Расчет - скачок
Cтраница 2
Ниже рассматривается методика расчета адиабатических скачков первого типа, характеризующихся фазовым равновесием. Расчет основывается на следующих допущениях: к паровой фазе применимо уравнение Клайперона рVКТ, скорость движения капель вторичной влаги ( за конденсационным скачком) равна скорости движения пара ( скольжение отсутствует); удельным объемом жидкой фазы по сравнению с удельным объемом сухого насыщенного пара можно пренебречь. [16]
Подчеркнем, что при расчете скачков конденсации в расширяющейся части сопла Лаваля должны выдерживаться граничные условия на выходе из сопла. Поэтому, например, если давление за соплом выше расчетного давления, за скачком конденсации может располагаться адиабатический скачок уплотнения. [17]
Мы рассмотрим сравнительно простой вариант расчета скачков температуры у стенки, причем ограничимся случаем скорости потока малой по сравнению со скоростью хаотического движения молекул. [18]
На рис. 6 - 22 представлены построенные по указанной методике диаграммы для расчета скачков конденсации в области небольших давлений. Как видно из диаграммы ( рис. 6 - 22 а), интенсивность скачков конденсации возрастает с ростом переохлаждения ДГМ и уменьшением статического давления перед скачком, что соответствует физическим представлениям о механизме скачковой конденсации. Увеличение давления р приводит к уменьшению этих комплексов. [19]
Однако в ряде случаев потери можно определить, пользуясь теорией идеального газа, подобно тому, как это производится при расчете скачков уплотнения или при смешении газов в эжекторе. По этой причине изменение значения числа Рейпольдса может оказаться несущественным. [20]
Так как в уравнение ( 1) входит член и / ж1 ( t), а г1 ( г) рвется в полюсе 8-функции, расчет скачка х ( t) при переходе через полюс 8-функции нетривиален и, если пренебречь сопротивлением воздуха, осуществляется по известной формуле Циолковского. [21]
Порядок расчета в местных деформациях для случая трещины полностью совпадает с расчетом на стадии образования трещины в зонах концентрации с той лишь разницей, что предельно накопленное повреждение в вершине трещины обусловливает ее рост ( скачок) и общая долговечность определяется суммой прироста трещины за множество скачков, количество которых определяется уровнем номинальной напряженности и циклическими свойствами материала. При этом при расчете очередного скачка статическая деформация вычисляется по предельной деформации в вершине трещины при статическом нагружении. Причем длины трещин статического нагружения и циклического должны быть равными. [22]
Анализ волновой структуры сверхзвуковых течений влажного пара приведен в гл. Здесь даются теоретические методы расчета адиабатических скачков уплотнения в сверхзвуковых потоках. Главы 6 и 7 органически связаны, поскольку при сверхзвуковых скоростях скачки конденсации и уплотнения и волны разрежения возникают одновременно и взаимодействуют. [23]
В этой связи необходимо подчеркнуть существование тесной взаимозависимости между конденсационными и адиабатическими скачками. Этот факт отражен также в методике расчета адиабатических скачков, предложенной для конкретных условий мелкодисперсной влаги и отсутствия скольжения перед скачком уплотнения. [24]
 |
Ударная поляра.| Определение угла наклона скачка уплотнения.| Ударные поляры для двух чисел М ( X. [25] |
На участке S скорость за скачком дозвуковая, и он искривляется. Участок SB практически не может применяться для расчета отошедших криволинейных скачков уплотнения, возникающих перед клиньями со сверхкритическими углами, так как для него не имеется однозначного соответствия между скоростью за скачком и положением точки на поверхности клина. Следовательно, участок SB описывает совокупность отдельных косых и прямого ( точка Б) скачков уплотнения, на которые может быть разбит криволинейный скачок. [26]
Приведенные выше соотношения позволяют сделать лишь качественные оценки поведения газа в ударной волне. В реальных газах при высоких температурах обнаруживается зависимость теплоемкости от температуры и проявляется диссоциация молекул; расчет скачка параметров в ударной волне делается более сложным. [27]
В реальных, представляющих астрофизический интерес случаях необходимо учитывать давление и плотность энергии излучения, во всяком случае - за фронтом волны. Кроме того, необходимо учитывать образование за ударным фронтом электронно-позитронных пар. При этом задача расчета скачков параметров на фронте релятивистской ударной волны значительно усложняется. [28]
Страницы: 1 2