Cтраница 2
При увеличении расширения слоя уменьшается концентрация частиц в единице объема слоя и площадь соприкосновения между ними, что опять-таки увеличивает их контактное сопротивление. [16]
Если работу расширения слоя в качестве первого приближения ориентировочно представить в виде Л1 АРп / Ут ( 1 - - е), то не исключена возможность оценки RjTc dAi / dw с помощью предложенных формул для расчета расширения слоя. В этом случае величина Rnc должна зависеть от удельного веса и размера частиц, подобно тому как для капельных жидкостей величина R зависит от молекулярного веса вещества. [17]
Для расчета расширения слоя в условиях неоднородного взвешенного слоя трудно рекомендовать надежные зависимости, поскольку наличие пузырей газа ( если ожижающий агент - газ) в слое приводит к необходимости учитывать локальные скорости газа в промежутках между частицами, а также скорости подъема пузырей, включающих в себя мелкие частицы твердой фазы. [18]
В момент расширения слоя в нижний участок его вводится эквивалентное количество отрегенерированного ионита. В аппаратах с псевдоожиженным слоем ионита противоток смолы и жидкости осуществляется путем секционирования слоя рядом решеток. В таких аппаратах слой перемещается навстречу потоку жидкости по системе переточных труб, в которых восходящая скорость потока ниже критической скорости псевдоожижения. [19]
Таким образом ускоряется расширение слоя ( зоны одного компонента) и уменьшается эффективность колонки. Предполагается, что этот эффект становится особенно заметным при увеличении диаметра колонки, что хорошо согласуется - с экспериментальными результатами. Кроме того, если носитель действительно оседает, то величина, на которую уменьшается п0 при увеличении диаметра колонки, должна зависеть от типа гранулированного носителя. При сравнении результатов Уайтхэма6 с полученными в настоящем исследовании данными можно сделать вывод, что кирпичная крошка - более подходящий носитель, чем целит. [20]
При однородном псевдоожижении расширение слоя с увеличением скорости псевдоожи-жающего агента монотонно увеличивается, отсутствуют видимые колебания свободной поверхности и, самое главное, псевдоожижаю-щий агент плавно течет в промежутках между частицами без образования пузырей. [21]
В этом случае когомологическое расширение слоя существует, очевидно, тогда и только тогда, когда ограничение на типичный слой Я ( Ха, Ао; Л) - - Я ( X, А; Л) эпиморфно. [22]
При взрыхлении обеспечивается расширение слоя катионита на 30 - 40 %; необходимая для этого интенсивность взрыхления зависит от удельного веса и крупности зерен катионита и температуры воды. [23]
Какова будет степень расширения слоя, если теперь средняя скорость пузырей составляет примерно 2 / 3 нынешней. [24]
При определении зависимости расширения слоя от скорости главная трудность состоит в предположении, что в результате должна быть получена линия без точек перегиба. [25]
Порозность определяет степень расширения слоя, а следовательно, и его высоту, тем самым устанавливая выбор размеров аппарата: Я / Я0 ( 1 - ео) / ( 1 - е), где Н - высота расширенного ( кипящего) слоя; Я0 - неподвижного. [26]
При этом степень расширения слоя уменьшается при увеличении газоконденсатного фактора. Влияние псевдоожиженного слоя меньше, чем неподвижной пробки, но при скорости потока меньшей скорости уноса этот слой после остановки скважины оседает на забой и приводит к падению производительности при дальнейшей эксплуатации. [27]
Последнее связано с расширением слоя объемного заряда в р - и - областях по мере возрастания U -, что приводит к уменьшению сопротивления этих областей. [28]
Анализируя вопрос о расширении слоя, уместно кратко рассмотреть некоторые специфические особенности работы с тонкими порошками. Многие порошки со средним размером частиц менее - 100 мкм однородно расширяются без образования пузырей при скоростях газа, лишь незначительно превышающих Umf. Существует критическая скорость U, при которой начинается образование газовых пузырей. При таком режиме движения изменяется расстояние между твердыми частицами, а с ним и проницаемость непрерывной фазы. В этих условиях уравнение ( IV5), разумеется, неприменимо. Имеются указания, что при превышении скорости U более чем на - 100 % пороз-ность непрерывной фазы опять становится равной еш и применение уравнения ( IV5) снова будет правомерным. [29]
Результаты сравнения расчетных значений расширения слоя по формуле ( 68) ( так как режим турбулентный) с экспериментальными показывают полную применимость уравнений при высоких давлениях. [30]