Значение - плотность - заряд
Cтраница 2
Такое рассмотрение справедливо, очевидно, только применительно к резервуарам с гладкой внутренней поверхностью стенок и крышки, причем оно приводит к выводу о том, что наиболее вероятно возникновение разрядов в конце загрузки, когда расстояние от поверхности жидкости до крышки мало для того, чтобы при достижимых в этих условиях значениях плотности заряда в жидкости напряженность поля в зазоре жидкость - крышка оказалась достаточной для пробоя воздушного промежутка. [16]
Эта величина представляет собой количество электричества на единицу поверхности обкладки. Для того чтобы система была электронейтральной, необходимо, чтобы значения плотности заряда обкладки, связанной с твердой поверхностью, и обкладки, находящейся в жидкости, были равны по велргчине и противоположны по знаку. Для упрощения примем, что все избыточные заряды твердой фазы сосредоточены на ее геометрической поверхности раздела с жидкостью, и, следовательно, расстояние между обеими обкладками 6 равно молекулярному расстоянию между фазами. При этом потенциал в объеме твердой фазы будет равен значению потенциала на поверхности раздела и весь перепад потенциалов между обеими фазами будет происходить на расстоянии б подобно тому, как это имеет место в случае объемного конденсатора. Обозначим разность потенциалов между обкладками двойного слоя через С. Поскольку расстояние б очень мало, кривизной межфазной границы обычно пренебрегают, считая, таким образом, что конденсатор плоский. [17]
 |
Корреляционная диаграмма для двухатомных молекул с различными ядрами. Вертикальная штриховая линия характеризует состояние в молекуле NO. [18] |
Молекулы такого типа могут обладать полярностью, характеризуемой фактором К. Соотношение между величиной дипольного момента молекулы и параметром К определяется из значения плотности заряда электронного облака. [19]
 |
Влияние соотношения раз - шкал ( или ГрадуирОВОЧНЫХ меров A, R, h на погрешность изме - графиков. [20] |
Чувствительность приборов позволяет проводить бесконтактные измерения электризации диэлектриков при расстоянии от датчика до заряженной поверхности, в несколько раз превосходящем диаметр этого датчика. Однако в этом случае поле между заряженной поверхностью и датчиком не является однородным и анализ зависимости показаний прибора от значения плотности заряда на диэлектрической поверхности, выполненный для однородного поля [235], оказывается неприменимым. Практически электризация какой-либо диэлектрической поверхности со значительного расстояния может быть измерена с высокой точностью, если прибор был предварительно проградуиро-ван путем поднесения его датчика на то же расстояние к заряженной до известного потенциала пластине, имеющей те же формы и размеры. [21]
В этом случае полный заряд, заключенный внутри цилиндра, равен q pA / tAS ( с точностью до величин более высокого порядка малости), причем р - значение плотности заряда в некоторой точке внутри цилиндра. Предположим, что площадь AS настолько мала, что значение вектора D можно считать постоянным на каждом из оснований. [22]
Как видно из данных табл. 44, подвижность капель Ni3S2 радиусом 0 1 - 0 12 см закономерно падает с вязкостью ( TI) шлака при постоянном градиенте Е 2 55 в / см и температуре 1400 С. Более того, в согласии с уравнением ( V23) величина v обратно пропорциональна вязкости ( г), а значение плотности заряда ( е) достаточно постоянно ( 11 2ч - 3 5 - 10 - 6 к / см2) и близко к найденному ( 15 - 10 - 6 к / см2) другими методами. [23]
Ван-дер-ваальсово взаимодействие в конденсированных средах возникает по тем же причинам, что и в случае атомов и малых частичек конденсированной фазы. Именно, дело сводится к появлению на достаточно больших расстояниях пространственных корреляций между плотностями флуктуирующих зарядов и токов в конденсированных средах. Возникновение этих корреляций связано с наличием индуцированных плотностей заряда и тока ( или поляризации и намагниченности) в одном теле вследствие спонтанных флуктуации этих величин в другом теле. В более общем случае сказанное относится не к двум разным телам, а к двум областям в неоднородной конденсированной среде. Другой причиной возникновения обсуждаемых корреляций является вакуумное квантовое электромагнитное поле, индуцирующее в конденсированной среде дополнительные флуктуацион-ные плотности электрического заряда и тока. Пространственно-временные корреляции значений вакуумного электромагнитного поля могут проявляться на достаточно больших расстояниях и приводят к аналогичным корреляциям между значениями индуцированных плотностей зарядов и токов. В теории ван-дер-ва-альсовых сил в конденсированных средах удобно с самого начала основываться на флуктуационном электромагнитном происхождении этих сил. При таком подходе важную роль играют некоторые общие результаты теории равновесных электромагнитных флуктуации в конденсированных средах. Данный параграф и два последующих посвящены изложению этих результатов. [24]
Страницы: 1 2