Расчет - электромагнитное поле
Cтраница 3
При решении задач 98 101 требуется провести расчет электромагнитного поля, излучаемого антенной, а также среднюю за период мощность излучения. [31]
Рассмотренные нами четыре уравнения Максвелла недостаточны для расчета электромагнитного поля в веществе. К ним нужно добавить уравнения, характеризующие электрические и магнитные свойства среды, в которой создано электромагнитное поле. [32]
Таким образом, в ряде случаев для расчета электромагнитного поля в уравнения Максвелла полезно ввести фиктивные магнитные массы и фиктивные магнитные токи, эквивалентные, как уже было сказано выше, электрическим токам и зарядам. При этом может оказаться, что решение новой системы уравнений Максвелла, содержащей магнитные токи и заряды, будет проще, чем решение исходной системы уравнений, содержащей только электрические токи и заряды. [33]
Для решения такой задачи целесообразно использовать методы расчета электромагнитного поля источников в однородной среде, изложенные в § § 7 и 8 этой главы. Для этого достаточно полагать, что источники поля в области / отсутствуют, а векторы Е и Н здесь равны нулю. [34]
В целом МКЭ очень эффективен при решении многих задач расчета электромагнитного поля, особенно в областях с криволинейными границами. Однако применение МКЭ требует развитых программных средств ввода исходных данных, генерации и оптимальной нумерации узлов конечных элементов, организации наглядного вывода результатов и их обработки. При расчете поля в областях с простой границей МКЭ не имеет преимуществ перед методом конечных разностей. Поэтому в дальнейшем, где это особо не оговаривается, численное решение дифференциальных уравнений в частных производных осуществляется МКР. [35]
Настоящая книга имеет целью дать систематическое изложение основ теории и расчета электромагнитного поля в инженерном аспекте. [36]
Рассмотрим более подробно технику применения МКР при решении некоторых задач расчета электромагнитного поля. [37]
Это уравнение 2-го рода со слабой особенностью и целесообразно использовать для расчета электромагнитного поля. [38]
 |
Распределение напряженности электромагнитного поля на различных расстояниях от прямоугольника с поверхностными токами ( § 11 гл. VIII. [39] |
Из вышеизложенного следует, что законы геометрической оптики нельзя использовать непосредственно для расчета вторичного электромагнитного поля в каждой точке переднего полупространства. [40]
 |
Деформация фронта волны тока при потенциале лидера иг 50 MB ( a и - 10 MB ( б. остальные условия аналогичны указанным на. [41] |
Движение сильной волны тока с затуханиями, но без видимых искажений, облегчает расчет электромагнитного поля, который требуется во многих задачах прикладной молниезащиты и при обосновании дистанционных методов регистрации тока. [42]
При использовании толстых образцов, когда метод малых возмущений становится непригодным, необходимо производить расчет электромагнитного поля с учетом образца. Однако такие расчеты не могут учесть существенное изменение добротности резонатора за счет перераспределения токов в стендах и благоприятных условий для появления волн высших типов. Кроме того, измерения затрудняет пологий характер резонансной кривой. Таким образом, использование малых образцов диэлектриков более целесообразно. При больших проницаемостях и потерях необходимо переходить к другим методам измерения, например волноводным. [43]
В случае неоднородной среды или заданий векторов Е или Н на - граничных поверхностях расчет электромагнитного поля должен производиться непосредственно по основным уравнениям Максвелла. [44]
Уравнения (3.432) и (3.433) представляют собой систему интегральных уравнений Фредгольма 2-го рода, которую целесообразно использовать для расчета электромагнитного поля. [45]
Страницы: 1 2 3 4