Рассуждения - предыдущий пункт
Cтраница 1
Рассуждения предыдущего пункта могут быть обобщены для случая нескольких ограничений. [1]
Рассуждения предыдущего пункта показывают, что при конформном отображении зеркально-симметричной области G на единичный круг каждая из ее симметричных половин отображается на полукруг. Вид отображения единичного круга на полукруг известен1, и это дает возможность отобразить любую из симметричных половин на единичный круг. Обратно, если известно отображение половины области G на единичный круг, то можно построить отображение всей области G на тот же круг. [2]
Повторяя рассуждения предыдущего пункта, приходим к выводу, что вычисление априорных решающих распределений задачи (3.4) - (3.6) эквивалентно решению следующей конечно-мерной задачи математического программирования. [3]
Как показывают рассуждения предыдущего пункта, периодические решения системы (1.1) с периодом, несоизмеримым с периодом правых частей, представляют собой явление, в известном смысле исключительное. [4]
Как показывают рассуждения предыдущего пункта, периодические решения системы (1.1) с периодом, несоизмеримым с периодом правых частей, представляют собой ипление в известном смысле исключительное. [5]
Для получения решения следует повторить рассуждения предыдущего пункта. [6]
Легко видеть, что построения и рассуждения предыдущего пункта распространяются, с очевидными изменениями, также и на этот случай. [7]
Появлением мнимых частей диэлектрической и магнитной проницаемостей ( если для магнитной проницаемости повторить все рассуждения предыдущего пункта, то получим картину, аналогичную обрисованной для е ( ю)) обусловлено одно обстоятельство, связанное с энергетическим ( наиболее интересным для нас) поведением рассматриваемой системы. [8]
 |
График Ферми для запре. [9] |
Забегая вперед, скажем, что никаких трудностей здесь не возникает. Остановиться же на этом вопросе нас побудили две причины. Во-первых, в литературе, особенно старой, можно нередко встретить утверждение, что полный момент электрона нельзя разделить на спиновую и орбитальную части, поскольку каждая из этих частей якобы не сохраняется даже при свободном движении. Это утверждение, однако, неправильно и возникло из-за того, что точное определение спинового ( внутреннего) и орбитального моментов в релятивистском случае было сформулировано лишь через много лет после того, как Дирак опубликовал ( 1928 г.) свое знаменитое уравнение, описывающее движение релятивистского квантового электрона. Из этого точного определения следует, что разделение полного момента частицы с ненулевой массой покоя на спиновую и орбитальную части возможно всегда как в нерелятивистском, так и в релятивистском случаях. Переход к частице, движущейся с импульсом р, осуществляется посредством преобразования Лоренца, которое для спинового момента имеет довольно сложную, но вполне определенную форму. Релятивистская частица с нулевой массой не может покоиться. Поэтому для таких частиц разделение полного момента на орбитальный и спиновый в общем случае произвести не удается. Поскольку массы нейтрино и антинейтрино равны нулю, то для них, казалось бы, эта проблема также должна возникнуть. Для спина такой малой величины, оказывается, понятия спинового и орбитального моментов могут быть введены и при нулевой массе. Поэтому учет релятивизма не влияет на все рассуждения предыдущего пункта. [10]
Страницы: 1