нулевое расстояние. [20]

Панель свойств. Поверхность выдавливания с открытой вкладкой Свойства.| Панель настройки оптических свойств поверхности выдавливания. [21]

Если был выбран вариант До поверхности, введите в это поле расстояние между указанной поверхностью и торцем элемента. Если нужно выдавить элемент точно до поверхности, введите нулевое расстояние. [22]

В первом случае мы, естественно, говорим о вырожденном параллелограмме АА В В. В частности, тождественное преобразование может рассматриваться как параллельный перенос на нулевое расстояние или как нуль-вектор. [23]

Так как при изменении d не изменяются ни qt ни Е, то неизменной остается и сила притяжения F. Поэтому работа, которую нужно затратить, чтобы раздвинуть пластины от нулевого расстояния между ними до расстояния dt равна AFd. Раньше ( § 7) мы уже подробно рассматривали появление электрических зарядов на двух телах как раздвижение двойного слоя электрических зарядов. [24]

Так как при изменении d не изменяются ни q, ни Е, то неизменной остается и сила притяжения F. Поэтому работа, которую нужно затратить, чтобы раздвинуть пластины от нулевого расстояния между ними до расстояния d, равна AFd. Раньше ( § 7) мы уже подробно рассматривали появление электрических зарядов на двух телах как раздвижение двойного слоя электрических зарядов. [25]

Рассмотрим далее две предыстории Т [ и Т 2, которые отличаются друг от друга только в некий отдельный момент времени в прошлом. Согласно уравнению ( 4 - 2.22), две такие предыстории находятся на нулевом расстоянии друг от друга, и, следовательно, значение А одно и то же для обеих предыстории. Сформулированный выше принцип затухающей памяти означает, что отдельные пики нулевой продолжительности, которые могут иметь место в прошлом, несущественны. На рис. 4 - 1 приведен пример двух предыстории температуры рассматриваемого типа. [26]

Из анализа уголков с кусочно-линейной границей среза следует один интересный качественный вывод. Вполне очевидно, что сложные уголки можно рассматривать как последовательное соединение двух более простых усеченных изломов с нулевым расстоянием между ними. Если два таких излома соединены регулярным участком одномодового волновода достаточно большой длины, когда они выступают как отдельные неоднородности и их взаимодействие по высшим волнам исчезающе мало, то тракт при указанной частоте останется согласованным. При устремлении длины регулярного участка к нулю вопрос о прогнозировании свойств составной неоднородности становится открытым и возникает не всегда предсказуемая ситуация. При таком значении простые усеченные изломы на 135, образующие указанный уголок, практически полностью согласованы во всем рабочем диапазоне. Аналогичное явление имеет место и для других конструкций уголка. Именно взаимодействие двух согласованных для основной волны неодно-родностей по высшим затухающим волнам приводит к исчезновению эффекта полного согласования, присущего каждой неоднородности в отдельности. Последнее еще раз свидетельствует о необходимости привлечения строгих математических методов для анализа сложных элементов тракта. Не менее важно это и при исследовании неоднородностей в многомодовых трактах. [27]

Для некоторых пород глубина проникания зависит от расстояния до преграды, а для других она максимальна при нулевом расстоянии. Характер самого канала также неодинаков для различных пород: в крупнозернистых песчаниках, например, образуется нестабильный канал со значительной зоной обрушения и небольшими радиальными трещинами, а в известняке наоборот - стабильный канал с малой зоной обрушения, но с широкой зоной радиальных трещин, причем стенки канала могут оказаться: покрытыми, а трещины заполненными металлом облицовки в распыленном состоянии, что при соответствующем материале облицовки не приводит к существенному снижению проницаемости стенок канала. [28]

Для одних пород глубина пробития зависит от расстояния до преграды, а для других она максимальна при нулевом расстоянии. [29]

Множество X в таком случае называется пространством, его элементы - точками, функция р - метрикой на множестве X, а число р ( х у) - расстоянием между х и у. Условие ( Ml) означает, что расстояние между двумя разными точками положительно и что каждая точка находится на нулевом расстоянии от самой себя. Условие ( МЗ), называемое неравенством треугольника, утверждает, образно говоря, что сумма двух сторон треугольника не меньше третьей стороны. [30]

Страницы: 1 2 3 4