Точный расчет - процесс
Cтраница 1
 |
Инерционная очистка газа в циклоне. [1] |
Точный расчет процесса невозможен из-за сложности аэродинамического профиля движения газа в циклоне. Предполагается, что скорость w равна скорости газа на входе в циклон, а г - радиус циклона. Затем делается допущение, что ширина газовой спирали в циклоне 5 равна ширине потока во входном трубопроводе. [2]
 |
Инерционная очистка газа в циклоне. [3] |
Точный расчет процесса невозможен rfs-sa сложности аэродинамического профиля движения газа в циклоне. Предполагается, что скорость w равна скорости газа на входе в циклон, а г-радиус циклона. Затем делается допущение, что ширина газовой спирали в циклоне 5 равна ширине потока во входном трубопроводе. [4]
 |
Принципиальные электрические схемы прожигания дефектной изоляции кабелей с помощью выпрямительных установок.| Схема замещения одной фазы выпрямительной установки. [5] |
Точный расчет процессов для схемы на рис. 18 достаточно сложен. Однако с помощью ряда упрощений можно получить необходимое для предварительной оценки приближение. Рассмотрим сначала происходящие при прожигании процессы. [6]
 |
Схема замещения начального этапа прожигания от однофазной однополупериодной выпрями - uUmaxsiniijt Ucp тельной установки. [7] |
Точный расчет процессов в схеме на рис. 3.7 достаточно сложен. Однако с помощью ряда упрощений можно получить необходимое для предварительной оценки приближение. Рассмотрим сначала происходящие при прожигании процессы. [8]
Точный расчет процесса замедления очень труден. Даже если источник моноэнергетичен, в процессе замедления разные нейтроны приобретают разные скорости и уходят от источника на разные расстояния. Общая картина движения нейтронов описывается функцией распределения / ( г, V, /), дающей плотность вероятности в пространстве координат и скоростей нейтронов. Как правило, в реальных ситуациях это распространение даже локально является резко неравновесным. Поэтому для функции распределения получается громоздкое интегро-дифференциальное уравнение, решать которое можно практически только с помощью ЭВМ. [9]
Точные расчеты процесса абсорбции предлагается вести по рассмотренному ниже алгоритму расчета обобщенной колонны, или обобщенного массообменного тарельчатого аппарата. [10]
Точный расчет процесса самозапуска и предшествующего ему группового выбега электродвигателей связан с необходимостью совместного решения дифференциальных уравнений электромеханических и электромагнитных переходных процессов, число которых значительно превышает число электродвигателей, участвующих в самозапуске. Такой расчет очень сложен. Из практических методов расчета наиболее точное решение дает графоаналитический метод последовательных интервалов. Расчет процесса самозапуска ( с момента подачи напряжения на сборные шины установки) этим методом ведут в такой последовательности. [12]
Точный расчет процесса самозапуска с учетом группового выбега электродвигателей требует совместного решения дифференциальных уравнений электромеханических и электромагнитных переходных процессов, число которых значительно превышает число электродвигателей, участвующих в самозапуске. Такой расчет возможен только с помощью вычислительных машин. [14]
Точный расчет процесса установления этого конечного состояния выполнить трудно. Однако само конечное состояние может быть получено из анализа идеализированного эксперимента, в котором высокочастотный сигнал увеличивается от нуля до своей конечной величины, превышающей пороговую, в результате бесконечно малых приращений. Предполагается, что после каждого такого приращения система достигает своего равновесного состояния. При уровне сигнала, превышающем критический, имеется лишь одно устойчивое состояние, которое, по-видимому, и будет достигаться на опыте. Нашей первой задачей и является исследование изменения амплитуд спиновых волн при таком адиабатическом эксперименте. При уровнях сигнала, лежащих значительно ниже порогового, спиновые волны существуют только за счет теплового возбуждения. Исследование механизма этого возбуждения, который обусловлен связью спиновой системы с решеткой, не входит в задачу данной работы. Мы можем рассматривать тепловое возбуждение как действие некоторого эквивалентного магнитного поля, причем величина его должна быть достаточной для того, чтобы уровень спиновых волн соответствовал статистике Бозе - Эйнштейна. [15]
Страницы: 1 2 3