Расходимость - излучение
Cтраница 3
Для реальных значений nf - п 0 01 - 0 02 ( стекло ГЛСЗ с оболочкой) имеем тем не менее 6 0 1 рад, что намного превышает дифракционную расходимость излучения не только пучка, по и одного световода. Именно с большим значением угловой расходимости и связаны основные трудности реализации фазировки таких пучков. Перспективным представляется использование эффекта усреднения в волноводе, обеспечивающее достаточно большую длину взаимодействия накачки и затравочной стоксовой волны, поскольку условия реализации этого эффекта ( см. § 4.3) при такой большой угловой расходимости накачки выполняются автоматически. [31]
 |
Лазер на парах меди в сборе - излучатель, блок питания и модулятор в одном блоке перед установкой в усилительную линейку ( Капенхерст, Великобритания. [32] |
В качестве резонаторов полупроводниковых лазеров используют плоские резонаторы, образуемые параллельными гранями кристаллов, а для получения более эффективной спектральной селекции - внешние резонаторы с соответствующими селектирующими элементами или без них, что позволяет добиться почти дифракционной расходимости излучения. [33]
Именно по такой схеме выполнен описанный в работе [21] моноимпульсный лазер импульсно-периодического действия на АИГ: Nd с одномодовым задающим генератором и двухпрохо-довым усилителем с ОВФ компенсацией; при частоте следования импульсов 25 Гц энергия системы составила 0 1 Дж, расходимость излучения - дифракционная. В данном режиме работы термически индуцированная деполяризация в элементе была невелика. [34]
Вследствие высокого усиления лазеры на парах меди могут работать даже без зеркал резонатора. Большая расходимость излучения делает их неприменимыми для съемки голограмм. Такие лазеры оказываются очень удобными в качестве восстанавливающих источников света, в частности для голографической кинопроекции. [35]
Однако в параксиальном приближении распределение поля точечного источника в плоскости z zlr аппроксимируется дельта-функцией. Тогда дифракционная расходимость излучения такого источника еще мала и в плоскости z zlr поле заметно отличается от нуля только в самом источнике. [36]
Некоторого повышения степени направленности и снижения чувствительности к разъюстировкам можно добиться также путем применения выходного зеркала, коэффициент отражения которого плавно уменьшается от центра к периферии. Однако проблему расходимости излучения при интенсивной накачке это отнюдь не решает, и мы упомянули о генераторах с переменным по сечению отражением главным образом потому, что они являются ярким примером систем, у которых модовая структура сильно зависит от условий возбуждения. Если превышение порога велико, то в результате конкуренции поперечных мод распределение коэффициента усиления по сечению приближается к распределению потерь, и структура отдельных мод становится сходной со структурой в лазерах с обычными зеркалами. [37]
Профиль радиального распределения интенсивности излучения сохраняется по мере удаления от лазера только для гауссовых пучков. Поэтому определение расходимости излучения, как правило, связано с некоторой неопределенностью. Для определения угла расходимости пучков с произвольным распределением интенсивности целесообразно использовать распределение интенсивности в дальней зоне, где сформировалась дифракционная картина лазерного пучка. [38]
 |
Экспериментальная схема генератора с обращающим зеркалом на ВаТЮ3. [39] |
Дополнительно между кристаллом и линзой вводился аберратор Дс. Без углового селектора расходимость излучения была большой, а дальняя зона генерационного пучка нерегулярной. [40]
Поэтому дифракционная расходимость излучения составляет десятки градусов в плоскости, перпендикулярной р-п переходу, и единицы градусов в плоскости р-п перехода. Реально же в силу неоднородности р-п перехода расходимость излучения достигает десятков градусов в обеих плоскостях. Индуцированное излучение в ПКГ возникает за счет перехода электронов из зоны проводимости в валентную зону, сопровождающегося излучением фотонов с энергией, близкой к ширине запрещенной зоны. [41]
Все рассмотренные схемы были предложены в начале 80 - х годов. Они были предназначены в основном для улучшения расходимости излучения мощных лазеров и базировались на нелинейных средах с локальным откликом типа насыщающихся двухуровневых поглотителей. [43]
Органический лазер 1 работает в спектральном интервале от 0 387 до 0 415 мкм и при настройке на определенную длину волны обеспечивает мощность в импульсе около 10 кВт при длительности 5 не. Спектральная ширина импульса составляет 0 025 нм при угле расходимости излучения около 3 мрад. [44]
Значения Атах и Amin в формуле (1.41) берутся с учетом знаков. В следующей главе будет показано, что при этом условии расходимость излучения лазера с плоскими зеркалами минимальна. Это условие выполняется, когда Д2 П2 П4 Тп Г0 - ДУ. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5