Общее рассуждения

Cтраница 2

Приведенные выше общие рассуждения нуждаются в дальнейшей конкретизации. [16]

Пример кольцевых лепестков. Отклик антенной решетки, пространственная передаточная функция которой представлена рядом из девяти концентрических окружностей с центрами в начале координат ( u v, получается, например, в результате 12-часовых наблюдений с одномерной решеткой восток-запад в направлении высокого склонения. Радиусы окружности представляют последовательность целых чисел, кратных длине единичной антенной базы. Весовая функция соответствует основному отклику, рассматриваемому в ( Bracewell and Thompson, 1973. [17]

Эти общие рассуждения дают правильное представление о расположении боковых лепестков, профиль которых соответствует модифицированной sine - функции. [18]

Оставим теперь общие рассуждения и займемся сначала односвязными системами. [19]

Приведенные выше общие рассуждения о пороге обнаружения не дают возможности оценить значение этого порога для каждого конкретного случая. Однако они необходимы для того, чтобы выяснить, от каких факторов зависит этот порог и в каком направлении нужно вести работу по повышению чувствительности того или иного метода. [20]

Приведенные выше общие рассуждения используем в решении примеров. [21]

Оставляя пока общие рассуждения в стороне, покажем, что задачи, рассмотренные в § 1, можно свести к основной задаче линейного программирования. Действительно, им можно придать такую общую формулировку. [22]

Применим общие рассуждения предыдущего упражнения к случаю двух твердых плоских фигур, связанных шарниром в некоторой точке О и находящихся под действием импульсов, лежащих в плоскости фигуры. [23]

Применим теперь общие рассуждения предыдущего параграфа к математическому маятнику. Под этим названием в механике подразумевается тяжелая материальная точка Р, вынужденная оставаться на окружности, расположенной в вертикальной плоскости, и движущаяся без трения. Тангенциальная сила Ft в этом случае сводится к составляющей веса; следовательно, речь идет о силе, зависящей только от положения, поэтому можно утверждать ( § 4), что движение можно определить при помощи квадратур. [24]

Оставим пока общие рассуждения предыдущих пунктов, чтобы показать, как они связываются с задачей о малых колебаниях голономной системы около некоторой конфигурации устойчивого равновесия, изученной уже нами в § 3 при помощи уравнений Лагранжа. [25]

Закончим эти общие рассуждения одним предложением, которое носит название теоремы Бертрана, хотя в одном частном случае оно было известно еще Лагранжу. [26]

Применим эти общие рассуждения к частным случаям процессов переноса в газе. [27]

Если эти общие рассуждения справедливы и флуктуации геометрии, так же как топология и кривизна пространства, переменны, то вывод этот является решающим для физики на субмикроскопических расстояниях, для физики суперпространства. [28]

Схема установки для фотоэлектрических корреляционных измерений. Временной интервал между запускающим и останавливающим импульсами записывается в цифровом виде синхронно с временем Т без учета промежуточных импульсов. Ф - фототрубка, У - усилитель, Д - дискриминатор, 3 - задержка, С - счетчик. [29]

Можно привести общие рассуждения относительно того, почему следует ожидать группировку фотоэлектрических импульсов в той ситуации, когда свет теплового источника попадает на фотодетектор. Если принять классическую картину оптического поля, то можно утверждать, что тепловые флуктуации источника заставляют флуктуировать интенсивность света. Но чем больше мгновенная интенсивность света, тем больше происходит фотоэмисий, так что фотоэлектрические импульсы распределены не строго случайно, как это было бы при постоянной интенсивности облучения. Следовательно, группировка является результатом проявления флуктуации электромагнитных волн и, как теперь видно, имеет полу классическое объяснение. [30]

Страницы: 1 2 3 4