Cтраница 1
Последующее рассуждение показывает, почему это так, а заодно приводит к лучшему физическому пониманию того, как строить причинные функции. Легче всего иметь дело с амплитудой рассеяния Т, поскольку она, чтобы быть причинной функцией, должна представлять собой фурье-образ запаздывающего коммутатора, равного нулю вне светового конуса будущего. [1]
Последующими рассуждениями не исключается возможность возрастания поля на начальной стадии процесса. [2]
Все последующее рассуждение основано на этом соотношении. [3]
Общность последующих рассуждений не будет ограничена, если мы поместим соответствующим выбором системы отсчета точку А в начало системы координат и ее скорость примем равной нулю. Тогда скорость в каждой точке рассматриваемой области вокруг А будет определена заданием вышеуказанных девяти величин. [4]
Для последующих рассуждений нужно лишить время t того положения, которое оно занимает в обычных задачах механики. [5]
Для последующих рассуждений следует также отметить, что эта прямая является конкретной эмпирической прямой регрессии Y относительно X, а наклон прямой b называется конкретным эмпирическим коэффициентом регрессии. [6]
Общность последующих рассуждений не будет ограничена, если мы поместим соответствующим выбором системы отсчета точку А в начало системы координат и ее скорость примем равной нулю. Тогда скорость в каждой точке рассматриваемой области вокруг А будет определена заданием вышеуказанных девяти величин. [7]
Для последующих рассуждений эти формулы нужно разумным образом упростить. [8]
Для последующих рассуждений это не имеет существенного значения. [9]
Из последующих рассуждений можно усмотреть, что величина е может быть выбрана большей значения 36, где 8 - раскрытие трещины. [10]
Для последующих рассуждений достаточно, чтобы функция a ( t) имела не менее чем п 1, га 3 или п 2 точек роста в [ а, Ь ] соответственно тем случаям, которые в дальнейшем рассматриваются. [11]
Общность последующих рассуждений обеспечивается тем, что ограничения, наложенные нами на системы элементов, являются мало стеснительными и обычно выполняются. [12]
Для последующих рассуждений полезно перейти к импульс-но-частотному представлению. [13]
В последующих рассуждениях предполагается, что все измерения активности приведены к одному моменту времени. [14]
В последующих рассуждениях мы абстрагируемся от диссим-метрии, которая может возникнуть как результат ориентации в пространстве, присущей атомам и одновалентным, радикалам, что позволяет приравнять их к сферам или математическим точкам, которые будут одинаковы, если одинаковы между собою соответствующие атомы или радикалы, и различны, если те резличны. [15]