Изотермическое расширение - идеальный газ
Cтраница 2
Графическое изображение процесса изотермического расширения идеального газа дано на диаграмме р - v кривой EF ( рис. 36), называемой изотермой процесса. [16]
Пусть в системе происходит обратимое изотермическое расширение идеального газа и любой обратимый изотермический процесс со вторым телом. [17]
Пусть в системе происходит обратимое изотермическое расширение идеального газа и любой обратимый изотермический процесс со вторым телом. Изменение энтропии газа обозначим А5Г, а тела AST. [18]
Таким образом, работа изотермического расширения идеального газа пропорциональна абсолютной температуре и определяется отношением конечного и начального объема. [19]
Требуется вычислить минимальную работу изотермического расширения идеального газа в количестве 1 моль от давления 1 МПа до 0 1 МПа при температуре 0 С и количество теплоты, поступившей из внешней среды. [20]
 |
К вычислению работы изотермического расширения. [21] |
Таким образом, работа изотермического расширения идеального газа пропорциональна абсолютной температуре и определяется отношением конечного и начального объемов. [22]
Таким образом, работа обратимого изотермического расширения идеального газа совершается только за счет подведенной теплоты. [23]
Другими словами, при изотермическом расширении идеального газа все сообщаемое газу тепло переходит в работу расширения. [24]
Рассмотрим для этой цели процесс изотермического расширения идеального газа от объема Vi до уа. [25]
I отмечалось, что при обратимом изотермическом расширении идеального газа все подводимое тепло q полностью расходуется на производство работы. [26]
Таким процессом является, например, изотермическое расширение идеального газа, находящегося в тепловом контакте с горячим источником. Так как в этом процессе изменение внутренней энергии равно нулю, то согласно первому закону термодинамики, работа, совершенная при расширении газа, равна количеству теплоты, переданной от горячего источника. Таким образом, имеет место полное превращение теплоты в работу. Но это не противоречит второму закону термодинамики, который утверждает, что невозможен процесс, единственным конечным результатом которого будет превращение в работу теплоты, извлеченной от горячего источника. Действительно, в конце изотермического процесса газ занимает объем больше, чем он занимал вначале. Изменение состояния газа и является компенсацией превращения теплоты в работу. [27]
Нетрудно также рассчитать изменение энтропии при обратимом изотермическом расширении идеального газа. [28]
Соотношение (12.21), выведенное для частного случая изотермического расширения идеального газа, является общим и составляет суть второго начала термодинамики. [29]
Можно доказать, что это соотношение, выведенное здесь для изотермического расширения идеального газа, справедливо для любого тела и любого процесса. [30]
Страницы: 1 2 3 4