Расчет - первое приближение
Cтраница 3
Уточненное значение количества газа, добытого на момент t, используется в расчетах второго приближения. Порядок расчетов при этом аналогичен расчетам первого приближения. [31]
Как уже было указано в конце § 97, приближенное определение о ( х) по теоретическому распределению U ( х) в задней критической точке крылового профиля, где скорость обращается в нуль, а давление восстанавливается до давления в покоящейся жидкости, становится невозможным. Опираясь на только что доказанную теорему, утверждающую, что в действительности, благодаря оттеснению линий тока указанное полное восстановление давления фактически не происходит, можем при расчете первого приближения заменить теоретическое распределение скоростей вблизи задней кромки профиля, проведенной на глаз, прямой, экстраполирующей распределение скоростей в кормовой части профиля в точку, совпадающую с задней кромкой. [32]
 |
Паз ротора турбогенератора.| Сопоставление результатов эксперимента и расчета по ( З - ЗО.| Зависимость поправочного коэффициента от формы канала и отношения сечений. [33] |
В целях обобщения данных эксперимента автором совместно с инж. Возвращаясь к методам расчета распределения в системах охлаждения электрических машин, мы должны констатировать, что допущение о независимости коэффициента % & от расхода принуждает рассматривать расчет распределения по любому из приведенных выше методов лишь как расчет первого приближения. [34]
Во втором приближении большого итерационного цикла производим уточненный расчет продвижения воды в первую залежь с учетом вычисленных в первом приближении понижений давления на ее начальном контуре газоносности от работы ( т - 1) залежей. Одновременно на каждом временном слое уточняется влияние ( понижения давления) первой залежи на остальные т - 1 залежей. Дальнейший расчет по первой и другим залежам аналогичен расчетам первого приближения. [35]
Во втором приближении большого итерационного цикла проводится уточненный расчет продвижения воды в первую залежь с учетом вычисленных в первом приближении понижений давления на ее начальном контуре газоносности от разработки т - 1 залежей. Одновременно на каждом временном слое уточняется влияние ( понижения давления) первой залежи на остальные m - 1 залежей. Дальнейший расчет по первой и другим залежам аналогичен расчетам первого приближения. [36]
Режим течения в этом случае будет стационарным, поскольку причина, вызвавшая появление скачка уплотнения, остается и после возникновения скачка, так как процесс ядрообра-зования к этому моменту практически закончится ( кривая /) и интенсивность выделения тепла в зоне конденсации пара изменится незначительно. В общем случае это изменение должно быть учтено в последующих приближениях. При этом рассчитываются рост температуры за скачком уплотнения и изменение степени переохлаждения потока Д71, определяются новый характер прироста - степени влажности и количество подведенного тепла. Вновь строится кривая а, определяется новое место возникновения скачка уплоттнения. Однако теперь для построения линии а и определения нового места возникновения скачка система уравнений ( 2 - 21) - ( 2 - 23) должна - быть дополнена уравнениями, характеризующими интенсивность подвода тепла. Эти уравнения необходимы также и для расчета первого приближения, если функция О. [38]
Страницы: 1 2 3