Cтраница 2
Этим будут учтены ярля излучения, соответствующие пространственным гармоникам с номерами v0, Л1 Хотя все дальнейшие расчеты, приведенные в виде графиков диаграмм направленности и поляризационных характеристик, учитывают члены с номерами tt0, 1, 2, практически уже при М 2 учет членов с п 2 очень несущественно уточняет результаты расчета поля излучения. [16]
Аналитический подход состоит в использовании формул, описывающих поля излучения источников различной геометрии и являющихся исходными при построении методов расчета защиты. При этом расчет поля излучения протяженных ( линейных, поверхностных, объемных) источников сводится к соответствующему интегрированию функции поля элементарного точечного источника. Таким образом, распределение полей доз протяженных источников зависит от их формы и размеров, от вида взаимодействия ( поглощения и многократного рассеяния) излучения с облучаемой средой, а также с материалом источника в случае, когда последний является объемным. В основу аналитических выражений дозовых функций протяженных источников заложен экспоненциальный закон ослабления нерассеянного излучения. [17]
Расчет поля излучения в атмосфере для заданной модели атмосферы представляет прямую задачу и для своего решения требует сведений по спектральным характеристикам поглощения и рассеяния излучения в диапазоне спектра по всем высотам в атмосфере. При решении задач расчета поля излучения используется математический аппарат теории переноса излучения. Современные наиболее точные численные методы расчета спектральных интенсивностей излучения ( методы сферических гармоник, метод Монте-Карло) могут быть реализованы при любой степени детализации оптических свойств атмосферы и подстилающей поверхности. Применение их для расчетов спектральных полей излучения не рационально в связи с огромными затратами машинного времени и трудностей учета сферичности Земли, рефракции луча радиации в атмосфере, молекулярного поглощения излучения атмосферными газами. Применение сложных точных численных методов расчета спектральных интенсивностей коротковолновой радиации возможно только для простейших моделей поглощающей и рассеивающей излучение атмосферы. В настоящее время более важно учесть вариации оптических характеристик атмосферы с высотой и с изменением метеосостояния атмосферы. Для земной атмосферы основные закономерности спектральной и пространственной структуры поля коротковолновой радиации можно получить, выполнив расчеты полей излучения в приближении однократного рассеяния по методике [49], которая излагается ниже. [18]
Метод прямой видимости применим для расчета компонент излучения прямой видимости. Для полых неоднородностей метод сводится к расчету поля излучения, приходящего в точку детектирования после геометрического ослабления от видимого из этой точки полностью или частично источника. [19]
Подобные упрощения имеют общий характер и должны быть свойственны не только среде, ограниченной плоскостью, но и средам более сложной геометрии. В настоящей главе дается формальное решение задачи о расчете поля излучения в полупространстве, справедливое при произвольной зависимости мощности источников от глубины. Функции, через которые выражается решение, подробно исследуются и некоторые из них табулируются. Применение этих общих результатов к различным конкретным частным случаям, а также обсуждение физической стороны дела составляет содержание следующей главы. [20]
Другим примером может служить расчет поля излучения в среде, в которой величины X и x ( f) зависят от координат. Решением этих задач будет сделан существенный вклад в теорию переноса излучения. [21]
Диэлектрические волноводы принято рассматривать в первую очередь как направляющие системы поверхностных волн, поля которых экспоненциально убывают при удалении от ДВ. Однако в ряде устройств ( это в первую очередь относится к плавным переходам линий передачи с малым замедлением [6] и к антеннам поверхностных волн) поверхностные волны используются лишь для возбуждения, подвергаясь затем преобразованию в волны, слабо связанные с направляющей системой, имеющие большую протяженность поля в поперечном направлении. При этом возникают задачи о расчете поля излучения и характеристик передачи нерегулярных участков тракта, при решении которых неизбежно приходится [6] учитывать полный спектр волн диэлектрического волновода. В отличие от экранированных направляющих систем полный спектр открытых ДВ помимо дискретной имеет непрерывную часть, представляемую интегралом по волновому числу. Волновые числа непрерывного спектра изменяются от нуля до бесконечности и соответствуют полю излучения из волновода и полю вблизи источника. Эти поля частично описываются также комплексными волнами, входящими в дискретную часть спектра. Комплексность их волновых чисел не связана с тепловыми потерями в средах. [22]
Для линеаризации уравнения переноса предположение о том, что атом имеет только два уровня, не является обязательным. Если можно пренебречь вынужденным излучением и считать населенность нижнего уровня заданной, линейность уравнения переноса будет обеспечена. В самом деле, пусть задача состоит в расчете поля излучения в линии, возникающей при переходах между i - м и k - м уровнями. [23]