Cтраница 3
В пределах пограничного слоя выделяется придонный подслой, в котором коэффициент турбулентности растет с высотой по линейному закону, а в остальной части пограничного слоя остается неизменным по высоте. Рассматривается также случай, когда турбулентный пограничный слой охватывает всю толщу моря. Для принятой автором модели океана постоянной глубины проводятся расчеты распределения скоростей приливных течений по вертикали. [31]
Первоначально измерения производились с помощью 15 2-лш параболоида [118], ширина луча которого была равна 55 мин, и приемника с полосой пропускания 55 кгц. Дополнительные уточнения [179] позднее были получены с помощью приемника, полоса пропускания которого [118] была равна 5 5 кгц. Эти и другие результаты [261], полученные при иеследовании, например, Кассиопеи А, показывают, что на зависимость интенсивности излучения от скорости источника влияет тонкая структура профиля поглощения промежуточных водородных облаков. Расчет распределения скоростей движения водорода дает возможность оценить [276,277] минимальное расстояние до дискретного источника излучения. Лебедь А представляет собой источник излучения, в состав которого входит нейтральный водород. Этот газ поглощает часть непрерывного излучения, что дает возможность использовать абсорбционные методы [172] для определения скорости удаления источника излучения. В работах [34, 313] предлагается использовать результаты исследований спектральной линии водорода для обнаружения весьма слабых межзвездных магнитных полей путем учета эффекта Зеемана. Наличие-магнитного поля напряженностью 10 - 5 э приводит к разделению спектральной линии на две, разнесенные по частоте на 30 гц. [32]
Рассчитанные по такому методу лопастные системы показали хорошие энергетические качества. В тех случаях, когда было желательно максимально улучшить кавитацион-ные характеристики, построение решеток профилей производилось решением обратной гидродинамической задачи по методу Лесохина [66], включающему расчет распределения скоростей по поверхности профиля. [33]
Голдмана i [3.3-3.5], так как они свободны от ограничений по характеру зависимости физических свойств от давления и температуры. Суть двух подходов к решению задачи одинакова и заключается в численном решении системы дифференциальных уравнений энергии и движения. Различие состоит в методах расчета коэффициентов турбулентного переноса тепла и массы. Дайслером принято, что коэффициенты переноса ет и е3 не зависят от изменения физических свойств, что отражается на точности расчетов при резко переменных свойствах. Голдман на основе выдвинутой им гипотезы о том, что изменение турбулентности в каждой точке потока зависит от изменения физических свойств только в данной точке, сумел применить для расчета распределения скоростей и коэффициента турбулентного обмена те же зависимости, что и при постоянных физических свойствах при соответствующей записи в новых переменных. [34]