Cтраница 2
Прандтлем и содержащая в себе длину пути перемешивания, дает весьма плодотворные возможности для расчета турбулентных течений. [16]
Можно довольно точно оценить количественные значения этих параметров для ламинарного течения, поэтому эти параметры при переходе могут быть использованы как начальные значения для расчета турбулентного течения. Однако следует напомнить, что формпараметр Я 8 / 6 ( отношение толщины вытеснения к толщине потери импульса) при переходе изменяется скачкообразно. [17]
Другой важной областью применения теории гидродинамических флуктуации является проблема турбулентности. Хотя в настоящее время известен ряд качественных результатов и разработано много полуэмпирических схем расчета турбулентных течений в жидкостях и газах ( см., например, [26, 71]), полной количественной теории турбулентности пока не существует. [18]
В общем виде эта задача может быть решена, если известна функция плотности вероятности пульсаций температуры. Однако на сегодняшний день задача определения функции плотности вероятности пульсаций температуры в общем виде не решена. Обычно при расчете турбулентных течений используют так называемый моментный подход [127], при котором случайные величины характеризуются конечным набором их моментов. [19]
Организация процесса горения с раздельной подачей горючего и окислителя весьма характерна для топочной практики. Центральным положением этой теории является предположение об общности механизма переноса в турбулентных струях и горящем факеле. Это позволяет использовать весь математический аппарат расчета турбулентных течений при решении задачи о горении диффузионного факела. При этом местоположение фронта пламени определяется из того условия, что потоки реагентов, подходящие к фронту пламени, находятся в стехиометрическом соотношении. [20]
Эти зависимости нелинейны, концентрация в турбулентном потоке пульсирует, поэтому при осреднении указанных параметров возникает ряд трудностей. Обычно фронт пламени расположен на краю струи, в области, где наблюдается перемежаемость и амплитуда пульсаций концентрации велика. При расчетах турбулентных течений с горением нередко предполагается, что оно универсально зависит от средней концентрации и пульсаций концентрации, которые определяются из соответствующих уравнений. Этот подход, несмотря на относительную простоту, имеет ряд недостатков. Во-первых, используемые аппроксимации плотности вероятностей не опираются на известные экспериментальные и теоретические данные. Во-вторых, и это самое главное, предполагается, что зависимость плотности от концентрации пассивной примеси не влияет на форму функции распределения плотности вероятности концентрации пассивной примеси. [21]
Макроскопическое движение газа в цилиндрической трубе считается ламинарным, когда радиальное распределение массовой скорости параболическое. Когда скорость течения увеличивается, движение в конечном счете становится турбулентным и распределение массовой скорости принимает новую форму. В турбулентном течении вязкость и теплопроводность связаны с процессами переноса, которые сопровождаются взаимодействием между большими группами молекул. Так как уравнения движения главы 3 основаны на предположении, что в газовом потоке только бинарные столкновения оказывают существенное влияние на поток газа, то они не пригодны для расчета турбулентного течения. [22]