Полное расстояние

Cтраница 2

Количественный расчет площади полностью разделенных пиков, полученных на двухлучевом фотометре, не представляет труда, для этого лишь следует измерить полное расстояние между вершинами пиков на хроматограмме ( Н) и расстояние В между точками пересечения базовой линии с касательными, проведенными к наружным сторонам пика на их полувысоте. Площадь, полученная произведением НхВ, позволяет производить количественный анализ после градуировки на эталонных смесях аминокислот. [16]

Количественный расчет площади полностью разделенных пиков, полученных на двухлучевом фотометре, не представляет труда, для этого лишь следует измерить полное расстояние между вершинами пиков на хроматограмме ( Я) и расстояние В между точками пересечения базовой линии с касательными, проведенными к наружным сторонам пика на их полувысоте. Площадь, полученная произведением НхВ, позволяет производить количественный анализ после градуировки на эталонных смесях аминокислот. [17]

В то время как полное расстояние произвольного линейного кода равно DK2n, где D задается теоремой 13.49, нелинейный код может иметь и меньшее полное расстояние. Нелинейный код может быть эквидистантным даже в тех случаях, когда его кодовое расстояние лежит намного ниже границы Плоткина. Вообще, если на вес каждого кодового слова наложить некоторые ограничения, среднее расстояние между парами слов не может быть большим. Это замечание лежит в основе вычисления границы Элайеса, которая выводится в следующем разделе. [18]

Например, если среднесуточный пробег равен полному расстоянию оборота, деленному на время оборота, то полное расстояние оборота равно среднесуточному пробегу, умноженному на время оборота, а время оборота равно полному расстоянию, деленному на среднесуточный пробег. [19]

Построение хода луча проводится таким же образом, как это описано в § 2.9.4. Однако имеется отличие, связанное с необходимостью продвижения вдоль луча с шагом As, в то время как раньше луч проходил полное расстояние R от поверхности к поверхности. Приращение As выбирают таким, чтобы, например, прохождение / - го объема потребовало целого числа шагов. Если Р больше этой вероятности, то луч продолжает движение вдоль первоначального направления неизменным. Если Ж cos [ l - ехр ( - Kes) ], то пучок фотонов рассеивается. Если же луч не пропускается и не рассеивается, он поглощается. При рассеянии в соответствии с уравнениями ( 45), ( 46) выбирают новое направление ( при учете анизотропии рассеяния к энергии луча вводится массовый множитель, равный значению фазовой функции р) и продолжают построение хода луча до тех пор, пока не наберется необходимое число поглощений. [20]

В этом выражении р ( г) есть электронная плотность в точке г ( начало координат выбрано произвольным образом); р ( г) - электронная плотность в точке г. г; длина пути I есть полное расстояние, пройденное лучом, падающим в точку г, плюс расстояние, пройденное лучом, рассеянным в этой точке в направлении s; i - линейный коэффициент поглощения. Это выражение можно использовать, если справедливо весьма естественное физическое предположение, что корреляции структуры существенны только на расстояниях, очень малых по сравнению с характерными размерами макроскопического образца. [21]

Как и в разд. К где dtot - полное расстояние для всех К упорядоченных пар код ( вых слов. [22]

Типичное распределение вероятностей выполнения операций ввода-вывода. [23]

На рис. 18.4 в общем виде представлена зависимость вероятности выполнения операций ввода-вывода от полезного размера блока. Горизонтальный участок кривой свидетельствует о том, что если полное расстояние от сегмента-источника до сегмента-цели превышает величину EFFBLK, то операция ввода-вывода выполняется обязательно. [24]

Тогда расстояние А2 ( рис. 3) от верхнего края заполненной зоны в металле до верхней границы заполненной зоны в полупроводнике значительно превосходит расстояние Ах до нижней границы зоны проводимости в полупроводнике. Дх по порядку величины равно энергии активации электрона в полупроводнике, которая должна быть малой по сравнению с полным расстоянием Дх А2; в противном случае мы имели бы изолятор вместо полупроводника. Поэтому практически из металла в полупроводник могут переходить только электроны, а не дырки. [25]

Напряжение частичного пробоя промежутка между острым электродом и барьером часто ниже напряжения полного пробоя без барьеров. Напряжение частичного пробоя увеличивается по мере удаления барьера от острого электрода. При расстоянии 0 5 - 0 6 полного расстояния между электродами оно становится близким к пробивному напряжению без барьера. Эти явления имеют место при 50 гц и импульсах. [26]

Работа модулирующих генераторов происходит по программе, определяемой электронным коммутатором. Момент начала работы коммутатора определяется внешним импульсом. Переключению частот модуляции на фотографической пленке соответствуют разрывы записи, по которым и определяется полное расстояние. [27]

В резко неравномерном поле между острием и заземленной плоскостью помещен барьер из электрокартона толщиной 2 5 мм. Как видно из фигуры, действие барьера тем заметнее, чем ближе к острию он расположен. Максимальный эффект получается на расстоянии от острия, равном 0 15 - 0 25 полного расстояния ( /) между электродами. Из этой же фигуры можно сделать вывод, что барьер дает больший процент увеличения электрической прочности при меньшем пробивном расстоянии. [28]

Первый топологический индекс, основанный на теории информации, введен в 1955 - 1956 гг. Рашевским [36] и Трукко [37] на базе группы автоморфизмов графа данного соединения. Так называемый хроматический информационный индекс предложен Мовшови-чем [38] и определен исходя из однозначного разбиения графа G на основе его хроматических классов. Теоретико-информационные индексы, построенные с помощью матрицы расстояний, разработаны Бончевым и Тринайстичем [39]: первый индекс зависит от разбиения полного числа расстояний на классы, а второй - от разбиения полного расстояния. [29]

Какое полное расстояние прошла тележка. Как по графику зависимости ускорения от времени проверить, действительно ли тележка остановилась. О 1.2.16. Графики зависимости координаты от времени, построенные в различном масштабе времени для двух частиц, оказались одинаковыми. Одно деление оси времени t для графика первой частицы отвечает 4 с, л для графика второй - 1 с. [30]

Страницы: 1 2 3