Магнитное расщепление

Cтраница 3

В заключение настоящего параграфа остановимся на вопросе о том, насколько точно экспериментально выполняются формулы, определяющие магнитное расщепление термов в слабых полях. Проведенные неоднократно измерения [89] дали хорошее совпадение величины отношения efmQ, найденной по зеемановскому расщеплению спектральных линий, с ее значениями, определенными другими методами. [31]

Поскольку для каждой линии, не принадлежащей к системе одиночников, принципиально можно подобрать столь сильное внешнее поле, что магнитное расщепление станет одного порядка с шириной мультиплетной структуры. [32]

В металлическом олове магнитное расщепление ядерных уровней отсутствует, однако существует несколько ферромагнитных сплавов и соединений олова, в которых обнаружены большие магнитные расщепления. Эффективные магнитные поля, действующие на ядра олова в этих материалах, определяются по величине этих расщеплений. [33]

Спектры, полученные при низкой температуре ( 4 2 К), обнаруживают присутствие в образце нескольких процентов ионов Fe3, что подтверждается характерным магнитным расщеплением с внутренним полем на ядрах 520 кэ. Исходя из ширины мессбаузров-ской линии, был сделан вывод, что наличие этих ионов Fea не связано с эффектом Оже. [34]

Ранее ( например, в § 16) мы указывали, что сериальная принадлежность спектральных линий в значитэльной мере выясняется на основании типа их магнитного расщепления. [35]

Сверхтонкое расщепление линий, обусловленное магнитным взаимодействием электронной оболочки с ядром, легко может быть различаемо от изотопического путем наблюдения зеемановского расщепления благодаря тому, что магнитное расщепление компонент сверхтонкой структуры в отличие от линий, относящихся к разным атомам, находится в определенной взаимной связи. Наблюдение интенсивностей и интервалов сверхтонкой структуры долгое время удовлетворительно объяснялось подбором значений магнитного и механического ядерных моментов. [36]

Исходя из того, что ферромагнетизм в железе исчезает при размерах частиц, меньших Юн - 12 А, и что в эмиссионных месс-бауэровских спектрах наблюдается сверхтонкое магнитное расщепление, можно сказать, что критический размер зародыша кристаллической фазы в исследованных аморфных сплавах Якр10 А. Радиус горячей зоны по теории жесткосферных соударений около 30 А, а по макроскопической теории теплопроводности радиус области с температурой 500 С составляет 20 А. [37]

Типичные формы мессбауэровских спектров поглощения: а) синглетная лорен-цевская линия с изомерным сдвигом 6; б) спектральный дублет ( нитропруссид натрия); в) сверхтонкое магнитное расщепление ( а - Fe203); г) мессбауэровский спектр двухфазного образца. [38]

Сравнивая формулу ( 9а) с формулой ( 7) § 62, дающей добавочную энергию при отсутствии спина, заметим следующее: влияние спина сказывается в том, что величина магнитного расщепления, при данной напряженности внешнего магнитного поля Я, определяется теперь не просто численным значением магнетона Бора ц0, но численным значением произведения gpQ, где g зависит от квантовых чисел L, S, У. От значения главного квантового числа п расщепление по-прежнему не зависит. [39]

Значения спина / некоторых атомных ядер. [40]

Бора), равный 9 2732 - 10 24 Дж / Т; 1 Дж / Т 1 А - м2, где Т - тесла - магнитная индукция; g - фактор магнитного расщепления ( множитель Ланде), связанный с относительной величиной расщепления уровней энергии в магнитном поле. [41]

Схема магнитного расщепления этих уровней показана на рис. 12.2.1. Данный переход характеризуется мультипольностью Е1, и для этого случая правилом отбора разрешено 6 переходов между подуровнями, которые показаны на рисунке стрелками. Если расщепление мало, то наблюдается уширение линии. Таким образом, измеряя расщепление линий мессбауэровского спектра и зная магнитные моменты возбужденного и основного состояний ядра, можно измерять действующее на него магнитное поле. [42]

Магнитное расщепление уровней ядра 57Fe, участвующих в 14 4 кэВ Е1 гамма-переходе, и схема разрешенных переходов между зеемановски-ми подуровнями. [43]

В принципе, с помощью мессбауэровской спектроскопии возможно определение величины магнитного поля любого происхождения, лишь бы расщепление линий было измеримо. Энергия магнитного расщепления крайних линий мессбауэровского спектра, например, для ядра 57Fe равна 3 21 10 - 5 мм / с на 1 эрстед, а минимальная наблюдаемая ширина линии - 0 194 мм / с. В силу такой низкой чувствительности эффект Мессбауэра практически не используется для измерения внешнего по отношению к поглотителю или источнику магнитного поля. Однако иногда ставится обратная задача - измерение расщепления мессбауэровского спектра в сильных специально созданных магнитных полях с целью определения магнитных характеристик ядра. [44]

Поэтому для рассмотрения основных особенностей мессбауэровских переходов достаточно ограничиться магнитными дипольными и в меньшей степени электрическими квадрупольными переходами. Основной анализ характеристик квадрупольного и магнитного расщепления спектральных линий будет проведен ниже для простейшего случая Ml - перехода между уровнями V2 и 3 / 2 одинаковой четности. [45]

Страницы: 1 2 3 4