Расчет - движение - частица
Cтраница 1
Расчеты движения частиц, взвешенных в турбулентном потоке газа, могут быть произведены как в рамках стохастического лагранжевого подхода, так и на основе континуального эйлерового метода. [1]
Расчет движения частиц с ускорением обеспечивает лучшее согласие вычисленной дистанции нагрева частиц до температуры плавления с экспериментальными данными, чем расчет без ускорения. Это говорит о том, что влияние вышерассмотренных факторов на движение и нагрев частиц может быть существенным. [2]
Расчет движения частиц в условиях теплообмена требует дальнейшей разработки. [3]
Для расчета движения частиц влаги в каналах турбинной ступени необходимо знать реальное распределение влаги на входе по высоте ступени, углу входа в сопловую решетку, размер и скорость жидких частиц и законы отражения жидких частиц при соударении с неподвижными и подвижными турбинными лопатками. [4]
При расчетах движения частиц неправильной формы вместо диаметра берется экививалентный диаметр, соответствующий диаметру шара, равного по объему частице. [5]
 |
Типичный экспериментальный сигнал на сеточном зонде. [6] |
Расчетные исследования Расчеты движения частиц в газодинамическом потоке были проведены при следующих предположениях. Частицы не взаимодействуют друг с другом, стартуют в сечении разрываемой проволоки одновременно с нулевой начальной скоростью и движутся по оси струи. Наличие частиц и электрические эффекты не оказывают влияния на газодинамическое течение, так что поле осред-ненной скорости v соответствует затопленной турбулентной струе. [7]
Учитывая же приближенность расчетов движения частиц, которые на практике, как правило, нужны для оценки скоростей частиц, форма которых принимается условной, считаем, что формулу (IV.90) можно использовать для этих расчетов. [8]
Эти уравнения применимы для расчета движения частиц размером от 0 5 до 50 мкм. [9]
Другие методы, созданные для улучшения эффективности программ расчета движения частиц, используют прямые преимущества широкого разделения временных масштабов, обычно присутствующего в физике плазмы. Cohen and Freis, 1982 ] частицы продвигаются с малым временным шагом, который точно отслеживает их циклотронные орбиты. Явное решение для электромагнитных полей, разделенных на излучаемые и электростатические, получается с использованием плотности тока, которая определена из данных, относящихся к частицам на каждом малом шаге и усредненных по быстрой орбитальной шкале времени. [10]
Для частиц больше 40 мк силы термофореза и тем более другие специфические силы на несколько порядков меньше сил, обычно учитываемых при расчете движения частиц. [11]
Для расчета движения частиц газа потребовалось бы составить и решить фантастически большое число уравнений, поскольку даже в 1 см3 газа содержится примерно 10 частиц. Если же учитывать столкновения частиц между собой, то все эти уравнения оказываются взаимосвязанными. Задача приобретает такую невероятную математическую сложность, что ее решение не под силу даже самым современным ЭВМ. Одноко дело не только и не столько в возможностях вычислительных машин. Существует и иная принципиально важная особенность явлений в газах: задание начальных положений и скоростей всех частиц газа абсолютно невозможно. Это можно представить хотя бы из того, что стенки сосуда, содержащего газ, имеют совершенно нерегулярный микрорельеф, и поэтому столкновения частиц газа со стенками будут всякий раз неконтролируемым образом менять характер их движения. Механическое описание систем, состоящих из громадного числа частиц, оказывается принципиально невозможным. Перед учеными появились задачи разработки математического аппарата, адекватно описывающего свойства коллективов частиц. [12]
 |
Зависимость у от Re для частиц шарообразной формы. [13] |
Наибольшие отклонения по формуле ( 4) получаются в переходной области, для линейного и квадратичного законов сопротивления наблюдается относительно небольшое отклонение от фактического сопротивления. Учитывая же приближенность расчетов движения частиц, которые на практике проводятся для оценки их скорости, считаем, что формула ( 4 ] вполне приемлема. [14]
 |
Зависимость г от Re для частиц шарообразной формы. [15] |
Страницы: 1 2