Cтраница 4
При движении по фидерной зоне нескольких поездов они могут давать самые различные комбинации токов и углов сдвига фаз. В результате при одних и тех же токах фидера будут различны углы сдвига фаз и, наоборот, различные фидерные токи могут иметь одинаковые углы сдвига фаз. Изложенные рассуждения позволяют считать углы сдвига фаз ф / ( и ф / / ( не зависящими от токов / / ( и 1щ, а это в свою очередь позволяет заменить среднее значение произведения ( последний член в квадратных скобках правой части формул) произведением средних значений. [46]
Читатель может почувствовать качественную причину возникновения такого знака путем проверки сравнительно простого случая - именно, димеров ( N 2) на плоской решетке. С другой стороны, если ( t) и ( У) примыкают друг к другу, то есть только шесть узлов ( вместо восьми), в которых имеет место это уменьшение числа возможных ориентации. Изложенные рассуждения не дают возможности точно вычислить энтропию, но они позволяют хорошо понять ее знак. [47]
Возможно множество других схем реакций. Например, случай ЕС может включать четыре возможных варианта, состоящих из обратимых ( R) или необратимых ( 7) реакций: RR, RI, IR и II. Хотя выше были приведены примеры, относящиеся в основном к электрохимическому восстановлению, но изложенные рассуждения применимы и к окислению. [48]
ЭВМ следует удержать это значение функции цели. Если же новое значение функции цели больше предыдущего, то знак приращения Axi следует изменить на обратный, вычисляя новое значение целевой функции по координате xi - Ajci. При поиске максимума функции цели все изложенные рассуждения соответственно обращаются. [49]
Отметим, что этот трек играет ту же роль, что и последовательность эллипсоидов Якоби в классическом подходе. Но поскольку эти равновесные фигуры не лежат в точности на линии Маклорена, они никогда не достигают точки динамической неустойчивости т 7, на последовательности сфероидов Маклорена. Следовательно, они всегда эволюционируют в кельвиновской шкале ( к, оставаясь при этом на самой нижней последовательности эллипсоидов Римана или вблизи нее. Как показал Лебовиц эллипсоиды, почти осе-симметричные вначале, со временем становятся динамически неустойчивыми к бесконечно малым возмущениям, связанным с гармониками третьего порядка. Необычайно узкая полоса неустойчивости лежит чуть выше линии К1 0, и ее обязательно пересекают все эволюционные треки тел с достаточно малыми начальными отклонениями от осевой симметрии. При у Уз трек 1 на рис. 11.1 становится неустойчивым лишь тогда, когда а2 / а 0 640, т.е. не очень далеко от точки, отмеченной звездочкой на самой нижней последовательности Римана. Однако эволюционные треки пересекают узкую полосу неустойчивости лишь тогда, когда начальное отклонение тела от осевой симметрии меньше некоторого критического значения; если это критическое значение превышается, то сжимающееся тело не подвержено неустойчивости к гармоникам третьего порядка и, возможно, оказывается неустойчивым к возмущениям, связанным с гармониками четвертого или более высоких порядков. Изложенные рассуждения по-прежнему основаны лишь на линейном анализе устойчивости, и о реальном движении возмущенного эллипссида Римана в нелинейном режиме пока ничего не известно. [50]